t夸克圈对TC理论中P^（0a）_3→gγ衰变宽度的影响

考虑到ｔ夸克圈的影响后，我们推出了ＴＣ理论的中性格尔斯通粒子Ｐ￣（０ａ）＿３与光子、胶子的反常耦合拉氏量，计算结果表明ｔ夸克圈有效地增加这种反常耦合强度从而增大了Ｐ￣（０ａ）＿３→ｇγ的衰变宽度，有利于在ＨＥＲＡ中探测Ｐ￣（０ａ）＿３粒子。

TC理论中t→P+b的衰变宽度与QCD修正

在Ｔｅｃｈｎｉｃｏｌｏｒ（ＴＣ）理论中，ｔｏｐ夸克衰变遣：ｔ→Ｐ＋ｂ是色单态荷电赝Ｇｏｌｄｓｔｏｎｅ玻色子（ＰＧＢ）Ｐ＋粒子的主要产生方式．ＰＧ玻色子的发现将为ＴＣ理论提供强有力的证据．本文中，我们计算了ｔ→Ｐ＋ｂ的树图宽度，并在忽略ｂ夸克质量的条件下计算了ｏ（ａｓ）阶的ＱＣＤ修正．我们发现，在ＴＣ理论中ｔ→Ｐ＋ｂ是ｔｏｐ夸克的主要衰变模式．结果表明；对此过程ａｓ阶ＱＣＤ修正是重要的。它的数值估计为：当取ｍｐ＝１４０ＧｅＶ，ｍｔ＝１５０ＧｅＶ则修正量可达１１％．

用复合粒子埸论计算介子的衰变宽度

现在实验上已发现的粒子,约有二百多个了。为了对这些粒子作统一之解释,自然要提出粒子之结构问题。1965—1966以来,许多学者对强子结构提出了许多模型,其中最突出的是以SU3对称性质为基础的、类似于坂田模型的复合粒子模型。在高能电子弹性散射与深度非弹性散射实验中,也确实表明强子是有一定大小、有颗粒状的内部结构的粒子。这样,过去以“点模型”为基础的量子场论必须进行改造。

ψ(2S)扫描实验中衰变宽度误差与亮度的确定

结合 ψ( 2S)扫描实验中衰变宽度测量的特点 ,介绍了确定积分亮度的叠代方法与确定衰变宽度误差的抽样方法 .

在复合核^(30)P中与同位旋有关的能级衰变宽度的计算

在高激发复合核中同位旋自由度是否守恒给出复合核中库仑相互作用信息及其对复合核衰变的影响.用H.A.Weidenmuller的统计理论可以算出复合核^(30)p中与同位旋有关的能级衰变宽度.它与Hauser-Feshbach公式的主要不同之处在于对穿透因子和总衰变道数的处理中加进了同位旋耦合,并考虑了与同位旋有关的能级密度.

轻质量原子核中子发射的衰变宽度理论描述

本文尝试提出描述轻质量原子核中子发射衰变宽度的理论公式.使用Wentzel-Kramers-Brillouin(WKB)近似和R-matrix方法计算了单中子发射的衰变宽度.通过WKB近似和R-matrix方法的隧穿因子,得到描述单中子发射宽度一般规律的三变量公式,使用该公式计算的结果与实验值的均方根误差小于0.6个数量级.研究结果有助于进一步研究中子滴线附近丰中子核的性质.

左右手对称模型中重中微子衰变

在左右手对称模型中,考虑重中微子质量少于左手规范玻色子W_(L)的质量,计算了重中微子的各类衰变,发现重中微子总衰变宽度按贡献可以分为左手部分为主、右手部分为主以及左右手部分可比拟3种情况.结果表明:当轻重中微子混合取最大值1,右手规范玻色子W R取实验允许的最低质量时,重中微子总衰变宽度仍然远小于其质量.

Bd^＊→Bdγ辐射衰变研究

用一种改进的光锥QCD求和规则研究辐射衰变B*d→Bdγ.在关联函数中选择适当的手征流算符,计算耦合常数gB*dBdγ,从而消除了矩阵元〈γ(q)|d(x)γμγ5d(0)|0〉的不确定性对计算结果的影响,其衰变宽度与标准的光锥QCD求和规则计算结果在误差范围内一致.

