介质阻挡放电中工况对电子激发温度影响的规律

为了研究介质阻挡放电中各种影响因素对电子激发温度的影响规律,建立了介质阻挡放电实验系统;利用建立的实验系统测量了介质阻挡放电的发射光谱,推导出电子激发温度与发射光谱的相互关系公式,进而计算出介质阻挡放电时的电子激发温度;通过改变实验条件测量了不同工况下介质阻挡放电的发射光谱,得出放电中的电子激发温度随驱动电压幅值、气体流量以及氩气含量的变化规律。计算结果表明:介质阻挡放电等离子体中的电子激发温度随驱动电压幅值、氩气体积分数的增大而提高,随气体流量的增加而降低。

大气压氩气放电六边形斑图的电子激发温度研究

采用特殊设计的气体介质阻挡放电实验装置,对大气压氩气放电六边形斑图的放电信号及激发光谱进行了测量。采用发射光谱强度比法,计算了放电丝呈六边形斑图时的电子激发温度。实验发现,随着驱动电压频率的升高,六边形斑图的电子激发温度明显升高,各放电通道之间的放电时间相关程度提高。该工作对控制斑图的形成和研究斑图动力学具有重要参考价值。

微波等离子体增强辉光放电光源激发温度的研究

研究了一种改进型的微波等离子体增强辉光放电光源在光谱分析中的应用．对其重要的参数指标──激发温度进行了较为详细的考察。结果表明引入微波等离子体后辉光放电的激发温度明显高于单纯辉光放电时的激发温度。

悬浮液雾化进样感耦等离子体基本参数研究Ⅰ．等离子体激发温度测定

研究了悬浮液雾化进样感耦等离子体原子发射光谱基本参数——等离子体激发温度。实验用“线为温标线，并采用多谱线法测量溶液雾化进样和0．05％二氧化钛悬浮液雾化进样等离子体激发温度。测定结果显示这两种雾化进样方式的等离子体激发温度接近，为5000-6000K。随感耦等离子体原子发射光谱仪器功率的提高，悬浮液雾化进样等离子体激发温度也相应增大，但增大幅度较小。悬浮液雾化进样等离子体发射光谱分析，若单纯改变仪器功率对于颗粒在等离子体中的原子化效率没有显著的变化，因此对于分析结果没有显著的改善作用。

混合气体介质阻挡放电中的电子激发温度

采用光谱法,研究大气压下氩气／空气介质阻挡放电中电子激发温度随空气含量的变化．放电装置为水 电极介质阻挡放电装置,通过氩原子763．51nm(2P6→1S5)和772．42nm(2P2→1S3)两条谱线相对强度之比计算电 子激发温度．实验结果表明:当空气的体积分数为10%-60％时,电子激发温度随空气含量的增加而减小．

硼对电感耦合等离子体激发温度的影响

研究了制样时加入的硼酸或硼酸盐对感耦等离子体原子发射光谱的基本参数——等离子体激发温度的影响。测温实验用Fe线为温标线,采用多谱线Boltzmann作图法测量含有不同四硼酸钠浓度的溶液进样时的等离子体激发温度。测定结果表明,采用不同lg(gf)文献值计算所得的激发温度有所差距,但是同一lg(gf)文献值下测得的不同硼浓度的激发温度却是一致的,因此溶液中硼的浓度不改变等离子体激发温度,对激发性能和分析结果没有显著的影响。

表面波型微波感耦常压氖等离子体的激发温度研究

用光学多道分析仪研究表面波型常压微波感耦氖等离子体（Ｎｅ－ＭＩＰ）。采用“多线法”测定了Ｎｅ－ＭＩＰ的激发温度；研究了实验参数对激发温度的影响；讨论了该等离子体的激发生成机制；推算了亚稳态原子浓度随实验参数的变化情况。

气体放电斑图演变过程中的电子激发温度

为了探讨介质阻挡放电中斑图演变与等离子参量之间的内在联系,采用比较谱线相对强度法测量了介质阻挡放电斑图演变过程中电子激发温度的变化.结果显示:随着电压的升高,斑图类型由点状斑图逐渐演变为点线混合状斑图及线状斑图,在此过程中,电子激发温度逐渐升高.但当系统呈现点状斑图时,电子激发温度随电压增长缓慢,只有当系统呈现点线混合状斑图后,电子激发温度才随着外加电压显著升高.实验还测量了点线螺旋波斑图的电子激发温度随放电气体中空气含量的变化关系.结果表明:空气含量越大,则点线螺旋波斑图的电子激发温度越高.

