用双屏栅电离室测量快中子（n，α）反应的双微分截面

用双屏栅电离室和多参数数据获取系统建立了一套测量（ｎ，ｐ）、（ｎ，α）快中子诱发带电粒子反应双微分截面的装置。在北京大学４．５ＭＶ静电加速器上测量了４ＭｅＶ和５ＭｅＶ中子的４０Ｃａ（ｎ，α）３７Ａｒ反应的能谱和角分布以及５ＭｅＶ中子的微分截面。实验结果表明整个系统工作正常．用于研究（ｎ，ｐ）、（ｎ，α）反应是合适的。

重离子碰撞中的同位旋效应

根据近年来利用同位旋相关输运理论在中能重离子碰撞同位旋效应研究方面的成果 ,并结合国际上在该问题上的进展 ,综合介绍和分析了中能重离子碰撞中的多重碎裂、原子核阻止和前平衡发射中子 -质子比的同位旋效应及其随入射道条件 :入射能量、碰撞参数、碰撞系统的质量 ,特别是随中子 -质子比的演化过程 .讨论了利用以上物理观测量在提取同位旋非对称核物质状态方程知识方面的可能性 ,并对其发展进行了展望 .

串列加速器上扰动角关联探针核产生截面测量

在中国原子能科学研究院HI 13串列加速器上通过6 3 Cu(p ,2n) 6 2 Zn、Cd(p ,xn) 111In和186 W (d ,p) 187W核反应产生6 2 Zn/ 6 2 Cu、187W / 187Re和111In/ 111Cd扰动角关联探针核 ,测量了生成这些探针核的核反应截面。

低流速过冷沸腾截面平均空泡率实验研究

以高温高压单探头光学探针为主要测量手段,进行了中压低流速过冷沸腾工况空泡率实验研究,截面平均空泡率根据探针测量得出的局部空泡率在流道截面上积分计算得出。实验数据与实验前提出的空泡率计算模型进行了比较,表明该模型在低流速过冷沸腾工况可获得满意的预测结果。实验结果与Saha模型以及Levy模型的比较表明:对于低流速数据,Saha模型预测结果明显偏高,Levy模型优于Saha模型,但预测结果仍略偏高。

^(176)Hf(n,2n)^(175)Hf和^(185)Re(n,2n)^(184)Re^(m,g)反应截面研究

用中国原子能科学研究院HI－13串列加速器、高压倍加器和北京大学4．5MV静电加速器分别获得能量为10～12、14和18MeV的中子，测量了(176)Hf（n，2n）和(185)Re（n，2n）的反应截面，并与现有的实验数据作了比较，初步搞清了分歧的主要原因和激发函数的走向。用中国核数据中心UNF理论程序和系统学程序计算了激发函数曲线形状并与国际数据库ENDF／B－6、JEF－2、JENDL－3、ADL－3和ENDL／A的推荐值在绝对值和曲线走向方面进行了比较，并给出推荐曲线。

54MeV/u^8B+Si反应总截面的测量

能量为75MeV/u的^(12)C初级束轰击2mm厚的初级Be靶,兰州放射性束流线从弹核碎片中分离出54 MeV/u的质子滴线核束~8B,再注入到Si靶上,用透射法测量了~8B与Si的反应总截面σR.对于~8B,如果用正常的核物质密度分布代入Glauber模型中,计算得到的反应截面值比实验值小得多,而用扩展的质子密度分布代入该模型中进行计算,则计算值与实验值符合很好.

低能(e,2e)反应角度分布的靶依赖

利用ＢＢＫ波函数及Ｂｅｒａｋｄａｒ和Ｂｒｉｇｇｓ对其Ｓｏｍｍｅｒｆｅｌｄ参数的修正结果（即考虑第三个粒子存在对两个粒子间相互作用的影响），考虑了入射道的库仑相互作用及出射粒子的交换对称性，计算了在共面－等能－共线几何情况下，低能（超出电离阈能４ｅＶ）电子碰撞Ｈｅ＋，Ｌｉ＋（ｅ，２ｅ）反应绝对三重微分截面，结果表明，入射道库仑场对其向前和向后散射的ＴＤＣＳ影响较大。

Ba放射性同位素生成截面的测定

用 60 Me V/u18O离子轰击 2 32 Th靶产生 Ba放射性同位素 ;通过 Ba Cl2 沉淀使 Ba从大量钍靶材料和复杂反应产物混合物中分离并被纯化 ;用 13 3Ba做示踪剂确定 Ba的化学产额 ;通过离线 γ谱测量Ba样品 ;根据每个 Ba同位素的γ射线峰的强度以及相关的核数据计算它们的生成截面。结果显示在中能和厚靶的情况下 ,缺中子

^(204)Pb(n,2n)^(203)Pb和^(206)Pb(n,α)^(203)Hg反应截面的测量

用活化法进行了13.50—14.81MeV中子能区^(204)Pb(n,2n)^(203)Pb和^(206)Pb(n,α)^(203)Hg反应截面的测量。用^(27)Al(n,α)^(24)Na反应作为中子注量标准。中子能量用锆、铌截面比测定。所得结果和有关文献的结果作了比较。

