基于多组态Dirac-Fock方法和密度矩阵理论,系统地研究了在197 Me V/u的碰撞能量下,Xe^(53+)离子与Xe原子的辐射电子俘获过程(REC)以及电子被俘获到激发态后辐射退激发产生的特征谱线.计算了炮弹Xe^(53+)离子俘获电子到不同壳层np_(1/2,3...基于多组态Dirac-Fock方法和密度矩阵理论,系统地研究了在197 Me V/u的碰撞能量下,Xe^(53+)离子与Xe原子的辐射电子俘获过程(REC)以及电子被俘获到激发态后辐射退激发产生的特征谱线.计算了炮弹Xe^(53+)离子俘获电子到不同壳层np_(1/2,3/2)(n=2—5)的总截面与相应的REC光子能量和角分布,以及由激发组态1snp_(1/2,3/2)(n=2—5)J_f=1向基态1s^2Jd=0辐射退激发的跃迁能量、跃迁概率和特征光子的角分布和线性极化度.计算结果表明,辐射光子具有显著的角各向异性特征.此外,1snp_(3/2)J_f=1→1s^2J_d=0退激发特征光子也显示出很强的线性极化和角各向异性特征,而1snp_(1/2)J_f=1→1s^2J_d=0退激发特征光子的线性极化度趋于零并且角分布也趋于各向同性.展开更多
基于多组态Dirac-Fock理论方法和冲量近似,对Xe54+与Xe在197 Me V/u碰撞能量下,炮弹离子的俘获及退激发过程进行了理论研究.计算了炮弹离子从中性靶原子俘获一个电子到nl(n=1,2,3,4,5;l=s,p,d)轨道上的辐射电子俘获截面和相应的辐射光...基于多组态Dirac-Fock理论方法和冲量近似,对Xe54+与Xe在197 Me V/u碰撞能量下,炮弹离子的俘获及退激发过程进行了理论研究.计算了炮弹离子从中性靶原子俘获一个电子到nl(n=1,2,3,4,5;l=s,p,d)轨道上的辐射电子俘获截面和相应的辐射光子能量,以及俘获末态退激发辐射跃迁的能量和概率.结合这些计算结果,进一步模拟了碰撞产生的炮弹离子的退激发X射线谱的结构,并与兰州重离子加速器装置上的最新实验观测结果进行了比较,符合得很好.展开更多
提出了一种k-means改进算法,通过考虑样本密度、距离因素选择初始聚类中心,有效克服了经典k-means算法初始值敏感、收敛结果容易陷入局部最优解的缺点。同时引入变异系数法对样本的不同属性在聚类过程中所起的作用不同进行加权处理,全...提出了一种k-means改进算法,通过考虑样本密度、距离因素选择初始聚类中心,有效克服了经典k-means算法初始值敏感、收敛结果容易陷入局部最优解的缺点。同时引入变异系数法对样本的不同属性在聚类过程中所起的作用不同进行加权处理,全面反映了各个属性对聚类结果的影响程度。最后利用KDD Cup 1999数据集进行仿真实验,结果表明,改进算法有效地提高了入侵检测质量。展开更多
文摘基于多组态Dirac-Fock方法和密度矩阵理论,系统地研究了在197 Me V/u的碰撞能量下,Xe^(53+)离子与Xe原子的辐射电子俘获过程(REC)以及电子被俘获到激发态后辐射退激发产生的特征谱线.计算了炮弹Xe^(53+)离子俘获电子到不同壳层np_(1/2,3/2)(n=2—5)的总截面与相应的REC光子能量和角分布,以及由激发组态1snp_(1/2,3/2)(n=2—5)J_f=1向基态1s^2Jd=0辐射退激发的跃迁能量、跃迁概率和特征光子的角分布和线性极化度.计算结果表明,辐射光子具有显著的角各向异性特征.此外,1snp_(3/2)J_f=1→1s^2J_d=0退激发特征光子也显示出很强的线性极化和角各向异性特征,而1snp_(1/2)J_f=1→1s^2J_d=0退激发特征光子的线性极化度趋于零并且角分布也趋于各向同性.
文摘基于多组态Dirac-Fock理论方法和冲量近似,对Xe54+与Xe在197 Me V/u碰撞能量下,炮弹离子的俘获及退激发过程进行了理论研究.计算了炮弹离子从中性靶原子俘获一个电子到nl(n=1,2,3,4,5;l=s,p,d)轨道上的辐射电子俘获截面和相应的辐射光子能量,以及俘获末态退激发辐射跃迁的能量和概率.结合这些计算结果,进一步模拟了碰撞产生的炮弹离子的退激发X射线谱的结构,并与兰州重离子加速器装置上的最新实验观测结果进行了比较,符合得很好.
文摘提出了一种k-means改进算法,通过考虑样本密度、距离因素选择初始聚类中心,有效克服了经典k-means算法初始值敏感、收敛结果容易陷入局部最优解的缺点。同时引入变异系数法对样本的不同属性在聚类过程中所起的作用不同进行加权处理,全面反映了各个属性对聚类结果的影响程度。最后利用KDD Cup 1999数据集进行仿真实验,结果表明,改进算法有效地提高了入侵检测质量。
