矢量介子第一径向激发态质量谱的研究

在Regge唯象下计算了径向激发态23S1矢量多重态的介子质量.K*(1 410)作为23S1多重态的K*'(23S1)介子很不合理,建议在1 586 MeV能量附近寻找和研究K*'介子,分别在2.587,5.813,5.925,6.895 GeV能量附近寻找和研究D*'(23S1),B*'(23S1),B*'s(23S1),B*'c(23S1)介子.研究结果对于通过实验寻找尚未观测到的径向激发态(23S1)矢量介子和进一步研究其自旋-宇称安排有一定的意义.

矢量介子协变手征有效场理论研究

在协变形式的手征有效场论中,分析探索了涉及自旋为1的矢量场的圈图计算中保持手征幂次规则的减除方案.着重研究了的含矢量介子内线的Goldstone标量玻色子自能一圈图计算,在矢量场的两种表示下进行了计算分析并得到了一致的结果.计算表明,文献中建议的EOMS[1](Extended On-Mass Shell)可以消除破坏手征幂次规则的贡献;细致分析后发现,破坏手征幂次规则的项都是定域的.由此提出了更简洁的扩展的MS(Extended MS,EMS)方案,并进一步用顶角图计算做了检验.与EOMS相比,该方案仅仅消除破坏手征幂次规则的定域项,对非定域的手征贡献不需做任何修改.这意味着该方案下手征微扰计算的收敛性会更好,更适合作为研究重强子手征有效场理论的方案.

在QCD中矢量介子电生

基于广义QCD矢量介子主导理论,将用具有量子色动力学特征的模型研究矢量介子在质子上电生过程的微分截面dσ/dt,计算结果与实验数据符合得很好,表明了QCD机制可以很好描述矢量介子在质子上电生过程,同时也可以探寻新粒子例如张量胶子球或被量子色动力学(QCD)理论和色玻璃凝聚模型预言的Odderon.

矢量介子的辐射衰变

介子的辐射衰变是低能强子物理研究的重要方向,通过它能够揭示介子的结构和性质。从有效场论的观点来看,介子衰变主要包含光子和强子之间的相互作用。使用SU(3)对称性和VMD模型分别对矢量介子的辐射衰变进行了研究。通过对实验数据进行拟和,给出了在两种情形下V→Pγ的衰变宽度的理论值,并得到赝标量混合角θP为-6°。

TC理论中矢量介子衰变研究

由TC理论的有效拉氏量,给出了矢量介子与标量介子相互作用顶角,讨论了中性矢量介子相互作用顶角,讨论了中性矢量介子各种可能的衰变,并且具体计算了衰变因子A。

重离子碰撞中的矢量介子自旋排列

在非对心相对论重离子碰撞中,参与反应的系统具有巨大的轨道角动量,从而使产生的夸克胶子等离子体具有极强涡旋场,并通过自旋-轨道相互作用导致部分子的自旋极化,经过强子化导致重子的自旋极化以及矢量介子的自旋排列等可观测效应.矢量介子的自旋排列是指其自旋密度矩阵的00元素ρ00偏离1/3.在矢量介子衰变到两个赝标介子的过程中,衰变产物的极角分布只与ρ00有关,以此可以对自旋排列进行测量.理论研究表明,重离子碰撞过程中,重子的自旋极化反映了夸克自旋极化的时空平均效应,而矢量介子自旋排列则反映了夸克反夸克自旋极化的局域相空间关联.本文回顾了相对论重离子碰撞中矢量介子自旋排列的相关理论工作.重点以非相对论夸克融合模型为例,明确地计入夸克极化的相空间依赖性,展示了矢量介子自旋排列与夸克反夸克自旋极化特别是它们之间相空间关联的关系.本文还讨论了涡旋、电磁场、有效ø介子场以及它们的局域涨落对ø介子自旋排列的贡献,结果显示强作用场的时空关联效应是导致ø介子自旋排列的主要因素.矢量介子自旋排列为探索强相互作用物质和强相互作用场的性质提供了新途径.