氩气微放电通道电子激发温度的空间分布

采用发射光谱法,研究了气体压强为1.01×105Pa条件下氩气介质阻挡放电单个微放电丝通道中电子激发温度的空间分布.通过氩原子763.51 nm(2P6→1S5)和772.42 nm(2P2→1S3)2条谱线相对强度之比计算电子激发温度.实验结果表明:在只有1个微放电丝的条件下,电子激发温度在放电通道中不是1个恒定值,而是在放电通道正中间出现1个最大值,越靠近电极越小.本工作对研究介质阻挡放电中等离子体的动力学过程和单个微放电丝模型的建立具有重要意义.

ICP光源激发温度的测量及数据处理程序

等离子体热力学中,温度是描述等离子体各种粒子能量分布的一个重要物理量。在等离子体光谱法中,等离子体温度是影响谱线强度最敏感的参量之一。温度的测量是研究等离子体中碰撞粒子原子化—激发—电离机理以及进行基体干扰校正必不可少的实验技术。

LTSD与环境气压对激光诱导等离子体激发温度的影响

用高能量钕玻璃激光器烧蚀光谱标钢获得等离子体,以氩气作为保护气体,分析了LTSD(LenToSampleDistance,激光器透镜到样品表面的距离)和环境气压对等离子体激发温度的影响.结果表明,当激光束焦斑围绕样品表面上下移动时,等离子体激发温度的分布具有不对称性;当焦斑位于样品表面以下0.4mm左右时,等离子体的激发温度接近最大值;随着环境气压的增大,等离子体的激发温度明显增强.

同轴空心阴极氦等离子体的电子激发温度研究

利用同轴空心阴极放电装置,产生氦低温等离子体。通过对等离子体的发射光谱进行测量和计算,研究放电功率以及氦气压强对等离子体的电子激发温度的影响。结果表明:氦低温等离子体的发射光谱主要由连续谱和原子谱线构成,放电功率和压强对谱线的强度具有明显影响。压强的变化不仅影响电子从电场中获得的能量,还会影响电子与原子的碰撞频率,从而导致电子激发温度随着氦气压强的增大,出现先上升后下降的变化趋势。

大功率MIP中激发温度和电子密度的测定

在假设局部热力学平衡的前提下,分别采用Boltzmann作图法和Saha-Eggert解离平衡计算法测定了大功率微波诱导氮等离子体的激发温度和电子密度。实验结果表明,当选择的元素和光谱线不同、引用的跃迁几率等文献参数不同时,会导致激发温度和电子密度的测定结果显著不同。

等离子体光谱源中的电子激发温度的测量

本文简述了现代等离子体光谱激发源中电子激发温度的测量原理与方法，并介绍了低功率氩微波等离子体炬中电子激发温度的主要测量结果。

电弧激发温度测量方法改进及其结论处理

本文从光谱线相对强度法测温公式出发,通过适当的公式变换,简化了电弧激发温度的测量。并从测量值的统计角度,采用样本参数估计的处理方法,解决了该测量中结论的报道问题。

用线组法测定电弧等离子体的激发温度

本文根据谱线强度和激发温度间的函数关系,以铁作测温物质,采用线阻法测量电弧等离子体的激发温度。测得激发温度为5142.86k.

电弧等离子体激发温度的测定

本文作者利用谱线相对强度法测定了电弧等离子体的激发温度,并对影响测量结果的几种主要因素进行了分析。

大气压氩气微放电通道中电子激发温度的时间演化

利用双水电极介质阻挡放电装置 ,采用光谱方法测量了大气压氩气介质阻挡放电微放电通道中的电子温度的时间演化 .选取波长为 6 96 5 4nm(2P2 → 1S5) ,76 3 5 1nm(2P6 → 1S5) ,772 4 2nm(2P2 → 1S3)的氩原子谱线进行了时间分辨测量 .实验发现在放电期间 ,电压波形开始下降 ,在放电熄灭后又开始上升 .高能级为 2P2 的跃迁 (772 4 2nm和6 96 5 4nm)比 2P6 的跃迁 76 3 5 1nm要延迟几十ns.根据其时间分辨谱 ,估算了微放电中的电子激发温度的时间演化 ,结果表明 ,电子激发温度并不是一个恒定值 ,而是随时间变化的 .当放电电流达到最大值 ,即电子密度达到最大值时 ,其电子温度并未达到最大值 ,而经过 2 0 0ns后才达到最大值 .

常压CH_4+H_2放电等离子体电子激发温度在线光谱诊断

大气压下低温等离子体甲烷偶联是利用可再生能源的绿色工艺.对大气压下CH4+H2放电等离子体进行了发射光谱在线诊断以表征此放电体系,旨在为优化用于未来工业生产的等离子体甲烷偶联工艺参数打基础.主要介绍一种大气压下CH4+H2放电等离子体电子激发温度在线诊断计算方法,此方法简便而又比较精确.修正了一个文献中曾用于诊断等离子体电子激发温度计算方程中的严重错误.