通过不变子群的诱导表示构造有限群的不可约表示

本文介绍一种通过不变子群的诱导表示构造有限群所有不等价不可约表示的方法,并将其应用于第一类晶体点群特征标表的求解.该方法具有系统性和简捷性,可以作为目前教材上求点群不可约表示方法的一种补充.

IR量子群ν_q(sl(2 ) )的不可约表示(英文)

本文引进满足一定关系的六个元素生成的量子群 νq(sl(2 ) ) .证明了 νq(sl(2 ) )具有 PBW基且是无零因子环 .进而当 q不是单根时决定了νq(sl(2 ) )的有限维不可约束表示 .

自由能展开式中点群的不可约表示的基函数

一个群的基函数的选择并非唯一,不同的基函数对应不同的表示矩阵.即使相同的表示矩阵,基函数也可以有不同的选择.在相变的宏观唯象理论中,自由能展开式可由同一个表示矩阵的基函数来构造,因而给出不可约表示的基函数表就非常有意义.现有文献给出的32点群不可约表示的基函数只写到二次幂,而且有些文献中的同一个不可约表示所选取的不同的基函数却对应不同的表示矩阵,这样在构造群变换不变式时,就会出错.该文将基函数表写至三次幂,这有助于准确、迅速地写出到六次幂群变换不变的自由能表达式.由新的基函数表发现十八种点群有三次幂的群操作不变式,高温相属这些点群的铁电体,发生的本征铁电相变为一级相变.

杨图方法计算辫子群的不可约表示

本文应用辫子群表示的杨图理论,计算给出了辫子群的部分不可约表示.

点群T_d不可约表示的代数形式

利用对称化玻色表示方法构造了点群Td不可约基的代数表达式.该方法尤其在描述高分子振动方面有着独特的优势.

对环状(CH)_n分子不可约表示的基的计算方法比较

利用体系的对称性,用两种不同方法求出对环状(CH)n分子的不可约表示的基,大大地简化了计算.

R_0-代数的子直积不可约表示定理

借助于素理想族,刻画了R0-代数的不可约表示定理,即证明了R0-代数M有不可约表示当且仅当存在φP,使得∩=φ{0}并且[M]φ是原子的,这里P是R0-代数M的全体素理想之集。

一类Hopf代数的不可约表示

讨论Hopf代数Aτ上的有限维不可约表示,并证明这些表示都是一维表示.

量子代数Uq（C_2）的有限维不可约表示

本文分析了量子代数Ｕｑ（Ｃａ）生成元的对易关系，构造了的秩张量，利用量子代数的张性性质，方便地求出了Ｕｑ（Ｃａ）的有限维不可约表示，部分低维不可的表示被列于表中．

用类算子和整数对称操作表指认分子轨道的不可约表示

文中提出了用第一类完备算符集(CSCO—Ⅰ)和整数对称操作表指认分子轨道不可约表示的方法;论述了分子的整数对称操作表的制备方法.该方法与从头算法和各种半经验法(CNDO,INDO,MNDO)及经验法(HMO,EHMO)相配合,可指认全部分子轨道所属的不可约表示,并用Mulliken符号标记.对于二维和三维表示,还可以用第二类完备算符集(CSCO-Ⅱ)指认各行基.

辫子群的全部二维不可约表示

通过直接解矩阵方程给出了Bn群的全部二维不可约表示．

奇数次复Clifford代数的不可约表示

在数学和数学物理的研究领域中 ,Clifford代数起着重要的作用。有关复 Clifford代数的许多重要应用来源于复 Clifford代数的不可约表示。然而 ,周期性同构现象是复 Clifford代数中的一个重要特性 ,利用有关复 Clifford代数周期性定理的结果 ,本文作者得到了奇数次复

点群D_(6h)的不可约表示的代数形式

利用对称化玻色表示方法推导了Ｄ６ｈ的不可约基的代数表达式，并将它用于苯分子的拉伸振动计算，得到了一些特殊情况下的能谱的代数表达式，并与实验数据作了比较．结果表明了对称化玻色表示方法和分子代数模型在处理分子光谱的优越性和有效性．

紧群的不可约表示

证明了紧群的每一个表示都是不可约表示的直和,并结合紧群的平均算子的性质,得到了紧群的不可约表示的相关性质.

分子点群的不可约表示

介绍了分子对称群 (对称操作解 )及其表示的一些基本性质 。

线性分子对称群的不可约表示和f轨道的对称性

研究了Ｃ∞ｖ和Ｄ∞ｈ群的不可约表示，并导出了在Ｃ∞ｖ、Ｄ∞ｈ、Ｃ２ｖ和Ｃ３ｖ群中ｆ轨道所属的对称性。

近群融合代数的不可约表示

设G是一个有限群,K(G,n)为群G的近群融合环,其中n是给定的自然数.本文计算了近群融合环K(G,n)的Casimir数,并明确刻画了复数域C上近群融合代数∧=K(G,n)■zC上的所有不可约表示.

特征2上Witt代数W(2,(2,1))的不可约表示

文章应用广义限制李代数的概念研究Witt代数W(2,(2,1))的表示,通过确定生成极小左理想的极大向量来给出广义既约包络代数的极小左理想,从而实现基域特征2上的Witt代数W(2,(2,1))特征标高度为0的不可约模,并且给出了它们的维数。

空间群不可约表示的计算方法

在固体物理中,采用周期性边界条件,则晶体的哈密顿对称群是空间群G,电子的本征态是布洛赫函数,这些函数组成构成空间群G的不可约表示的基(简记IR基)。由平移群的不可约基诱导波矢群G(kω)的一个gl维表示,通过构造G(kω)表象群G′k,利用本征函数法将gl维表示约化,得到G′k的IR基,利用G′k可将求波矢群G(kω)的IR问题转化为求表象群G′k的IR问题。在{βσ|v-ω(βσ)}G布里渊区内选择一个波矢k∨,求出波矢群G(kω),将空间群按G(kω)作左陪集分解G=Σσ(kω),可由波矢群不可约表示诱导出空间群不可约表示,与传统群论的计算方法相比,该方法理论简明,方法简便,易于程序化。

单李代数不可约表示的标记

对于n秩单李代数g,当采用Dynkin关于素根的分类时,其不可约表示可以用n个非负整数Aai标记,也可通过初等表示的权用数组li来标记。刊用Cartan逆矩阵,我们给出了计算Aa_i与li之间关系的方法。对于B_n、C_n、D_n和F_4利用Cartan逆矩阵证明了这些li是与采用Cartan关于素根的分类时的Ai是一致的。