裂缝性储层的电各向异性响应特征研究

以水平裂缝分布的孔隙介质模型为基础,建立了水平裂缝面的平行裂缝分布和带粗糙表面的点接触裂缝模型,导出了两类裂缝模型的水平和垂直电阻率响应关系,分析了两类裂缝模型在没有围压和存在围压条件下的水平电阻率、垂直电阻率变化规律和电各向异性系数的变化特征.讨论了裂缝开度、裂缝密度和裂缝粗糙度等裂缝特征参数对裂缝性储层电各向异性的影响.为简化讨论,所有电性响应特征的分析都忽略了裂缝和孔隙表面的导电性和极化的影响.利用平行分布水平裂缝面模型和带粗糙面的裂缝模型,考察了围压条件下的裂缝性岩石的电各向异性响应特征,得到了对实际应用有意义的结果.

VA-TFT用负介电各向异性液晶材料研究进展

综述了VA-TFT(垂直取向薄膜晶体管驱动)用负介电各向异性液晶的结构及性质。重点介绍了近年来开发出的一些具有大的介电各向异性、低黏度、高清亮点的新型液晶,如侧向氟取代萘环、茚环类,轴向氟代环己烷类,含多氟取代类液晶等。

介电各向异性对铁电液晶光电特性的影响

提出了一种描述铁电液晶(FLC)介电各向异性的电路模型.分析了FLC介电各向异性对开关响应时间、特征时间、特征电压和极化反转电流的作用,以及铁电扭矩和介电扭矩对光透射率的影响。模拟分析显示,延迟时间随驱动电压幅度变化存在最小值,特征时间(特征电压)随二轴参量的提高而增加(减小).随二轴参量增大,介电扭矩的贡献将超过铁电扭矩;相应的极化反转电流由双极性转变为单极性;透射率无"明态"和"暗态"的交替,且峰值逐步降低.

储层电各向异性模型的瞬变电磁响应

采用数字滤波算法对储层电各向异性模型的瞬变电磁响应进行数值模拟,首先在频率域计算出各向异性模型的电场响应,然后利用正弦变换将计算结果转换到时间域。通过对电偶极子源激发下的层状各向异性模型的瞬变电磁场进行计算,结果表明:对薄互层模型而言,当中间薄层为高阻时,视电阻率曲线在晚期随各向异性系数的增大而抬升,且各向异性的影响大于厚度的影响。当中间薄层为低阻时,各向异性系数对视电阻率曲线无影响。这对指导瞬变电磁对油藏勘探具有重要意义。

环上氟取代负介电各向异性液晶

对环上氟取代负介电各向异性液晶的结构、性质和应用作了论述。

电各向异性介质中ζ空间与χ空间的变换关系及应用

为能使用张量分析的矩阵方法对ζ空间中的一些静电场规律加以研究,将在陈燊年定义ζ空间的基础上重新定义ζ空间,进而得到ζ空间与χ空间的变换关系.在此基础上可由张量方程的协变性得到在ζ空间中电各向异性介质中的泊松方程和高斯定理的具体表达形式,以及应用变换关系得到它们在χ空间中的具体表达形式.

电各向异性介质中泊松方程的具体形式

泊松方程是研究电各向异性介质静电场的核心方程.文章从泊松方程并矢表达式出发,应用张量分析的矩阵方法,推导出电各向异性介质中泊松方程在球坐标系和柱坐标下的具体形式,即A1+A2+A3+A4=-ρ和B1+B2+B3+B4=-ρ.并得出介电常数张量ε→→具有坐标系下的不变性,这有助于加深对电各向导性介质的介电属性的了解.

