色散缓变光纤中飞秒高阶孤子脉冲的增强压缩

提出了一种利用孤子绝热放大效应与高阶孤子脉冲压缩效应相结合来压缩飞秒高阶孤子的新方法通过数值模拟方法证明,采用三阶色散为负的色散缓变光纤压缩高阶孤子,可利用喇曼散射效应与负三阶色散的相互作用,消除正三阶色散对光脉冲压缩产生的不利影响,增加压缩比,提高压缩后光脉冲的质量研究表明,在色散缓变参量一定的情况下,孤子阶数越高,所需最佳光纤长度越短、光脉冲的压缩比越大;对于相同功率的孤子光脉冲,光脉冲的压缩比随着色散缓变参量的增大而增大;

色散缓变光纤中交叉相位调制不稳定增益谱

从非线性薛定谔方程出发得到了色散缓变光纤中交叉相位调制 (XPM )不稳定性的增益谱。结果表明 ,XPM产生的调制不稳定性既可以在光纤反常色散区产生 ,也可在正常色散区产生 ,反常色散区的增益谱宽比正常色散区宽 ,且色散缓变光纤中XPM不稳定增益谱宽比普通光纤中XPM不稳定增益谱宽宽 ,增益峰值高。色散缓变光纤是XPM调制不稳定性的较好色散介质。

色散缓变光纤中五阶非线性调制不稳定性

在三五阶非线性共存时,研究了有损耗单模光纤中基于两光波交叉相位调制的不稳定条件和增益谱。在色散缓变光纤正色散区,分析了五阶非线性系数、色散纵向变化参量以及两扰动的频率大小关系对交叉相位调制不稳定增益谱的影响。结果表明,在五阶非线性下,色散的纵向渐减仍有利于展宽调制不稳定增益谱;正五阶非线性可使增益谱的谱宽和谱峰值增大,并使谱峰位置远离主波频率,负五阶非线性的作用则相反;两扰动频率大小关系不同,色散纵向参量的变化对增益谱的谱峰大小和位置的影响也不同,五阶非线性对交叉相位调制不稳定性的加强或抑制程度也不同。

色散缓变光纤中不同群色散剖面下的啁啾

从啁啾的角度讨论了不同群色散剖面函数对色散缓变光纤的意义 发现指数型色散缓变光纤中初始啁啾对GVD所致啁啾的影响最小 ,在指数型、线型、对数型和高斯型色散缓变光纤中GVD所致啁啾具有同非线性效应所致啁啾相似的饱和性 ,二者相消 ,使净啁啾趋于零 在孤子通信系统中 。

在零散波长附近的色散缓变光纤及其调制不稳定性

利用准非线性薛定谔方程，得出在零色散波长处光脉冲在色散缓变光纤里无畸变传输所满足的色散和损耗的关系．分析了色散缓变光纤调制不稳定性，由于四阶色散的存在，在二阶色散等于零时，仍然存在调制不稳定性．

色散缓变光纤对皮秒光孤子的压缩效应

本文从描述超短光脉冲在色散缓变光纤（ＦＳＤＤ）中传输所满足的准非线性Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ（ＮＬＳ）方程出发，证明该方程与常规光纤中含增益效应时的ＮＬＳ方程等价，并在此基础上进行了理论分析，讨论了光弧子脉冲在不同ＦＳＤＤ中的传输特性；最后采用数值模拟方法研究了高阶皮秒光孤子在不同ＦＳＤＤ中的压缩效应，发现利用ＦＳＤＤ和弧子压缩效应不但可以获得更高压缩率弧子光脉冲，而且可以有效地缩短所需的光纤长度。

不同剖面色散缓变光纤中调制不稳定性分析

研究了不同群色散剖面结构的色散缓变光纤中调制不稳定性增益谱。结果表明 ,各种群色散剖面光纤的增益谱宽并不相同 ,指数型光纤的增益谱宽与传输距离是一单调关系 ;线型、高斯型、对数型光纤的增益谱宽变化曲线都有一个谷底 ;双曲线型光纤情况较为特殊 ,它的增益谱宽先是展宽 ,然后又逐渐减小。

色散缓变光纤中皮秒孤子脉冲的压缩(英文)

本文实验研究了孤子脉冲在色散缓变光纤中传输时的动力学特性 ,发现孤子脉冲在色散缓变光纤中能被压缩 .采用 5 0 0米色散缓变光纤 ,成功将 4.4ps的孤子脉冲压缩到83 0 fs,脉冲压缩比为 5 .3 .

色散缓变光纤的非线性啁啾效应

由于光孤子在光纤中传输受到啁啾效应等多种因素的影响 ,使孤子脉宽展宽 ,光脉冲在终端变得不可检测 ,严重影响误码率 ,所以研究不同因素对孤子脉宽的影响有其重要意义。本文求解了色散缓变光纤中含频率非线性啁啾效应的NLS方程 ,由得到的孤子解讨论了非线性啁啾效应和色散缓变效应对孤子脉宽的影响 ,由此说明 ,色散缓减效应等效长距离分布参数光纤放大器的增益 ,它导致非线性效应增加 ,孤子进一步被压缩 ,非线性啁啾效应使孤子在z值较小时 ,其脉宽收缩 ,在z值较大时又使孤子脉宽展宽。

准孤子对在色散缓变光纤中传输特性的数值研究

用分步富里叶变换法求解色散缓变光纤的光孤子NLS方程,在一定条件下孤子对在该光纤中演变为准孤子,其幅值和宽度发生周期性变化,没有出现通常情况下的周期性离合现象。

色散缓变光纤耦合器中的调制不稳定性

用奇偶超模对光纤耦合器的耦合模方程重写.讨论了当输入条件使奇偶超模其中之一被单独激发时,色散缓变光纤耦合器中的调制不稳定性,结合调制不稳定性,分析了色散缓变光纤耦合器在准连续波条件下的非线性效应.结果表明:在正常和反常色散区存在新型调制不稳定性.当满足一定条件时,在色散缓变光纤耦合器中传播的准连续波光束可以分解成脉冲序列,并且脉冲几乎不展宽,由此可以分离和提取稳定的超短脉冲;当输入功率一定时,增益谱随着传输距离的改变,形态基本保持不变;当传输距离一定时,增益谱随着输入功率的增强,宽度变宽,强度增强.

