慢电子与汞原子弹性碰撞中的相对论效应

本文从中心力场下的狄拉克方程出发,推导了考虑相对论效应后慢电子与原子弹性碰撞的截面计算公式,通过将相对论效应以引入相对论修正势的形式计入到入射电子与靶原子相互作用势中,把等效势模型(Gou et al.1981)推广运用到了慢电子与重原子Hg的弹性碰撞截面计算,并着重研究了相对论效应在此碰撞过程中的作用。 采用非相对论Slater波函数描述靶原子,除了考虑库仑相互作用和相对论效应,同时还要考虑交换作用和极化作用,本文计算了入射电子能量在10^(-7)～10eV内的散射总截面,能量为1.4eV、2.4eV的微分散射截面,计算结果与实验基本符合。本文得到的E=10^(-5)eV处有一总截面极小值σ_(min)=108.61a_s^2,对了解能量低于0.1eV后的散射总截面情况是有益的。 相对论效应对靶原子势场、各散射分波相移、畸变波函数以及总散射截面的影响,本文作了详细讨论,计算结果和讨论表明,即使是慢电子与汞原子弹性碰撞,其相对论效应也是非常重要,应该加以考虑。

彭宁阱及汞原子质量的精确测量

为了提高原子质量精确测量的精度,文中论述了原子质量精确测量研究工作中离子的囚禁技术和基本研究方法;分析了彭宁阱中双曲面电极场和磁场中带电粒子的运动;讨论了在原子质量精确测量研究中采用高电离态离子源和参考离子的优点,并对彭宁阱中采用高电离态离子源和强磁场技术及参考离子测量方法进行了论述;给出了汞原子质量的精确测量结果,对汞原子的两个同位素198Hg和204Hg测量得到的数据分别为197.966 768 4(6) ,203.937 494 2(6).研究结果表明:在当前实验技术条件下,高电离态离子源、强磁场、高频率和采用参考离子的非破坏测量方法是原子质量精确测量的最好方法.

汞原子6sns ~3S_1,6snd ~3D_1 Rydberg系列的寿命(英文)

利用多通道量子数亏损理论计算了汞原子 6sns3S1 (n =11～ 2 5 ) ,6snd3D1 (n =12～ 2 4 )两个Rydberg系列的能级和寿命 ,给出了这两个系列寿命所遵循的公式 ,6sns3S1 系列为τ =0 814v2 835(ns) ,6snd3D1 系列为τ =0 30 2v2 92 6 (ns) 。

高功率激光作用于汞原子产生三阶谐波

本文讨论了在金属蒸气中的光学三阶谐波的产生，首次在实验中使用波长为１．０６２５μｍ的高功率激光作用于汞（Ｈｇ）蒸气获得了三阶谐波（３５４．２ｎｍ）谱线。

测定汞原子塞曼谱线相对强度

在原塞曼效应实验基础上 ,测定了塞曼分裂各谱线的相对强度 。

中性汞原子磁光阱装载率的优化

量子投影噪声是影响光晶格钟的一个重要参数,提高磁光阱中装载率有利于降低量子投影噪声,可提升光晶格钟的性能.针对实验所用的汞原子单腔磁光阱,本文分析并计算了磁光阱中汞原子受力情况和一维运动规律,在此基础上用随机数方法对磁光阱中汞原子三维装载进行了数值计算,获得了磁光阱中的稳态原子数,研究了磁光阱的冷却激光的光强、失谐量以及磁场梯度等参数对稳态原子数的影响,得出了获得最优装载率的实验参数.涉及的计算方法和结论对汞原子光晶格钟的实验设计具有参考价值.

如何克服固汞的汞原子回吸

固汞是汞的合金也属于汞齐（Amalgam）的范畴，一般通常把用于控制汞气压，克服“温升光衰”的汞合金称为汞齐，而把用于精密控制灯内汞量，替代纯汞的汞合金称为固汞。实际上固汞、汞齐都是含汞的合金，本是一个家族。纯汞在常温下是不能形成固态的，其熔点为-38℃。汞合金的特性是用“温度与汞气压”曲线来描述的。图（一）显示了常用的各类汞合金与纯汞的特性曲线。

低温区观测汞原子高激发态

低温区观测汞原子高激发态詹可雷，王绪志（安徽淮南矿业学院２３２００１）汞原子处于激发态时，有两套能级结构，一套单一态，一套三重态．对ｓｐ组态，６ｐ电子可处在４种状态。６１Ｐ１态的能级为６．７ｅＶ，６３Ｐ２．１．０态的能级分别为５．４６ｅＶ，４．８９ｅ...

