4-导数引力的量子化及其重整化

该文求得了4-导数引力的场方程，用带导数算子且带权的规范固定计算出了引力子自由与三顶角等树图传播子，用带4动量的引力三项角求出了鬼外线和引力外线二类圈图的发散度．如上作法及结果与已有文献不同．通过对各种圈图发散的分析，指出一些文献用解通常重整化方程的方法得以消除发散的抵消项，是需要进一步研究的．

GR的协变量子化与维数正规化计算及发散分析

将时空流形微分同胚当作规范交换，证明其构成群，用Ｆｅｙｎｍａｎ路径积分将引力场ｈ＿μｕ量子化．求得了引力子和虚位子的树图传播子，并计算了虚粒子圈和引力子自能图．同时还得到了Ｓｌａｖｎｏｖ－ｗａｒｄ恒等式，用计算证明了圈图修正满足该恒等式，并将此理论进行了维数正规化．最后将ＧＲ的发散进行分析．

Einstein引力协变量子化的生成泛函及Feynman规则

证明了任意坐标规范变换将构成群,用Feynman路径积分方法将时空度规的引力场h_(μv)量子化,求得了Feynman规则,同时还得到了Slavnov—Word恒等式。本文得到的引力三顶点传播子与国外工作有所不同。

4—导数量子引力的重整化

对４—导数量子引力进行图图类型和发散度分析，并且利用系数、场和规范交换重整化方法使该４—导数理论重整化。

大动量4导数量子引力的树图传播子

计算出大动量时一种４—导数量子引力的Ｆｅｙｎｍａｎ规则，其中引力子自由传播子和三顶角与已有文献不同。

4－导数量子引力的Feynman规则

求出一种４—导数量子引力的Ｆｅｙｎｍａｎ规则和Ｗ—Ｓ恒等式。其中引力子自由传播子和三点顶角与其它文献不同。

Einstein引力的圈图计算

在路径积分量子化框架下，较为详细地计算出单圈近似下Ｅｉｎｓｔｅｉｎ引力的引力子及虚粒子的自能贡献．

Einstein引力的Slavnov—Ward恒等式与正规化

本文给出了Ｅｉｎｓｔｅｉｎ引力的协变量子化的Ｓ—Ｗ恒等式，及单圈引力自能的维数规则化结果，并证明该结果符合Ｓ—Ｗ恒等式。

耦合可重整有质标量场高导数引力的量子化与重整化

求得一种耦合可重整有质标量场高导数引力的Ｆｅｙｎｍａｎ传播子、圈图类型，最后实现重整化。

GR单圈图计算的W-T恒等式验证

给出了广义相对论的Feynman规则，计算了二点顶角函数，并用W－T恒等式对二点正规顶角进行了直至单圈阶的验证．

一种Noether耦合的OS_P(N/4)超引力拉氏量

用Noether耦合方法,在求得了超对称Noether流和内对称Noether流后,引入规范场、引力微子场、Yang—Mills场及费米场之间的相互作用,构造了OS_P(N/4)超引力的拉氏量,并证明了其不变性。由于得到超对称Noether拉氏量和内对称Noether拉氏量,使该理论包含有更广泛的各场的自相互作用和它们之间的相互作用,可将四种相互作用包含其中。

ISO(3,1/N)超引力中引力规范场的量子化

在可采用无量纲耦合与路径积分方法假定下,计算ISO(3,1|N)超引力的引力规范场和超对称规范场的量子化结果,给出了Feynmn图及传播子,并指明该理论是可重整的。

粒子获得质量的一种新约维法

将质量认为是粒子物理中的一种守恒荷，从而带来一种对称性。描述该对称性的群的构造常数，通过高维空间的推广的约维，将赋予粒子以质量。给出了矢量场和标量场获得质量的具体结果。

规范强引力的场方程

就有挠和无挠两种情况,分别求得了轻子和强子的引力与强引力的含引力规范场的场方程。

优配弦的紧化与态谱

本文给出了优配弦的作用量,讨论了其构成。求得了m^2=0和m^2=8水平的态谱同时论证了16维空间的紧化。

引力的曲率平方理论

利用法坐标对局部等效原理、以及局部等效原理在构造曲率平方可重整拉氏量中的作用进行了论证 .得到了曲率平方引力的场方程、其线性近似以及有质引力粒子的

外引力背景下标量场的抵消拉氏量的计算

在ｔＨｏｏｆｔ背景场方案下，用维数正规化方法计算了存在引力外场时标量场的发散。

R+R^2引力理论与引力辐射波

由拉氏函数Ｌ的Ｒ＋Ｒ２引力场方程作弱场线性近似，得到含有高阶导数的引力波动方程；利用格林函数方法求出了引力辐射波解，这些解是推迟解，包含了以光速Ｃ传播的波和传播速度小于ｃ的波．在耦合常数α→０，β→０的情况下，这些解退化为Ｅｉｎｓｔｅｉｎ引力理论的相应结果．

平直Robertson-Walker宇宙背景的场方程

应用背景场展开方法,导出了平直Robertson-Walker宇宙背景的场方程.在此基础上,进一步确定出标量物质场的相互作用势具有指数形式.

单圈引力自能对量子Wilson圈的贡献

用微扰方法计算了Ｅｉｎｓｔｅｉｎ引力的量子Ｗｉｌｓｏｎ圈带头项贡献，以及单圈引力自能、引力子三顶点对它的修正．结果表明，当考虑单圈引力子自能及引力子三顶点的贡献后，Ｅｉｎｓｔｅｉｎ引力将获得曲率的激发．