断裂带电各向异性直流电阻率法探测研究

由于裂隙可以诱发各向异性,故提出了采用直流电阻率法探测研究断裂带电各向异性特征,进而研究断裂带发育特征的思路。通过采用物理模拟和数值模拟的方式,得出断裂带电各向异性地层在不同倾角、走向、有无各向同性背景层情况下的视电阻率响应特征:水平各向异性地层,在地表测量结果中无各向异性特征反映;倾斜各向异性地层,视电阻率极大值对应于地层的倾向,极小值对应于走向,极形图长短轴方位与其比值,与地层的走向、倾角及各向异性系数有关。

侧向氟取代负介电各向异性液晶

负介电各向异性 (Δε)液晶广泛应用于DS、ECB、GH、FLC、PDLC、VA -TFTMDVA -TFT等模式的液晶显示中 .此类液晶可以用来调节液晶混合物的Δε/ε⊥ 以改善液晶显示器件的电光特性 ,对侧向氟取代负介电各向异性液晶的结构、性质和应用作了论述 .

均匀电各向异性地层中三分量感应测井的磁场特性

以均匀电各向异性地层为模型,推导了直井与斜井中的三分量感应的磁场计算公式,运用MATLAB软件仿真磁场等值面,分析在低电导率各向异性条件下各向同性与各向异性磁场的分布情况。结果表明:磁场的空间分布取决于发射线圈的方向;在直井中,z方向接收信号Hxz、Hyz和Hzz只与水平电导率有关,而在斜井中,Hxzθ、Hyzθ和Hzzθ同时与水平电导率和垂直电导率有关;当σh>σv时,各向异性因子λ的大小对Hxy磁场分布影响较大,若λ2≥3,Hxy的场较复杂而不是各向同性中的蝶形图;在斜井中,交叉分量Hxzθ沿仪器方向可以接收到信号。这些结果对三分量感应仪器研制和测量解释评价具有重要的理论和实际意义。

侧向氟取代负介电各向异性液晶

负介电各向异性 ( -△ε)液晶广泛应用于DS、ECB、GH、FLC、PDLC、VA -TFT、MDVA -TFT等模式的液晶显示中。此类液晶可以用来调节液晶混合物的△ε/ε┴ 以改善液晶显示器件的电光特性。本文对侧向氟取代负介电各向异性液晶的结构、性质和应用作了论述。

电场诱导法研究液晶介电各向异性

用电场法测定纯向列液晶和宾主液晶的介电各向异性△_ε的值,探讨了△_ε与液晶分子结构的关系;宾主液晶中染料分子与液晶分子的相互作用对△_ε的影响,以及△_ε与阈值电压V_(th)的关系。实验中还发现:正性液晶分子中含有氰基—CN基团,导致液晶△_ε增高,其值可高达10以上;宾主盒的有序参数高者,一般△_ε也较大;染料分子与液晶分子偶极作用大者,△_ε也增大,而阈值电压则降低。一般说来,染料分子的渗入会升高阈值电压。

电场诱导法研究液晶介电各向异性

用电场法测定纯向列液晶和宾主液晶的介电各向异性△ε的值,探讨了△ε与液晶分子结构的关系;宾主液晶中染料分子与液晶分子的相互作用对△ε的影响,以及△ε与阈值电压Vth的关系。实验中还发现:正性液晶分子中含有氰基—CN基团,导致液晶△ε增高,其值可高达10以上;宾主盒的有序参数高者,一般△ε也较大;染料分子与液晶分子偶极作用大者,△ε也增大,而阈值电压则降低。一般说来,染料分子的渗入会升高阈值电压。

填充电各向异性媒质的矩形波导的研究

导出了在直角坐标系中电各向异性媒质中的波动方程,并在单轴晶体填充的矩形波导中进行了求解,研究了场的特性,找出了一些规律性的结论。

外加电压频率对液晶介电各向异性的影响

液晶材料的介电各向异性通常与频率有关。为进一步研究频率对液晶材料介电常数的影响,首先,使用紫外可见分光光度计(METASH UV-9000S)和表面轮廓仪(Contor GK-T)分别测量液晶盒厚度以及聚酰亚胺(PI)取向层厚度,通过精密热台(LTS 350)控制实验温度20℃,使用精密LCR表(Agilent E4980A)测定4种不同液晶材料在100～2 000Hz的频率内的平行和垂直排列向列相液晶盒电容;然后,利用液晶盒电容模型计算出不同频率下液晶的平行和垂直介电常数,并绘制频率-介电各向异性曲线;最后,分析频率对液晶介各向异性的影响。实验结果表明:温度一定,正性液晶的介电各向异性随频率的升高而减小,然后逐渐趋于平缓,负性液晶的介电各向异性随频率变化基本保持不变。此项研究对进一步分析液晶材料的介电特性具有一定的指导意义。

