类氦C离子诱发不同金属厚靶原子的K-X射线

利用中国原子能科学研究院HI-13MV串列加速器上提供的动能为15—55 MeV的类氦C离子分别轰击Fe,Ni,Nb和Mo金属厚靶,采用HpGe探测器测量了K-X射线,获得了相应的K-X射线的发射截面.本文中由于各个靶原子外壳层电离度的不同,类氦C离子与Fe,Ni靶原子相互作用发射的K_(β)与K_(α)X射线的分支强度比随入射离子动能增加而减小,而Nb,Mo靶原子发射的K-X射线分支强度比变化不明显.利用厚靶截面公式计算了靶原子K-X射线的发射截面,并与不同的理论模型及质子的结果进行了对比.结果表明随类氦C离子动能的增大,Fe,Ni靶原子发射的K_(β)与K_(α)X射线的总产生截面与考虑多电离的两体碰撞近似修正模型最为符合Nb,Mo靶原子发射的K_(β)与K_(α)X射线的总产生截面与平面波恩近似模型的理论值最为接近.质子与单核子C离子能量相同时,质子比类氦C离子激发不同靶的K-X射线产生截面约小3个数量级.

溴的类镁离子跃迁谱线和能级扩展分析

用中国原子能科学研究院HI 13串列加速器提供的 90和 130MeV的Br离子和束箔技术 ,研究了波长在 13— 2 9nm范围内Br的类Mg离子的光谱 .识别出 2 4条属于BrXXIV的“3,3”跃迁 ,即 3s2 ,3s3p ,3p2 ,3s3d和 3p3d组态之间的跃迁谱线 ,其中 19条以前未见报道 .基于实验跃迁谱线 ,19个观测能级得以确立 ,其中有 14个能级此前未见报道 .相对论Hartree Fock(HFR)方法的计算结果对所观测的能级进行了解释 .

高剥离态Ge离子光谱分析

本工作分析了Ge 3s- 3p、3p - 3d实验光谱 ,给出一些新的跃迁实验数据 ,并同以前国际上发表的数据做了比较。这些数据是在中国原子能研究院HI - 13串列加速器获得的。

高离化态Ge原子光谱测量

高离化态原子光谱的理论与实验研究是原子物理学的重要领域之一。用光谱学方法研究高离化系统可以敏感地探测电子间关联、相对论和量子电动力学作用，以及由于核的有限尺寸引起的效应。基于加速器的束箔光谱学的方法是研究高离化态的原子光谱的重要方法之一。用这种方法可以获得高离化态原子的谱线波长、相对强度、能级结构和能级寿命的实验数据。这些实验数据可以检验基本的原子理论，并在解释星空光谱、诊断等离子体杂质、发展Ｘ－光激光和模拟星空大气有重要应用前景。我们在原子能院ＨＩ－１３串列加速器上，用束箔方法测量了１２０ＭｅＶ和８０ＭｅＶＧｅ的光谱，得到了丰富的谱线。经初步分析，一些谱线归类为类Ｍｇ、类Ｎａ、类Ｎｅ和类Ｆ的Ｇｅ离子。１２０ＭｅＶＧｅ的束箔光谱（１４ｎｍ－２７ｎｍ）在附图中给出。

高剥离态离子Ni跃迁谱线

在中国原子能科学研究院HI 13串列加速器上 ,用束箔光谱学方法测量了 4 5MeV和 70MeVNi的光谱 ,33条谱线已归类为镍的类镁离子跃迁。

2.2米掠入射GIM-957真空紫外单色仪

取ＭｃＰｈｅｒｓｏｎ２４７光谱仪作参考，一台２．２米掠入射ＧＩＭ－９５７真空紫外到软Ｘ－射线谱段单色仪在原子能院建成，其主要性能基本达到美国原装ＭｃＰｈｅｒｓｏｎ２４７光谱仪水平。同串列加速器相结合，用它来测量束箔光谱，从事高剥离态原子能级结构研究。