汞原子激发电位和电离电位的测定

本文介绍了对原有实验仪器适当改动，可以准确测定汞原子的激发电侠和电离电位，并对实验结果加以探讨。

新型微波激励汞原子激光器的实验研究

介绍一种新型微波激励的光抽运汞原子激光器。该激光器采用全介质内腔同轴型结构 ,放入微波波导内 ,采用微波激励产生激光。微波波导内注入的微波功率为 80W ,抽运灯吸收功率为 30W左右。激光器腔镜为绿光全反射镜 ,反射率约为 99 9% ,曲率半径为 2m。激光波长 5 46 1nm ,激光器最大输出功率达 0 1mW ,输出光斑为多模结构 ,尺寸约 3mm左右。实验结果表明 ,采用微波激励时 ,这种激光器结构简单紧凑 ,可产生具有良好相干性的激光束。

热分解-汞齐化富集-冷原子吸收分光光度法测定工业废盐中的汞含量

本研究尝试建立利用热分解-汞齐化富集-冷原子吸收分光光度法测定工业废盐中汞含量的方法。本研究方法在进样量为0.1g,样品干燥温度为150℃,干燥时间为20s,热分解温度为750℃,分解时间为180s,汞齐化时间为12s,读数时间为30s的条件下用直接测汞仪检测工业废盐中的汞含量。实验结果显示,方法测定范围为0.001μg/g~5μg/g,相关系数R2优于0.9999,汞含量的检出限为0.0002μg/g,相对标准偏差(RSD)在6.34%~7.55%范围内,工业废盐样品加标回收率在89.8%~121.4%范围内。该方法操作简便、耗时较短、无基体干扰、重现性好、准确度高,适用于生态环境损害鉴定评估、固体废物鉴别等工作中工业废盐的汞含量测定。

密闭溶样两次金汞齐冷原子吸收光谱法测定煤中微量汞

建立了密闭溶样两次金汞齐冷原子吸收光谱法测定煤样中微量汞的方法，该法具有试剂空白低的特点，适合于测定煤样中的微量汞。研究表明，该法最低检出限为２５×１０－９，精密度为７３％，回收率平均为９９８１％。

基于二维磁光阱的增强型^(199)Hg冷原子团制备

在精密测量领域中,高效地制备冷原子团具有重要的意义.在光晶格钟里,缩短冷原子团的制备时间可以降低Dick噪声,从而提高光晶格钟的稳定性.本文采用二维磁光阱加推送光的构型提高了三维磁光阱在超高真空环境中的装载率,并通过压缩磁光阱技术降低了原子团温度,实现了用于^(199)Hg光晶格钟的增强型冷原子团制备.实验上通过优化三维和二维磁光阱的失谐量和磁场梯度以及推送光的失谐量和功率等参数,将三维磁光阱的^(199)Hg冷原子装载率增强了51倍,提升至3.1×10^(5)s^(–1),然后使用压缩磁光阱技术将^(199)Hg冷原子团的温度降低至45μK,低于多普勒冷却理论温度.这种基于二维磁光阱的增强型冷原子团制备可在超真空环境下实现对三维磁光阱装载率的高增益,有效地缩短了冷原子团的制备时间,同时也降低了原子团的温度,有利于提高光晶格的转移效率,为其他冷原子实验中冷汞原子团制备提供了有效方案.

二次金汞齐冷原子荧光光谱法测定大气痕量汞

在已有仪器的基础上进行改装,建立了二次金汞齐冷原子荧光光谱法（CVAFS）测定大气中痕量气态元素汞（GEM）和颗粒态总汞（TPM）的方法.该方法的检出限为2 pg,二次金汞齐的转移效率为99%,在0~2 ng范围内做标准曲线,线性关系为0.999 5,检测精密度为1.89%.运用该方法于2009年7月对厦门地区大气环境中的GEM和TPM进行了采集检测,结果显示厦门地区未受明显汞污染.该分析方法也能用于其他环境样品痕量汞的检测.

两次金汞齐-冷原子荧光光谱法测定大气中的痕量气态总汞

建立了两次金汞齐-冷原子荧光光谱法(CVAFS)测定大气中痕量气态总汞(TGM)的方法。研究表明:本方法的绝对检出限为2 pg;当以0.2~0.4 L·min-1 采样速度,采集12~48 h时,采样效率> 99%,精密度为9.63%;样品经2次循环加热分析,热解吸效率> 99%。这种分析方法还可以运用到其他环境样品痕量汞的测定。

冷原子吸收光谱法测定饲料中痕量汞

本文使用汞原子蒸气发生装置与原子吸收仪联用，采用冷原子吸收光谱法测定饲料中的痕量汞。方法检出限为０．１９μｇ／Ｌ；回收率为９５％－１０３％；相对标准偏差为１．９％。该方法简便、准确度高、重现性好。

冷原子荧光测汞法──SYG-1型冷原子荧光测汞仪的应用

近年来，全国范围内卫生、防疫、水利、环保等部门更新国产冷原子测汞仪的单位较多，其中又以添量类似智能化冷原子荧光测汞仪为多．在此类新型仪器的使用中,操作者普遍存在经验不足，技巧不够又缺乏统一规范的操作指导等问题，严重影了测试工作．本文就此类仪器使用中各步骤的注意事项及多年来摸索积累出的浅薄体会予以详述，望能给同行们以帮助．