两双能级原子与双模腔场多光子共振相互作用辐射谱的一般特征

本文从非相对论量子电动力学理论的普遍原理出发，首先建立了与Ｊ－Ｃ模型相关的“双模腔场－两原子”系统的多光子相互作用模型，并求得本征算符在共扼相互作用情形下的本征函数展开式；然后，重点研究了两个通过偶极－偶极力关联的有效二能极原子与双模腔场多光子共振相互作用辐射谱的一般特征。结果表明，当双模腔场分别处于不同数态时，辐射谱一般呈现出非对称的８峰结构，但在不同的条件下，辐射谱会呈现出数目不等、形状各异的谱线。两原子非简并双光子Ｊ－Ｃ模型的辐射谱可作为特例得出。

利用单模腔场与二能级原子的共振相互作用制备纯Fock态

利用单模腔场与二能级原子的共振相互作用，通过对原子进行选择性测量，在一定条件下，制备了纯Ｆｏｃｋ态。

通过原子与腔场共振相互作用制备三原子的W态(英文)

提出了一种简单、可行的三原子W态制备方案 ,它是基于三个二能级原子与一个单模腔场共振相互作用实现的。通过控制原子与腔场相互作用时间和耦合参数 ,无需对腔场态的探测 ,就可获得三原子的W态。此外 ,讨论了在现有实验技术下本方案实现的可能性。

利用V型原子与单模光场的非共振相互作用制备四光子相干态(英文)

提出了一种利用简并V型三能级原子与振幅很大的单模相干光场的远离共振相互作用 ,制备四光子相干态的有效新方案 同时证明了在相同的条件下 ,按照相同的方法不能制备出四成分以上的相干态的叠加态 ,即当在腔中注入的第三个原子的速度与第二个原子的速度相等时 。

缓慢移动性Rossby波与大尺度地形的近共振相互作用

通过考虑西风角动量 (基本气流的二阶修正 )对缓慢移动性Rossby波的反馈作用 ,建立起缓慢移动性Rossby波与大尺度地形近共振相互作用的理论模型 ,使用 4阶Runge -Kutta方法对该模型进行数值计算可以发现 ,缓慢移动性Rossby波与大尺度地形近共振相互作用 ,可以使缓慢移动性Rossby波和西风角动量产生 30～ 6 0d的低频振荡。在高纬度地区 (6 0 oN) ,30～ 6 0d低频振荡主要以缓慢西移的 1波为主 ;而在中纬度地区 30～ 6 0d低频振荡主要表现为 1～ 3波 ,其中 1波可以是缓慢东移的 ,也可以是缓慢西移的 ,而 2波主要表现为缓慢向西移动 ,3波为缓慢向东移动。

利用V型三能级原子与单模光场的非共振相互作用制备压缩相干态的叠加态(英文)

介绍了单模压缩相干态及其基本性质 ,根据简并V型三能级原子与单模光场的改进型有效哈密顿量 ,通过矩阵方法推导出原子 光场系统的态矢量 提出利用简并V型三能级原子与单模光场的非共振相互作用制备压缩相干态的叠加态的一种新方案 。

利用Ξ型三能级原子与腔场的非共振相互作用制备原子纠缠态

提出一种利用 Ξ型三能级原子与相干态腔场的非共振相互作用制备原子纠缠态的方案 .研究表明 ,在简单的条件下 ,可获得多种形式的原子纠缠态 .

与Λ型三能级原子非共振相互作用的SU(1,1)场的性质

导出了介质中双模SU( 1 ,1 )相干态场与Λ型三能级原子非共振相互作用系统的态函数 ,研究了场模失谐量、克尔介质以及原子初态对场的互关联函数和MandelQ参量的影响 结果表明 :失谐量将削弱光场两模的关联性 ,并影响场模光子数的统计分布 ;当SU( 1 ,1 )场两模间的光子数之差增大时 ,失谐量对它们产生的影响变得更弱 ,此时克尔效应的影响变得明显 。

双模腔场与一个V型三能级原子共振相互作用的量子统计性质

采用全量子理论和数值计算方法,研究了初始处于相干态的双模腔场与一个V型三能级原子共振相互作用的量子统计性质,讨论了在没有对原子进行态选择性测量、直接对原子进行态选择性测量和应用经典微波场并对原子进行态选择性测量的三种情况下,腔模平均光子数、耦合系数及相互作用时间对亚泊松统计、模间相干性、光子聚束反聚束效应和违背Cauchy-Schwarz不等式的影响。结果表明:对原子进行态选择性测量后,亚泊松统计特性明显地增强、模间反相关性明显地减弱、Cauchy-Schwarz不等式总是被违背;两个腔模平均光子数差比较大时,对原子进行态选择性测量后,a模腔场总是呈现反聚束效应。

通过三能级原子与双模场的共振相互作用生成纠缠GHZ态

在光场为Fock态的情况下 ,推导出Λ型三能级原子和V型三能级原子分别与双模场的共振相互作用体系状态波函数 .在光场与原子的耦合常数选取适当情况下 ,通过改变相互作用时间 ,体系将演化为三体最大纠缠态———纠缠GHZ态 ,且光场与原子的耦合常数选取以及体系生成为三体纠缠GHZ态的时间随体系初态的不同而不同 ,这为制备三体纠缠GHZ态提供了一种有效方案 .

