一类场矢量的并矢格林函数无旋和无散分解问题

将一类矢量偏微分方程相对应的并矢格林函数方程分解成无旋和无散部分 。

手征圆波导中并矢格林函数本征函数展开问题

首先给出了M和N类矢量波函数用于旋波媒质中电磁波场并矢格林函数的本征函数展开的新方法 。

矢量波函数空间的电磁矢量恰当射影

提出了一种简化电磁场问题求解的新方法 :将电磁场矢量的无旋场部分和无散场部分各自应用一个满足二阶方程的标量函数表示出来 ,然后由此分析了电磁场矢量在矢量波函数空间的恰当射影问题 ,并给出用一个标量格林函数构造的无散电磁场并矢格林函数。

关于电磁波场问题的研究

讨论了电磁场矢量E 和B 的Helmholtz定理的合理形式 ,提出了将旋量场方程化为一个标量场方程求解的问题 ,然后给出了求解电磁波场并矢格林函数的新方法 .

普遍适用于静磁场的标势法

给出用广义（磁）标势描述静磁场的普遍方法，并用表示无旋电场的Ｌ类矢量波函数构造静磁场．

Helmholtz定理的推广形式及其在电磁场问题中的应用

证明了矢量场的旋量场分量(横场)同无旋场分量(纵场)一样都可以用一个独立的标量函数与基矢的一定组合形式描述,并在此基础上证明了矢量方程组div(?)=P、curl(?)=(?)与二个标量 Poisson方程等效.本文还介绍了上述理论在Maxwell方程组简化解法中的应用.

旋波媒质中谱域电并矢Green函数的分解

介绍了一种推导无耗、互易和无界旋波媒质中谱域并矢Green函数表达式的新方法· 这种方法以Hemholtz定理以及并矢Diracδ函数的无散和无旋分解为基础,首先将电矢量的并矢Green函数方程分解成无散电矢量的并矢Green函数方程和无旋电矢量的并矢Green函数方程。

旋波媒质中电磁场并矢格林函数的矩量法分析

应用矩量法导出了旋波媒质中无散电磁场并矢格林函数的普遍形式,然后给出无散电磁场并矢格林函数的M和N类矢量波函数的表示形式.

旋波媒质中电磁矢量并矢格林函数的恰当表示方法

用矩量法导出旋波媒质无散矢势并矢格林函数的一般形式,并把旋波媒质无散矢势在矢量波函数空间中分离成应用一个标量函数表示的分量,应用Bohren分解法和矩量法将旋波媒质中与规范条件无关的无散矢势方程化为标量波方程,由此应用对应的标量格林函数求出旋波媒质无散电磁场并矢格林函数的恰当表示形式.应用这种方法就可以方便地求解旋波媒质无散电磁场及其并矢格林函数.

旋波媒质中无散矢势及其并矢格林函数

为求解旋波媒质中电磁场问题,从适用于一般规范的电磁势方程出发,以并矢Dirac函数的无旋和无散分量为依据,给出了一种在旋波媒质中直接推导谱域无散矢势并矢格林函数的方法,并用矩量法以本征函数系作为展开函数和试函数推导出了旋波媒质中的无散矢势并矢格林函数。该方法对旋波媒质的器件设计有参考价值。

旋波媒质中无散电磁场并矢Green函数的一种结构形式

应用矩量法导出了旋波媒质中电磁场并矢格林函数的一般形式 ,给出了将旋波媒质中矢量波方程问题化为标量波方程问题求解的新方法 .应用这个新方法可以方便地求解旋波媒质中现在应用并矢格林函数的本征展开法所能求得的各种并矢格林函数 .

旋量场的表示方法

给出了一种分解任意旋量场和构造任意旋量场并矢格格林函数的方法 ,应用这种方法 ,就可以方便地将一个任意旋量场在矢量波函数空间中惟一地分解成两个独立的分量 ,每一个分量可以应用一个标量函数来表示 。

关于Hertz矢量的一点注记

应用两个标量函数表示电 Hertz矢量和一个标量函数表示磁 Hertz矢量 ,从而给出电型源方程和对应的磁型源方程的新解法 .

基于多分辨分析的时域算法的一种改进

本文给出了一种应用于 Maxwell方程组的简化的多分辨分析的时域 (MRTD)算法。

时变标量场激励问题解析解的矩量方法

用矩量法导出了时变电磁标量场激励问题解析解的一般公式,并由此导出相应Green函数的普遍形式.这一结果表明:时变电磁标量场激励问题的解是d′Alember算子(?)的Green函数和等效源函数的卷积.

一种减少电磁场非实质性自由度的方法

提出一种求解电磁场问题的新方法。

关于旋波媒质中谱域电并矢格林函数

将旋波媒质中电并矢格林函数方程分解为无旋和无散部分 ,提出了一种在旋波媒质中推导谱域电并矢格林函数无散分解式的新方法 。

旋量电磁场并矢格林函数的简化求解

将旋量电磁场问题化为一个标量场问题求解，并通过与此对应的标量格林函数求得旋量电磁场并矢格林函数．

面向21世纪工科物理教学改革中的几个问题

本文分析了物理学在培养跨世纪工程技术人才中的地位和作用，探讨了实现工科物理教学内容、教学方法和教学手段现代化问题。

旋波媒质中电矢量的并矢格林函数

本文给出了旋波媒质中电矢量的本征函数 ,并由此得到相应的并矢格林函数 。