模拟测定^(103)Pd放射性支架在血管中的剂量分布

目的 测定血管内1 0 3Pd放射性支架的剂量分布。方法 采用肌肉组织等效材料代替血管壁 ,用热释光剂量计模拟测量血管内的剂量分布。结果 当支架活度为 9.8MBq时 ,支架表面累积吸收剂量为 9.8Gy(17d)。1 0 3Pd支架表面的剂量分布随径向距离增加而迅速减少 ,在支架表面径向距离 0 .4mm处 80 %的剂量被血管壁吸收。结论 血管内1 0 3Pd支架对血管周围的器官和组织无明显损害。

用热释光法测量^(32)P球囊和^(103)Pd支架在血管内的剂量分布

本研究采用模拟实验方法，分别对^103Pd支架(简称支架)和^32P球囊(简称球囊)在血管内的剂量分布进行了测量，现报道如下。

测定计算机显示器的X线辐射剂量

[目的 ]测定计算机显示器的 X线剂量水平。 [方法 ]采用高灵敏 L i F ( Mg,Cu,P)热释光剂量计对计算机显示器表面及附加防护屏 (网 )后的 X线辐射剂量进行累积剂量监测。 [结果 ]计算机显示器表面的平均照射量为 0 .93 m R/ d。在防护屏 (网 )外的平均照射量是 0 .2 4 m R/ d。 [结论 ]计算机产生的低能和低水平

应用估算和实验方法研究^(32)P球囊预防血管再狭窄的辐射剂量

目的 采用理论和实验方法 ,研究3 2 P液体球囊防止血管再狭窄的电离辐射剂量。方法 ( 1)实验模拟 :用肌肉等效材料代替血管壁 ,采用热释光剂量学方法 ,模拟测量血管壁径向和轴向剂量分布。 ( 2 )计算机模拟 :采用Loervinger点核函数进行理论计算 ,计算血管壁径向和轴向剂量分布。结果 当球囊活度为 45 1MBq时 ,在球囊表面径向 0 .2mm处的吸收剂量 ,实验和理论值分别为 4.65和 4.70Gy/min。由理论和实验结果可知 ,在3 2 P球囊表面 0～0 .5mm之间 ,有近 5 0 %以上的 β剂量沉积血管壁内。当3 2 P球囊内有气泡存在时 ,气泡位置处的吸收剂量比血管壁表面平均吸收剂量低约 3 0 %。结论 在3 2 P球囊表面轴向剂量分布较均匀 。

肿瘤等效材料的研制及模拟实验

目的 :为了模拟核医学治疗中的瘤内注射法 ,研制了肝肿瘤等效材料。方法 :应用热释光方法实测32 P在肝肿瘤等效材料和鼠瘤中的剂量分布。结果 :在距32 P球源 0 8mm处约 6 0 %的 β能量被吸收。这一方法解决了直接测量肿瘤剂量分布问题 。

模拟测定^(32)P液体球囊血管内照射剂量

目的 模拟测量3 2 P液体球囊在血管内的剂量及剂量分布。方法 采用ICRU 44号报告规定的肌肉等效材料代替血管壁 ,用热释光剂量计 (TLD)进行模拟测量。结果 当3 2 P液体球囊的活度为 5 6× 10 5Bq/ 10 0 μl时 ,3 2 P液体球囊表面的平均吸收剂量为 0 95× 10 -3 Gy/min。结论 3 2 P液体球囊表面剂量分布较不均匀。

石英前剂量效应影响因素的研究

石英前剂量效应影响因素的研究苑淑渝，戴光复，孙凯，张良安（中国医学科学院放射医学研究所，天津３００１９２）随着科学技术的发展，前剂量技术已成功地应用在考古和日本原爆的剂量估算监测中，前苏联的切尔若贝利核事故的剂量估算也采用了前剂量方法测量事故现场的砖...