利用依赖强度的非共振相互作用实现纠缠信息的完全交换(英文)

利用全量子理论,分析了多个原子-腔场构成的联合系统中原子与腔场依赖强度的非共振相互作用过程。结果表明:通过控制原子与腔场相互作用时间,并对原子状态进行测量,原子最大纠缠态与类奇偶相干态光场的最大纠缠态可以相互转换;对失谐量的限制,使得二者之间完全交换,进一步证明封闭系统中的演化是可逆的。

利用单模腔和原子的共振相互作用制备GHZ态

提出利用单模腔和原子的共振相互作用制备Greenberger-Horne-Zeilinger(GHZ)态的方案,并且将制备GHZ态的方案扩展到N个原子的情况.本方案在制备GHZ态的过程中原子不需要同时通过腔场,因此在实验上更为容易实现.

耗散腔中双原子与光场非共振相互作用系统的光场压缩

采用数值计算的方法,研究了处于耗散腔中的纠缠双原子与相干光场相互作用系统中光场的压缩特性。讨论了原子与光场间的失谐量、初始光场强度和腔场的衰减对光场压缩的影响。结果表明,初始处于纠缠的两原子与相干光场非共振相互作用时,光场出现压缩现象,其压缩程度随着时间出现周期性振荡,而适当调节初始光场的强度,可增强光场的压缩程度,延长光场的压缩时间,但随光腔衰减的增强,光场的压缩程度逐渐减弱,压缩时间缩短。

粘性耗散对重力波波包共振相互作用的影响

采用数值方法考察了粘性耗散对重力波波包共振相互作用的影响．结果表明，粘性耗散不仅衰减相互作用波的能量，而且强烈地影响波包之间局地能量的传递，使波包的形状发生进一步的改变．粘性耗散减缓相互作用过程的发展，阻止高波数的次级波与主波进行相互作用．在低热层高度上，耗散过程占支配地位，三波能量演变的特征发生了相当大的变化．大尺度主波通过与小尺度次级波的相互作用，更快地实现对大气的加热．

利用耦合的集合原子与单模腔场的非共振相互作用制备多原子纠缠态

利用多原子与单模腔场的非共振相互作用,提出了一个制备两原子Bell型态和三原子W型态的理论方案,并讨论了该方案在实验上的可行性·

基于原子与光场共振相互作用的W态融合

基于腔量子动力学(QED)系统,从N个原子和M个原子的W态中各取1个原子同时送入真空腔场,利用原子与腔场相互作用实现2个W态融合.当原子与腔场发生共振作用后,探测腔场.结果表明:若有1个光子,则初始的2个W态以一定概率融合为(N+M)个原子W态;若腔场中没有光子,则探测飞出2个原子,若2个原子中有1个原子处于激发态,则初始的2个W态以一定概率融合为(N+M-2)个原子W态;若2个原子均处于基态,则余下的(N-1)个原子W态和(M-1)个原子W态仍可按此方案循环融合.

基于原子与腔场的共振相互作用制备Schrodinger Cat态

提出了一个制备 Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ ｃａｔ态的方案。它是基于一个单模腔场与二能级原子的强度相关耦合的共振相互作用，通过对原子的态的选择性测量可使腔场坍缩为 Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ ｃａｔ态。 且Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ ｃａｔ态中相干分量的相位和权重因子可调。

电漂移对高能离子与新经典撕裂模共振相互作用的影响

研究了电漂移对通行高能离子与新经典撕裂模(NTM)共振相互作用的影响。利用漂移动力论方法,在求解共振相互作用产生的作用在磁岛上的环向力矩的过程中重新考虑了电漂移的作用。结果表明,在与磁岛运动相关的环向动量平衡中v>0的通行高能离子与v<0的通行高能离子作用恰好相反,当磁岛沿电子抗磁漂移方向传播时,前者趋向于使磁岛传播频率减小,后者趋向于使磁岛传播频率增大,通行高能离子产生的总的环向力矩几乎为零。仅将v>0的通行高能离子所产生的环向力矩带入由环向动量平衡方程和修正的卢瑟福方程所组成的方程组中,数值计算结果表明,描述磁岛旋转频率与宽度随时间做非线性振荡的稳定极限环并不存在。

利用原子-腔场共振相互作用制备多原子缠结态(英文)

提出了一个利用量子腔场与原子的共振相互作用制备多原子缠结态的方案 .首先将一个初态制备在基态和激发态的叠加态的二能级原子注入一个真空态腔场中 .原子通过腔时产生原子 -场缠结 .制备于基态的其它二能级原子分别以不同角度注入腔场 ,在与腔场相互作用时可制得多原子缠结态 ,而空腔仍然保持在真空态 .与现存的方案比较 。