共线改进的色玻璃凝聚理论中矢量介子产生研究

将利用共线改进的并以靶快度作为演化变量的偶极子散射振幅研究高能电子-质子散射中矢量介子的产生.研究中首先采用数值方法求解描述偶极子靶快度演化的微分积分方程,得到数值形式的偶极子散射振幅;然后,把该散射振幅放入矢量介子产生的微分截面中,用于拟合HERA实验数据.为了比较,分别采用了领头阶和共线改进的次领头阶偶极子散射振幅拟合J/ψ和φ两种矢量介子的实验数据,通过拟合分别得到在领头阶的情况下χ^(2)/d.o.f=1.485(J/ψ)、χ^(2)/d.o.f=1.696(φ)和共线改进的情况下χ^(2)/d.o.f=0.996(J/ψ)、χ^(2)/d.o.f=1.089(φ).研究结果表明共线改进的以靶快度作为演化变量的偶极子散射振幅能更好的描述实验数据.

夸克物质中的超子整体极化与矢量介子自旋排列

相对论重离子对撞机RHIC上超子整体极化和矢量介子自旋排列的实验发现证实了近20年前提出的理论.该理论预言和实验测量开辟了一种从自旋这个新的自由度来研究高能重离子碰撞中产生的高温高密核物质特性的新途径.本文简略回顾了整体极化理论提出和实验发现,总结了现有大科学装置上的相关测量进展,以及国际上现有的多种理论解释.同时,简要介绍了STAR探测器近期升级所带来的物理机遇.

矢量介子主导模型及其应用

简要介绍了矢量介子主导(VMD)模型发展的历史,以π介子电磁形状因子的VMD描述为例介绍了VMD模型的基本思想,详细说明了用VMD模型计算衰变宽度的方法,最后给出了一些结论以及对VMD模型发展前景的展望.

矢量介子为主与小x区EMC效应

本文利用矢量介子为主假设给出EMC和SLAC实验组在小x区的比值r的差别,讨论了当Q^2小时矢量介子对深度非弹性散射的贡献是不能忽略的,于是产生了EMC效应申的遮蔽效应。

关于重中性矢量介子质量的一个经验公式

<正> 继矢量介子ρ,ω后,陆续发现了一些新的比较重的矢量介子 :φ,J/ψ及γ等,它们的夸克结构分别为ss,cc及bb。由于顶夸克t的存在似乎已经可信,因此可以预期有一个结构为tt的新的重中性矢量介子,其质量如何,是否可以用现有加速装置来探测其存在,就是一个大家关心的问题,为此我们来分析一下已经发现的重中性矢量介子的质量分布情况:我们发现,各粒子的质量接近以等级数的规律递增,从M_0、M_1,及M_2来看,似乎可以假设有以下关系存在: M_1/M_0—M_2/M_1 (1)由此外推到一般情形,可以得出关于重中性矢量介子质量的一个如下的经验公式: M_n=(M_1/M_0)~n·M_0 (2)这里M_1/M_0即此等比级数的比例因子,可由已知的实验数据求出,利用这个公式,我们可以予测M_3,M_4的结果。

矢量介子及其激发态的讨论

在Regge唯象下,首先研究自旋-宇称多重态中六个介子质量间的关系式.运用验证后的关系式,重点计算基态矢量介子多重态(13S1)中尚未观测到的双重粲-底介子B c的质量.还计算了径向激发态23S1多重态的介子质量和轨道激发态13G5介子九重态的质量.根据计算结果结合实验数据和其他理论进行讨论,建议在6355 MeV附近寻找和研究B c介子,将D(2600)和Ds1(2700)分别作为主要成分为nˉc(23S1)和sˉc(23S1)的态进行研究;分别在5812,5917,6896 MeV附近寻找矢量介子第一径向激发态B(2S),B s(2S)和B c(2S).建议将ω5(2250)安排在13G5介子九重态的同位旋标量态,实验上在2259 MeV附近进一步研究ρ5(2350)的性质,在2438 MeV附近寻找和研究5(13G5).研究结果对于相关介子的自旋-宇称安排和通过实验寻找新的介子激发态具有重要的参考价值.