H型截面钢柱抗火试验研究

对3根H型截面钢柱进行了火灾行为的试验研究。采用足尺试验形式,柱长3 300mm,钢柱在试验过程中限制轴向变形。通过试验得出了钢柱在火灾下的侧向变形情况,结果证明限制轴向变形对钢柱火灾行为产生明显的影响。试验结果为今后钢结构火灾行为研究提供了依据。

三种N^—N湮灭势模型的比较研究

使用三种唯象的Ｎ＾－Ｎ湮灭势，在Ｇｌａｕｂｅｒ多重散射理论近似下，采用反对称化的核波函数，对１８０Ｍｅｖ的Ｐ＾－在＾１２Ｃ和＾１６Ｏ上的弹性散射微分截面进行了计算，结果表明，这三种势模型都与实验符合得较好。

^Zr（n,2n）^89Zr反应截面测量

用活化法以＾９３Ｎｂ（ｎ，２ｎ）＾９２ｍＮｂ反应截面为中子注量标准，对＾９０Ｚｒ（ｎ，２ｎ）＾８９Ｚｒ反应截面进行了测量，测得的１３．６４，１３．８０，１４．０１，１４．３５，１４．６２和１４．８０ＭｅＶ中子引起的＾９０Ｚｒ（ｎ，２ｎ（＾８９Ｚｒ反应截面值分别为４８３．０±１０．６，５３９．７±１１．９，６０６．３±１３．３，７１０．７６±１５．６，７７５．４±１７．１和８２５．５±１８．２ｍｂ，

电子引起的钛和锰的K壳层电离截面测量

报道了电子引起的钛，锰原子的Ｋ壳层电离截面实验值。实验中，采用了薄靶厚衬底技术，并将衬底中反射的电子对测量值的影响进行了修正。实验结果与其他文献报道的测量结果相吻合。最后，还将实验结果与Ｃａｓｎａｔｉ等人的经验公式进行了比较。

几个(n,2n)核反应激发函数的评价

用活化法测量了 (n ,2n)核反应截面 ,并利用HFTT程序对该反应截面进行了评价 ,作出了核反应激发函数曲线图 ,分析了核反应截面随中子能量的变化关系。对比结果显示 ,激发函数曲线与文献中的实验结果一致。

用于放射性束流实验的低气压二维位置灵敏多丝正比室

为在放射性束流线上进行核反应研究而研制了灵敏面积为50mm×50mm的二维位置灵敏的低气压多丝正比室。低气压多丝正比室为穿透式,在真空中使用,工作气压为800Pa,透射性好,不干扰束流。放射性束流在束测试结果表明:它的x、y方向的位置双径迹分辨为1mm;对30～40MeV的低Z放射性束的探测效率大于80%,适用于中能次级束实验中入射束的定位和反应中产生的带电粒子出射角度的测量。

天然Ni和Fe（n，xp）核反应的双微分截面测量

用中国科学技术大学的多路望远镜系统，测量了天然Ｎｉ和Ｆｅ（ｎ，ｘｐ）反应在Ｅ＿ｎ＝１４．６ＭｅＶ能区的双微分截面，所测量的反应角为２５－１６５°，共１６个，质子出射能区为４－１４ＭｅＶ，并由此得到能谱、角分布和总截面。

20 MeV／u^（40）Ar离子与^（238）U相互作用中的靶余核

采用核化学技术测定了２０ＭｅＶ／ｕ^（４０）Ａｒ离子与^（２３８）Ｕ靶相互作用中靶余核的生成截面，由此得到了该反应的电荷分布和质量分布。结果表明，裂变产物源于不同的反应机制，在入射粒子能量为２０ＭｅＶ／ｕ时，对应于重靶余核的“类熔合峰”依然存在。

^(65)Cu(n,2n)^(64)Cu,^(63)Cu(n,α)^(60)Co 和^(46)Ti(n,p)^(46)Sc反应截面测量

本文用活化法以^(27)Al(n,α)^(24)Na 反应截面为中子注量标准,测得的14.9 MeV 中子^(65)Cu(n,2n)^(54)Cu 和^(46)Ti(n,p)^(46)Sc 反应截面分别为9334±32和297±10mb,测得的14.62MeV中子^(63)Cu(n,α)^(60)Co 反应截面值为42.3±1.5 mb.单能中子由 T(d,n)~4He 反应获得,中子能量是用铌锆截面比法测定的.在文中还把本文的结果与其他一些作者的数据进行了比较.

蒸发和激子模型的(n,a)激发函数系统学研究

(n,a)反应截面对于反应堆,特别是对快堆和聚变堆工程设计是一种很重要的数据。在一些近似条件下,基于核反应蒸发和预平衡激子模型理论研究了入射能量小于 20 MeV的(n,a)激发函数。在靶核30≤A≤209 范围内,基于(n,a)反应的截面实验数据对得到的半经验公式的参数进行了研究,得到了参数对靶核的 N 和 Z 以及中子入射能量的依赖关系。利用普适参数预言(n,a)反应的激发函数,预言值在其误差范围内与实验数据一致。

重离子耗散反应激发函数中的截面涨落

完成了两次独立的 1 9F + 93Nb激发函数测量;束流 1 9F8+的入射能量 1 0 0～ 1 0 8MeV,能量步长 2 5 0keV。两次测量的宏观条件完全相同,实验结果有近 1/3的相同能量点所对应的反应截面及其涨落不重复。在双核系统中引入宇称和自旋的退相干描述能量自关联函数中准周期性的衰减结构;