康普顿背散射技术对贮存环电子束诊断及其应用 II贮存环电子束的极化度测量

简单介绍以激光 电子康普顿背散射原理为基础建立的康普顿背散射极化仪,采用它能实时、非破坏性地监测电子束的极化.该项工作可作为上海激光电子γ源(SLEGS)低能γ束应用研究的内容之一.

我国科技创新极化度指数的构造及区域比较

文章在设计科技综合发展指数的基础上,依据Esteban-Ray指数的原理构造了科技创新极化度指数,对我国科技创新极化演变趋势进行了考察。分析发现,我国科技创新资源向某些极核集聚的过程已经开始;经济极化与科技极化之间并没有形成双向的互动关系。进一步对东中西部科技创新极化度进行比较后发现,三大区域已形成了不同的科技发展战略;科技资源配置的区域间差距大于区域内差距。

用极化晶体谱仪探测X射线极化度

为了研究等离子体各向异性及确定高温等离子体中电子束的存在,研制了X射线极化晶体谱仪,探讨了极化光谱学的理论,推演了X射线极化度的计算方法.谱仪能够在两个相互垂直的方向分别对X射线进行探测,垂直方向晶体分析器使用云母球面晶体,水平方向为PET平面晶体,摄谱元件采用成像板.在激光聚变研究中心2×10J激光装置上进行了摄谱实验.实验结果表明,PET晶体分光效果理想,获得了铝的类He共振线(w)、磁四级M2跃迁x线、互组合跃迁y线以及禁戒谱线z线,适合于研究X射线极化光谱学;云母晶体得到铝的类He共振线,其伴线光谱不明显.分析了谱仪垂直方向信号微弱的原因,提出了改进极化晶体谱仪的方案.

原子电负性和极化度对卤代甲烷C 1s电子电离能的影响

以原子的电负性χP和极化度α为基本参数,估算卤代甲烷CHnY4-n-mZm(Y,Z=F,Cl,Br,I)C1s电子电离能的电荷效应和松弛效应.电荷效应由C—H和C—Y(Z)键两端原子的电负性差来度量,松弛效应由碳原子带的电荷乘上氢和卤素原子极化度来衡量,进而用电荷效应和松弛效应一起表达卤代甲烷中C1s电子电离能的静电-松弛屏蔽效应ΔSi.将ΔSi代入类-Slater模型,得到卤代甲烷中C1s电子电离能E1,C的估算方程,该方程的相关系数r=0.99987,对27个卤代甲烷的计算值与实验值之间的平均绝对误差仅为0.038eV,小于实验误差0.1eV.同时,用留一法(leave-one-out)进行交叉验证(相关系数rcv=0.99977,预测值与实验值之间的绝对平均误差只有0.049eV),结果表明所得方程具有良好的预测能力和稳定性.

基于极化度分布特征的目标识别方法研究

该文在全极化、高距离分辨力雷达体制背景下,研究了光学区雷达目标回波极化度的分布特性,并利用分布特征参数进行定量描述,在此基础上对四类飞机目标进行了识别实验研究,获得了良好的目标分类识别效果。

我国创新极化现象的区域分布与极化度比较

文章以30个省(市、区)为生产决策单元,运用绩效评价中的数据包络分析对科技资源变量进行实证研究,测度出目前我国形成了京津冀单极结构创新极化区、珠江三角洲双极结构创新极化区、长江三角洲三极结构创新极化区。在此框架下,文章以相同的变量构造Esteban-Ray指数衡量三类创新极化区的极化程度,认为珠三角创新极化区内极核的集聚效应不断增强;长三角的扩散效应开始显现;而京津冀目前仍处于极化的形成初期。

我国科技创新极化度的区域比较——兼论区域科技和谐度的构建

科技创新极化是科技资源优先聚集形成的极点,并与周边落后地区形成两个极端的现象。科技创新极化度作为对极化现象测度的指数,与科技发展非和谐性具有对应性,因此科技创新极化度对科技和谐度的构建具有重要启示。对我国东、中、西部科技创新极化度进行了实证研究,并得出了我国区域科技和谐度总体上升的基本认识。

含一、二个手性中心的有机物的旋光性与基团的极化度

以Ｂｒｅｗｓｔｅｒ模型为基础，讨论了物质的构型和旋光性及基团的极化度之间的关系；通过基团的极化度把物质微观的结构和宏观的旋光性关联起来了．

最小极化度滤波

地震信号和随机噪声具有不同的极化特性,可以利用极化分析的方法压制地震记录上的随机噪声。以Samson（1973）提出的谱矩阵极化分析方法为基础,结合复地震道技术给出最小极化度滤波方法。假设地震记录由有效信号和不相干随机噪声组成,由不相干随机噪声的复地震道构造协方差矩阵,将此协方差矩阵作为谱矩阵,根据不相干随机噪声的极化度最小这一准则,推导出最小极化度滤波方法的算子。该方法既可应用于三分量地震记录,也可用于单分量的地震记录。

用修正双晶技术诊断激光等离子体X射线极化度

研制了激光等离子体极化光谱仪,用于诊断波长为0.2～20nm的激光等离子体X射线的极化度并推断等离子体内部的各向异性状态。设计的谱仪在电子束垂直入射面内正交布置的色散元件均为PET晶体,两通道均用成像板接收光谱信号,其有效面积为30mm×80mm,从光源经晶体到成像板的光程分别为980mm和310mm。在中国工程物理研究院激光聚变研究中心20J激光器上进行固体靶实验,获得了Al离子类氦谱线,经过对类氦共振线和互组合线校正,推算出两谱线的极化度分别为0.123 3和0.148 1。结果表明,激光等离子体内部存在弱各向异性,该谱仪适用于激光等离子体极化光谱的诊断。