核子-核子散射过程的研究和矢量介子交换势(英文)

在推广的手征SU(3)夸克模型下讨论了核子 -核子散射过程和矢量介子交换势 .给出了赝标π介子和矢量 ρ和ω介子的GCM中心力的交换势和NN散射 14个分波的相移 .研究表明 ,矢量介子交换势可以替代单胶子交换势以解释核力的短程排斥 .

用改进的哈密顿量计算1+1维格点QCD中矢量介子质量谱

用变分法计算１＋１维格点ＱＣＤ中矢量介子的质量谱Ｍｖ．验证了理论的预言：对带Ｗｉｌｓｏｎ夸克的格点哈密顿量的改进能使有限格距所引起的误差明显减小。

TC理论中矢量介子衰变研究

由TC理论的有效拉氏量,给出了矢量介子与标量介子相互作用顶角,讨论了中性矢量介子各种可能的衰变,并且具体计算了衰变因子A。

轴矢量介子f_1(1282)在手征孤立子模型中的效应———f_1运动方程的大N_C分析

从U (2 ) L ×U (2 ) R 手征孤立子模型出发 ,通过(πωf1 )模型考察了轴矢量介子 f1 (1 2 82 )的时间分量和空间分量的量级与其手征伙伴ω的关系。通过对 f1 运动方程的大NC 分析 ,发现 :f1 的时间分量 f0 具有O(1N3/2C)的量级 ,其空间分量 fi 具有和ω空间分量ωi 相同的O(1NC)量级。因此 ,在研究孤立子转动激发时 ,fi 和ωi 应该同时考察。这是首次对于 f1 在手征孤立子模型中的效应进行定量估算。

探测中性TC矢量介子的可能性

构造了与中性矢量介子有关的最低阶相互作用算符．用这些算符计算了新的一代ＴＣ（Ｔｅｃｈｎｉｃｏｌｏｒ）模型的最轻的中性矢量介子ρ０的各种可能衰变宽度、分支比，并讨论了在ｐｐ碰撞或ＬＥＰⅡ上观测此种粒子的可能性．

轴矢量介子f_1(1282)在(πωf_1)手征孤立子模型中的效应

通过比较 (πω)和 (πωf1)手征孤立子模型中介子场量的静态解 ,考察了在两种参数确定方式下的轴矢量介子f1(12 82 )对于手征孤立子转动惯量和重子多重态质量劈裂的效应。结论是 :f1的效应很小 ,因此以往忽略

重离子碰撞中的轻矢量介子光生过程(英文)

计算了相对论重离子碰撞中轻矢量介子(ρ,ω和φ)的光生过程。基于窄-宽近似,严格推导了相对论重离子碰撞中ρ,ω和φ半弹性和非弹性光生过程的遍举和单举横截面。从数值结果可以看出对于p-p碰撞,光生过程的贡献是不重要的,但是对于pT>2.5 GeV Au-Au碰撞和pT>3 GeV Pb-Pb碰撞,轻矢量介子光生过程的贡献是明显的。

轴矢量介子f_1(1282)在手征孤立子模型中的效应——f_1对于静态质量和转动惯量的贡献

从U (2 ) L ×U (2 ) R 手征孤立子模型出发 ,通过(πωf1 )模型考察了轴矢量介子 f1 (1 2 82 )对于孤立子转动惯量和重子多重态质量劈裂的影响。通过 f1 对转动惯量贡献的计算发现 :1 .f1 对于转动惯量具有一定的减小作用 ,但是量级很小 ,这表明以往忽略 f1 的研究是近似合理 ,f1 介子的引入可以略微增大质量劈裂 ;2 .在合理选取ω与重子流耦合常数的情况下 ,得到的静态质量与实验比较符合。这是首次对 f1 介子在手征孤立子模型中的效应进行定量估算。