高斯脉冲在色散缓变光纤中传输特性的研究

应用变分法,研究了高斯脉冲在色散缓变光纤中的传输特性,导出了高斯脉冲参数的演化方程组.在此基础上,讨论了色散缓变和初始啁啾对脉冲宽度的影响.

色散缓变光纤中宽带调制不稳定性谱的产生

本文报道色散缓变光纤中调制不稳定性效应研究 .从非线性 Schrodinger方程出发 ,获得了增益谱与纵向色散变化参量和光纤传输距离的一般关系 .研究发现 ,色散缓变光纤中调制不稳定性的增益谱较常规光纤中的宽得多 .调节光纤色散纵向变化参量 ,可以得到较宽的增益谱 .该文的研究结果为光纤中利用调制不稳定性产生超短孤子脉冲提供了理论根据 .

色散缓变光纤对飞秒基孤子的压缩效应

本文报道飞秒光脉冲在色散缓变光纤中的传输特性研究，首次研究自变陡效应、喇曼自频移效应分别对飞秒弧子压缩的影响．选取色散缓变光纤结构参数，可以得到脉宽为１０飞秒的高质量（无底座）的超短光脉冲．

强双折射色散缓变光纤中偏振方向矢量调制不稳定性

利用光脉冲在非线性双折射光纤中传播时所遵守的相干耦合非线性薛定谔方程,研究了强双折射色散缓变光纤中偏振方向与双折射轴成任意角度时,在反常色散区和正常色散区所产生的调制不稳定性。结果表明:在反常色散区对于任意的偏振角和任意输入功率的光脉冲都产生调制不稳定性,正常色散区存在着不稳定区域和稳定区域,对应不同的不稳定区域输入临界功率不同,脉冲有不同的增益谱。并且,给出了调制不稳定性增益谱随传输距离和偏振角的变化关系。

色散缓变光纤中脉冲频谱演变的研究

采用数值计算的方法研究了高斯脉冲的频谱在色散缓变光纤中的传输特性及初始啁啾对频谱演变的影响。结果表明 :色散缓变光纤可以有效的抑制频谱的展宽 ,将其应用到超长距离光纤通信系统是可行的 ;初始啁啾使脉冲频谱严重展宽 ,应采取消啁啾的措施。

色散缓变光纤中三阶色散对脉冲频谱传播特性的影响

为探讨三阶色散对脉冲传播的意义 ,用数值模拟的方法讨论了在色散缓变光纤中零色散波长附近三阶色散对脉冲频谱演变的影响。通过对色散缓变光纤和单模光纤中脉冲频谱图的分析表明 ,三阶色散使得频谱主峰位置产生漂移 ,并形成振荡峰。三阶色散值越大 ,振荡峰越高 ,同时色散缓变光纤中三阶色散的影响明显大于普通单模光纤 ,说明色散缓变光纤可有效抑制二阶色散作用。

色散缓变光纤中皮秒啁啾脉冲的孤子效应压缩

文章从描述皮秒光脉冲在色散缓变光纤 (FSDD)中所满足的非线性 Schrodinger(NLS)方程出发 ,数值模拟了高阶皮秒光孤子在不同的 FSDD中的孤子效应压缩 ,并讨论了初始啁啾对其的影响 .结果表明 ,利用 FSDD和孤子效应压缩来压缩带有初始啁啾的高阶皮秒光孤子 ,可以得到更高的压缩比和品质因子 ,压缩后的脉冲的峰值功率明显提高 ,而且脉冲被压缩到最窄所需的光纤长度也大大缩短 .最后讨论了初始脉宽的影响 .

在色散缓变光纤中调制不稳定性的基态增益谱

从非线性薛定谔方程出发，得出在色散缓变光纤中调制不稳定性的基态增益谱，并与普通光纤及理想光纤的增益谱进行对比，从中分析了调制不稳定性和亮孤子解之间潜在的关系，并得出不同色散缓变光纤与周期变化光纤之间的区别和联系．

超短孤子脉冲在色散缓变光纤中的时间抖动

通过微扰理论分析了超短孤子在色散缓变光纤(DDF)中传输的时间抖动。结果发现三阶色散和拉曼散射分别影响了孤子的位置和频率,是决定时间抖动大小的重要因素。在光纤的拉曼系数一定的情况下,选择不同的三阶色散参数,系统的时间抖动存在一个最小值。当DDF的三阶色散参数为接近零的一个负值的时候,系统时间抖动最小,这个负值与拉曼系数和传输距离有关,其绝对值随传输距离的增大而增大。在采用色散缓变光纤进行超短孤子传输的系统设计中应该重点考虑三阶色散的影响,当DDF的三阶色散参数较大的时候,必须对系统的三阶色散进行补偿,使时间抖动达到最小,能够极大地增加了孤子的传输距离。