自然界样品中^（36）Cl的加速器质谱法测定

描述基于中国原子能科学研究院串列加速器建立的加速器质谱方法，在我国首次测定了自然界样品中的（３６）Ｃｌ，测定的（３６）Ｃｌ／Ｃｌ比值灵敏度为３×１０－１５，所测定的自然界环境样品采自东北连山关铀矿区地下水和矿石、柴达木盆地朵斯勒湖石盐以及河北平原地下水，测定样品中３６Ｃｌ／Ｃｌ比值范围为１０－１２至１０－１４。

高电荷态离子Ar^(13+)轰击Mo金属表面形成靶原子X射线谱测量

本工作实验研究低能高电荷态Ar13+离子与金属Mo表面作用过程中Mo原子受激发射X射线和X射线强度随入射能量的变化。实验结果表明,低速高电荷离子与金属表面原子相互作用可有效地激发靶原子或靶离子内壳层电子而发射X射线。

氟离子碰撞引起铅原子L壳层X射线产生截面的实验测量

实验测量了20～50MeV的F离子碰撞Pb原子产生的L壳层X射线,研究了Pb的L各支壳层X射线产生截面σ(Ll)、σ(Lα)、σ(Lβ)、σ(Lγ)和σ(Ltot)与入射离子能量的关系。结果显示:在本能区范围内,Pb原子发射L壳层X射线产生截面随入射离子能量的增加而增加。利用L壳层的辐射跃迁几率、Coster-Kronig跃迁率和L亚壳层的荧光产额将平面波波恩近似(PWBA)和ECPSSR理论计算的电离截面转换为L层X射线产生截面,并与实验结果相比较。结果表明,σ(Ll)、σ(Lα)、σ(Lβ)、σ(Lγ)、σ(Ltot)实验测量值与PWBA理论计算值差别很大,ECPSSR理论计算值与σ(Lα)实验值符合很好,与σ(Ll)、σ(Lβ)的实验值差别较小,但与σ(Lγ)的实验值差别较大。

高电荷态离子Ar^(q+)入射在金属表面形成靶原子X射线谱

本文报道低能高电荷Ar12+、Ar13+、Ar14+离子与金属Mo表面作用过程中Mo原子受激发射X射线和X射线强度随入射能量变化的实验结果。结果表明,低速高电荷离子与金属表面原子相互作用可有效地激发靶原子或靶离子内壳层电子而发射X射线。

类C和类B的S离子跃迁谱线

在原子能院ＨＩ－１３型串列加速器上，用束箔方法测量了３０ＭｅＶ、５０ＭｅＶ、９０ＭｅＶ和１１０ＭｅＶＳ的光谱，经初步分析，１５条谱线归类为类Ｃ的离子，１８条谱线归类Ｂ离子，其中４条类Ｂ谱线以前未见实验值报道。

氟离子碰撞引起的钽L壳层X射线产生截面测量

测量了20～55 MeV F^5＋离子和Ta原子碰撞中Ta产生的L壳层X射线。计算了Ta的L各支壳层产生截面的比值和总截面的比值。利用L壳层的辐射跃迁几率、Croster-Kroning跃迁几率和L亚壳层的荧光产额，将平面波波恩近似（PWBA）和ECPSSR理论计算的电离截面转换为L层X射线产生截面，并与实验结果进行比较。结果表明，σ（Ll）/σ（Lα）、σ（Lγ）/σ（Lα）和σ（Ltotal）/σ（Lα）与ECPSSR理论预测结果吻合较好，σ（Lβ）/σ（Lα）较两种理论预测值均偏小。

Ni的束箔光谱测量

在原子能院的ＨＩ－１３串列加速器上，用束箔技术测量了７０ＭｅＶ和４５ＭｅＶ的Ｎｉ原子的束箔光谱。７０ＭｅＶ和４５ＭｅＶＮｉ经碳膜剥离后占优的电荷态分别为１６＋～１９＋和１４＋～１７＋。改变入射离子束能量，膜后电荷态分布随之改变，谱线的强度也随之改变，有利于谱线的识别。

Cu的束箔光谱测量

用２．２米掠入射真空紫外单色仪和束箔技术，在原子能院ＨＩ－１３串列加速器上测量了１１０ＭｅＶ和８０ＭｅＶＣｕ的光谱。谱仪置于与束流９０°方向，光栅为６００槽／ｍｍ，入射狭缝距束流中心线为４．５ｍｍ，碳膜厚为１８μｇ／ｃｍ２，束流在８００－１２００ｎＡ...