用热释光剂量计测定计算机视频终端的电离辐射剂量

目的 :测定计算机视频终端的X射线剂量水平。方法 :采用高灵敏LiF(Mg ,Cu ,P)热释光剂量计对计算机视频终端表面及其附加防护屏 (网 )后的辐射剂量进行累积剂量监测。结果 :计算机视频终端表面的平均照射量率为2 .40× 10 -7C·kg-1/d( 0 .93mR/d) ,在防护屏 (网 )外的平均照射量率是 0 .62× 10 -7C·kg-1/d( 0 .2 4mR/d)。结论 :监测结果表明 ,计算机产生的低能和低水平电离辐射剂量未超过有关规定标准。

^(32)P液体球囊在血管内吸收剂量的研究

目的 研究32 P球囊在血管内的剂量分布。方法 用肌肉等效材料代替血管壁 ,采用热释光剂量学方法模拟测量靶血管轴向和径向吸收剂量率分布 ,并对相关影响因素 (球囊内压力 ,气泡 )进行了研究。结果 3 0mm× 2 0mm 32 P球囊 ,活度为 92MBq时 ,血管表面平均吸收剂量率为0 48Gy min ,在径向 0 4mm处为 0 2 2Gy min。结论 血管壁表面剂量分布较均匀 ,径向剂量随距离迅速衰减 ,但存在诸多影响因素。

模拟测定X射线颈椎拍片病人与胎儿剂量

目的 了解X射线颈椎拍片检查时病人与胎儿的受照剂量。方法 采用人体体模模拟受检病人 ,用热释光剂量计测定病人和胎儿剂量。结果 病人 14个器官中甲状腺和眼晶体剂量较高分别为 2 .31mGy和 1.81mGy ,子宫内胎儿剂量较低为 0 .0 0 3mGy。 结论 颈椎柏片时 ,胸部以上受X射线照射剂量较大 ,腹部只受到散射线照射 ,剂量较低。

应用多面体体模研究医用X射线辐射场中的辐射防护量

根据ＩＣＲＵ４４号报告提供的组织等效材料元素含量比，我们对组织等效材料进行了研究，制作了三种不同形状刻度体模，其目的是研究医用Ｘ射线辐射场中角响应对个人剂量当量Ｈｐ（ｄ）的刻度影响问题。在个人剂量刻度中应用正十二面体体模，解决了在ＩＣＲＵ球上难以存在一个能刻度多个剂量计的均匀场问题，为Ｈｐ（ｄ）的刻度提供了有利条件，利用该特点对不同能量，不同入射角进行了研究，建立了０°～９０°角转换因子及不同入射角平面的个人剂量当量Ｈｐ（０．０７，α）与照射量Ｒ之间的转换系数，同时对医用Ｘ射线辐射场中的个人剂量当量Ｈｐ（１０，α）和Ｈｐ（０．０７。

放射性球囊内气泡对血管组织剂量分布的影响

目的 计算放射性球囊治疗冠状动脉再狭窄时球囊内气泡对血管的剂量分布影响。方法 采用Prestwich的剂量点核函数计算球囊周围的剂量分布 ,计算体积为 0 .0 2mL的气泡位于球囊壁中心和边缘两种情况下对球囊周围组织的剂量分布影响 ,并与无气泡的液体球囊比较。结果 气泡在球囊壁中心时 ,影响范围为 4mm ,球囊两侧的剂量不均匀最大可达 38% ;在边缘时 ,影响范围为 6mm ,剂量不均匀达 4 7%。结论 球囊内气泡对血管组织的剂量分布有影响。

肿瘤内注射^(32)P和^(90)Y-玻璃微球后放射性剂量与生物效应的关系

目的： 了解小鼠肿瘤内直接注射不同剂量３２ Ｐ玻璃微球（３２ Ｐ－ Ｇ Ｔ Ｍ Ｓ） 和９０ Ｙ－ 玻璃微球（９０ Ｙ－ Ｇ Ｔ Ｍ Ｓ） 后，不同时间肿瘤组织的生物效应。材料与方法：采用昆明鼠作为实验动物，腋部皮下接种 Ｓ１８０ 肿瘤细胞，７～１０ 天后在注射部位长出实体瘤块。将每３６ 只带瘤鼠分成三个剂量组，分别向各组鼠瘤块中心注射不同剂量（１ ｍ Ｃｉ，２ｍ Ｃｉ，４ ｍ Ｃｉ） 的３２ Ｐ－ 玻璃微球或９０ Ｙ－ 玻璃微球碘油悬浮液５０ μ１，在注射后不同时间（７ 天，１４ 天，２１ 天，２８ 天） 分批杀死各剂量组小鼠，取出瘤块， 观察瘤体大小及病理变化。结果：３２ Ｐ 和９０ Ｙ－ 玻璃微球具有明显的肿瘤抑制和杀伤作用，它的有效杀伤半径分别约为３ ．５ ｍ ｍ ～４ ｍ ｍ 和５ ｍ ｍ 。结论：３２ Ｐ和９０ Ｙ－ 玻璃微球对肿瘤的有效杀伤半径不随放射性剂量的增加而增大。