影响超极化度的分子结构因素

利用MNDO哈密顿中PM-3方法计算了三个系列D-A化合物的偶极矩(μ),极化系数(α),一阶(β)和二阶(σ)超极化系数。计算结果与实验值相符。计算显示β和ν与推、拉电子基团强弱有关,利用电荷转移可以提高β和ν值。计算结果证明杂原子对超极化度的影响是显著的。通过对双取代-二苯基多烯的β和ν计算,证实在共轭键上引入C=C双键是提高β和ν的有效方法。双键数对ν的影响可以表示成:ν=(n)=ν(0)+70n+9.4n^2。

电子束极化度测量仪及其电子学系统的研制

介绍了研制成功的电子束极化度测量仪的基本原理、结构及其电子学测量系统 ,该系统基于 PC机的数据获取和处理 ,并实现了整个实验过程的自动控制 .作为对电子束极化度测量仪及电子学测量系统性能的检验 ,实验测量了线偏振光相对 Stokes参数 .测量结果表明整个系统具有测量精度高、结构紧凑和性能稳定的特点 .

Cd^+离子5s^2S_(1/2)→5p^2P_(3/2)电子碰撞激发截面和退激辐射光子极化度的理论研究

本文采用全相对论扭曲波方法计算了Cd^+离子5s^2S_(1/2)→5p^2P_(3/2)电子碰撞激发总截面、磁能级的激发截面以及退激辐射光子极化度.详细讨论了电子关联效应对激发截面以及退激辐射光子极化度的影响.我们发现,在低能碰撞部分(<10eV),Core-价关联对电子碰撞激发截面的贡献非常重要,与不考虑Core-价关联的结果相比,Core-价关联的计算结果使得激发截面降低了1/2到2/3;在高能碰撞部分(>80 eV),Core-价关联的贡献不是非常明显,但与不考虑Core-价关联的结果相比,其激发截面也降低了15%.然而,对于退激辐射光子极化度,Core-价关联的贡献非常小,其影响是可以忽略的.

昆曼经济走廊沿线区域极化度水平比较

昆曼经济走廊发展至今得到快速发展,但沿线区域发展的要素禀赋存在较大差异,在云南省内沿线区域发展过程中出现极化现象。因此,文章利用极化度水平进行研究,先通过主成分分析方法得出区域发展综合指数,再运用Esteban-Ray模型得出综合指数,最后分析整体极化趋势。通过比较各州市的极化趋势可以发现呈两端高、中间低的现象,据此文章提出了相应的政策建议。

中能区反质子与原子核散射的极化度

在已获得的中能区反质子与核的中心势的光学势基础上,把光学势扩大到包含自旋轨道耦合势.在反质子能量为179.8,294.8和508MeV各情况下,分别计算和分析与^(12)C靶核的微分截面(dσ)/(dΩ),极化度P(θ)和自旋转动函数Q(θ).在与极化度的实验比较中,得到中能区普遍形式的反质子光学势.

电动力学课程教学中对带电粒子自旋极化度的分析理解

随着近年来强激光技术的快速发展,带电粒子束的自旋特性引起了科研人员广泛的研究兴趣。文章利用电动力学中自旋矢量的方法,以带电粒子的自旋极化度在平面电磁波中的演化过程为例,阐述了经典理论与量子力学自旋算符的方法的一致性,从而丰富了教学内容,引入了物理学发展前沿,这对于物理学专业课程课堂教学中理解基础概念和知识、激发学生的求知欲和科研兴趣具有积极的意义。

GaAs中电子自旋极化的浓度依赖研究

采用时间分辨圆偏振光抽运-探测光谱,研究本征GaAs中导带底附近电子初始自旋极化和自旋弛豫动力学。发现电子初始自旋极化度小于通常认为的0.5,并随光注入载流子浓度的增大而减小。假设右旋圆偏振光激发到导带的自旋取向,向上与向下电子浓度之比为1:3,理论计算的电子初始自旋极化度随载流子浓度变化关系与实验结果很好的符合。计算结果同时表明,带隙重整化效应对电子初始自旋极化度有较大影响,但电子初始自旋极化度小于0.5的现象并非起源于带隙重整化效应。

磁性隧道结自旋极化电子隧穿的温度特性

基于自由电子模型，研究了铁磁金属／绝缘体（半导体）／铁磁金属（ＦＭ／Ｉ（Ｓ）／ＦＭ）隧道结自旋极化电子隧穿的温度特性。从结论可以定性地解释有关的实验现象。

光学极化度测量仪的研制及弱光Stokes参数的测量

极化电子束在物理学及其相关领域应用十分广泛 ,要深入研究这些应用必须对电子束的极化度进行精确测量 ,通常测量电子束极化度的仪器有两种 :Mott极化度测量仪和光学极化度测量仪 .因光学极化度测量仪与Mott极化度测量仪相比有许多优点而倍受关注 .文章首先阐述了光学极化度测量仪的理论基础和实验原理 ,然后介绍了所研制的光学极化度测量仪的设计方案和物理结构 。

高交叉极化鉴别度天线的近场测量

以往使用的远场方法在确定现代天线性能方面日益显得力不从心 ,这主要是受距离、天线、多路反射、保密性等因素的影响 ,而近场方法通常能经济有效地解决上述问题 .基于近场理论论述了平面近场中复杂口径场上高性能天线主极化和交叉极化的确定方法 ,并讨论了测量中的几个关键问题 .针对某型双极化高交叉极化鉴别度天线进行了实际测量 ,测量结果表明该方法具有很高的工程实用价值 .