介电各向异性带壳颗粒复合体系中非线性光学特性研究

从拉普拉斯方程出发,利用等效介电常数法,从理论上推导出稀释条件下介电各向异性带壳颗粒复合体系的有效三阶非线性光学极化率的一般表达式,讨论了复合体系的有效介电函数εe≡εe+Xe|■O|2中有效线性介电常数和有效三阶非线性光学极化率随界面结构参数和各向异性强度的变化。

液晶的介电各向异性分布对液晶微带线特性的影响

基于向列液晶的微带传输线模型，研究了其模场解和1～100 GHz频段内传输特性，采用有限元法较为精确和全面地分析了各向异性非均匀分布的液晶介质对微带传输线模场解和S参量的影响，并且分析了微带电极上施加偏置电压对该传输线S参数的影响。仿真结果表明：该微波传输线模型的回波损耗在考虑液晶的介电各向异性非均匀分布时比传统仿真方法所得结果更低，随着偏置电压在一定范围内连续增大其S参数连续变化，同时谐振频率连续移动，并且这种精确的分析方法计算得到的谐振频率点的偏移量相比传统分析方法修正误差2.4 GHz，这为液晶微波可调器件的进一步研究奠定了理论基础。

倾斜电各向异性介质大地电磁正演研究

研究地层电各向异性性质能够圈定沉积地层中的油气储层和与地球动力学过程、地震预报有关的深部线性构造。通过得到的N层倾斜电各向异性介质大地电磁响应公式,在不同的电各向异性系数、地层倾角、倾斜层厚度参数下,对电各向异性倾斜地层模型进行了正演计算。结果表明:当电各向异性系数、地层倾角、地层厚度三者中任一变量改变时,视电阻率曲线的形态基本保持不变,但视电阻率曲线振幅值变化较大;视电阻率曲线对地层倾角参数的变化反应最为敏感;电各向异性系数的增加,能突显薄层电阻率异常。这有助于以后的电各向异性介质大地电磁反演和应用研究。

电各向异性介质中无限长矩形腔内电势分布

电各向异性介质中无限长矩形腔内的电势分布,是拉普拉斯方程的边值问题.腔四壁处均满足第一类非齐次边界条件,不能直接应用分离变量法求解该边值问题.这时,可根据二阶线性齐次偏微分方程解的叠加原理,将该边值问题分解为4个能直接应用分离变量法求解的边值问题来进行求解.求解的方法可作为现有应用分离变量法求解电各向异性介质中拉普拉斯方程边值问题的补充.在令ε11=ε22=ε33=ε的情况下,所得的结果可适用于电各向同性介质.

水平层状电各向异性介质大地电磁正演研究

电各向异性现象在地球内部是普遍存在的,通过理论上推导的电各向异性介质的张量电导率的表达式及水平层状电各向异性介质的大地电磁正演公式,对一些地电模型进行数值计算,同时与电各向同性地电模型进行对比分析。结果表明,电各向异性介质的张量电导率的大小不仅与介质的固有电阻率性质有关,还与测量的方向有联系;电各向异性系数和相对测量角的变化都对地层的视电阻率和相位曲线振幅有较大的影响,但其曲线形态基本保持不变;当野外观测方向和电各向异性介质的电性主轴重合时,电各向异性介质模型可以看成两个独立的电各向同性介质模型。这些结果有助于以后的电各向异性介质实验研究和其大地电磁反演研究。