国产石英砂前剂量敏化效应的实验研究

前剂量技术是一种利用先前已接受过辐射照射的石英晶体，经适当温度激活后，其１１０℃峰热释光（ＴＬ）灵敏度明显增加的效应（前剂量敏化效应），进行回顾性剂量测量的技术。作者对国产石英砂的前剂量敏化效应进行了实验研究，实验观测了石英样品１１０℃峰ＴＬ响应与激活温度和激活时间的关系，前剂量的线性响应范围，激活后１１０℃峰ＴＬ响应的稳定性。

^(125)I粒子源治疗前列腺癌的剂量分布研究

目的研究放射性125I粒子源治疗前列腺癌的剂量分布。方法采用三维治疗计划系统(3-DTPS)进行实验模拟,前列腺癌用肿瘤模型代替,应用热释光剂量学方法,模拟测量前列腺癌中的剂量分布。结果实验表明,125I粒子源治疗前列腺癌是在不均匀剂量模式下受照,剂量直接与粒子源的数量和几何位置有关。结论125I粒子源表面剂量最高,随着距离增加而剂量迅速下降。粒子源的间距越小瘤内剂量越高。

肿瘤内注射^(32)P-玻璃微球后注射剂量与生物效应的关系

目的 :为了解小鼠肿瘤内直接注射不同剂量 32P -玻璃微球(32P -GTMS)后 ,不同时间肿瘤组织的生物效应。方法 :采用昆明鼠作为实验动物 ,腋部皮下接种S180肿瘤细胞 ,7～10天后在注射部位长出实体瘤块。将36只带瘤鼠分成三个剂量组 ,分别向各组鼠瘤块中心注射不同剂量(37MBq,74MBq,148MBq)的 32P -玻璃微球碘油悬浮液50μl ,在注射后不同时间(7天 ,14天 ,21天 ,28天)分批杀死各剂量组小鼠 ,取出瘤块 ,观察瘤体大小及病理变化。结果 :32P -玻璃微球具有明显的肿瘤抑制和杀伤作用 ,它的有效杀伤半径约为3.5～4mm ,有效杀伤半径不随剂量的增加而增大。结论 :32P

^(103)Pd支架的剂量学研究

目的 研究1 0 3Pd支架在冠状动脉组织中径向剂量率分布。方法 用AAPM6 0报告推荐的公式计算支架径向剂量率分布 ,并与32 P的径向剂量率分布做了比较。结果 1 0 3Pd支架的照射范围在支架内外表面 0 0 5cm之内 ,比32 P的范围小。结论 在剂量学上1 0 3Pd支架适用于治疗和预防冠状动脉再狭窄 ,并且能减少支架边缘再狭窄率。

源错位对冠状动脉内近距离放射治疗剂量的影响

目的 研究以导管为基础192Ir放射性线源治疗冠状动脉再狭窄时,放射源与靶区错位对靶区边缘剂量的影响。方法 用AAPM60,43号报告推荐的公式计算剂量分布。结果 放射源与靶区错位1.1 mm时,靶区边缘剂量最大可降低53.9％,受影响范围为6 mm;放射源与靶区错位5 mm时,靶区边缘剂量最大可降低565.8％,受影响范围为9 mm。结论 错位将导致一端靶区边缘的剂量降低。

石英前剂量热释光剂量方法研究

石英前剂量热释光剂量方法研究戴光复，苑淑渝，常贺新，孙凯，张良安（中国医学科学院放射医学研究所，天津３００１９２）１引言早在６０年代人们发现石英受到电离辐射照射后，可以某种形式记录下受照剂量的大小。通过适当温度激活后，测量其１１０℃ＴＬ峰的响应来确定...

探讨肿瘤控制概率模型中各参数的取值变化对结果的影响

目的 探讨肿瘤控制概率 (TCP)计算模型中各参数的取值变化对计算结果的影响。方法 在假设某一参数取不同的值 ,而其他参数取假设的参考值的情况下 ,利用TCP计算模型进行计算并画出TCP与肿瘤半径的关系曲线 ,然后分析参数取值的变化对计算结果产生的影响。结果 在对TCP计算结果产生影响的参数中 ,吸收剂量、肿瘤体积、辐射敏感性、肿瘤中克隆源性细胞的潜在倍增时间的变化对TCP计算结果影响较大 ,而细胞密度、DNA单链断裂修复速率与再敏感化速率对结果的影响较小。结论 使用TCP评估治疗效果时必须注意肿瘤生物学参数的准确性 ,否则会导致结果评估的失误。