连山关铀矿区矿石和地下水中^(36)Cl核素的测定

利用中国原子能科学研究院的串列加速器质谱计测定我国东北连山关铀矿区的矿石和地下水中的^(36)Cl/Cl比值,并求得矿石和地下水中的^(36)Cl的含量。结果表明,^(36)Cl可以作为示踪剂研究铀矿区矿石的浸蚀以及地下水同外界水源的相关性。

离化态氧原子的激发光谱的研究

在串列加速器上利用束箔-方法和带有CCD的光谱仪测量装置,在2~2.5 MeV束能下采用Spec-trapro-500i光谱单色仪,在200 nm^800 nm波长范围测量了离化态氧原子的500多条光谱线.实验发现了许多弱谱线的跃迁能级,这些跃迁谱线以前带有光电倍增管或电子倍增器的单色仪很少测量到这些弱谱线的跃迁.本文报道在200 nm^300 nm范围已确定的部分光谱线和跃迁能级,这些跃迁主要属于OⅡ到OⅣ离化态原子的3p4S3/2,3p2S1/2,3p4P1/2,3p4P3/2,3p4P5/2,3p2D3/2,3p2D5/2,3d2D5/2,3d2F5/2,3d2F7/2,4p3D1,4p3D2,5d2D5/2等能级的跃迁,光谱分辨0.015 nm.

高剥离态Fe Ⅹ Ⅵ离子能级寿命测量

在原子能院串列加速器上,利用束箔方法,测量了能量为30 MeV Fe离子产生的高剥离态谱线跃迁结构的寿命值.在30 MeV时,Fe通过箔膜的电荷态分布在7+到17+,我们选择Fe XⅥ2p^6(~1S)4p—2p^6(~1S)5d(~2P_(3/2)~o—~2D_(3/2))的谱线,谱线波长124.696(?),能级寿命为79±4 ps.最后对实验误差进行了分析.

高纯锗探测器的快定时性能及其应用

为了将高纯锗（ＨＰＧｅ）探测器用于快定时的物理实验中，本实验研究厂影响高纯锗探测器定时谱仪时间性能的各种因素，找出了获得谱仪最小时间分辨的各种最佳参数。并建立了分辨时间为４．１９ｎｓ，能量分辨率为２０ｋｅＶ，微分非线性好于±２．０％，计效率可承受１２０×１０￣３ｓ￣（－１）的时间微分扰动角关联谱仪。利用此谱仪，以￣（２０４）Ｂｉ为探针核，研究了Ｂｉ系高温超导的微观机理，取得了较好的结果。

高电离态Ti原子光谱的测量

在加速器上利用束箔光谱方法 。

利用瞬发γ射线法测量^(209)Bi的中子非弹性散射截面

在铅铋快堆、空间堆等先进反应堆中,铋作为冷却剂和慢化剂材料被大量使用,其中子核反应截面,尤其是中子非弹性散射截面的准确性对这些核装置的安全性和经济性等具有重要的影响。基于中国原子能科学研究院HI-13串列加速器瞬发γ射线实验平台,通过瞬发γ射线法测量了^(209)Bi在9.0、10.5和12.0 MeV 3个能点的中子非弹性散射截面。在相对于中子束30°、70°、110°和150°方向放置4个Clover探测器测量中子与样品相互作用产生的γ射线。实验采用相对测量,通过测量中子与^(48)Ti发生非弹性散射发射的983.5 keVγ射线的产生截面来确定^(209)Bi的截面。^(209)Bi金属样品的尺寸为∅50 mm×4 mm,参考样品为1块∅50 mm×1 mm的天然钛金属样品。将实验测量结果与已发表的实验数据、ENDF/B-Ⅷ.0、JEFF-3.3、JENDL-4.0、ROSFOND-2010和CENDL-3.1等评价库数据以及Talys 1.95程序默认参数的计算结果进行对比,发现趋势一致,9.0、10.5 MeV能点的测量结果与Talys 1.95程序的计算结果符合得更好,12.0 MeV能点的测量结果与ROSFOND-2010评价库数据符合得更好。