基于全息AdS/QCD分布振幅D→ρ跃迁形状因子及半轻衰变的研究

基于新的全息AdS/QCDρ介子分布振幅,利用完整QCD光锥求和规则计算了D→ρ半轻跃迁形状因子A1、A2、A3、V,并与以前基于传统分布振幅的光锥求和规则、格点计算及最新CLEO实验给出的结果进行了比较.研究表明,所给出的跃迁形状因子整体上与CLEO实验给出的结果符合的更好.在此基础上,我们对D→ρlν半轻衰变进行了研究,计算了D+→ρ0l+ν、D0→ρ-l+ν的衰变宽度并结合分值比的最新实验测量值抽取了CKM矩阵元Vcd.利用D0→ρ-l+ν过程抽取的CKM矩阵元与当前世界平均值符合的很好,D+→ρ0l+ν对应的结果也在误差范围内与世界平均值一致.

TC2模型下荷电介子top(∏_t^+)衰变过程研究

为了给高能实验探测top-pion介子提供有价值的理论指导,我们计算了∏+t介子的各衰变道(∏+t→t-b、∏+t→c-b、∏+t→W+γ、∏+t→W+Z0)的衰变分支比.结果表明:∏+t→t-b,∏+t→c-b应是探测∏+t介子的主要衰变道.由于∏+t→c-b道是味改变的,背景比较清晰,所以对于较轻的∏+t介子,它是探测∏+t介子的理想衰变道;而对于较重的∏+t介子,∏+t→t-b是最主要的衰变道,但由于∏+t→t-b衰变道的背景不是很清晰,并且重的∏+t介子的衰变宽度很大,使得通过该道探测重的∏+t介子比较困难.

讨论粲强子J/Ψ的衰变模式

在幺正手征微扰方法下讨论了粲强子J/Ψ衰变的两种模式.第一种衰变模式是J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个标量介子的过程,很多实验结果可以通过这一理论得到很好的描述,此时其标量介子被认为是通过赝标量介子-赝标量介子相互作用动力学产生的标量共振态.受此工作启发,这一理论进一步被推广到研究粲强子J/Ψ衰变为一个矢量介子和一个张量介子的过程,此时张量介子被认为是通过矢量介子-矢量介子相互作用动力学产生的张量共振态.讨论了这种新的衰变模式,通过比较理论计算结果和感兴趣的北京谱仪上的实验数据,发现只需要引入1个参数就可以很好地描述实验上4个独立过程的衰变分支比,从而表明提出的这一新衰变方式可以合理地描述目前已知的实验数据.

η_c→2g强衰变的有限顶角修正及α_s(m_c)的确定

计算了 ηc 两胶子衰变宽度的有限顶角展开的修正 .通过数值计算 ,得到了 ηc 的零程近似的修正因子为 :γ=1 32 ,利用衰变宽度Γ (ηc 2g) ,抽出强耦合参数αs(mc) =0 2 8± 0 0 5 ,这个值与Γ (J/Ψ 3g)强衰变的顶角修正得到的结果一致 .而Γ (ηc 2g)的有限顶角修正没有Γ (J/Ψ 3g)大 .

对共振态核子衰变过程的计算

对于核子共振态的衰变过程,本文利用处理强相互作用中低能量范围的重要方法之一有效拉氏量方法,在vector dominance model（VDM）中从核子共振态与光子的相互作用拉氏量出发导出了核子共振态与ω粒子的相互作用拉氏量,计算了自旋为3/2、宇称为负、质量为1 875MeV的核子共振态N＊（1 875）和自旋为3/2、宇称为正、质量为1 900MeV的核子共振态N＊（1 900）的ω衰变,并利用得到的衰变宽度与粒子数据库（PDG）对照,进而确定了相应的耦合常数.

P-波D_J~*介子强衰变的研究

通过对介子性质的研究,本文利用改进的Bethe-Salpeter方程方法计算了P-波D_J~*介子的强衰变,计算了同位旋允许的强衰变和OZI允许的强衰变,得到了相应衰变的强耦合常数并且估计出了P-波D_J~*介子的强衰变宽度,为实验观察提供了理论依据。

W+衰变产生两个双重味介子

利用量子色动力学中的非相对论量子色动力学理论(NRQCD),计算了中间玻色子W+在衰变过程中产生两个双重味夸克偶素态的衰变宽度,并结合大型对撞机LHC的参数给出可产生双重味夸克偶素态的几率.

重-轻强子的质量谱和强衰变研究

本文首先介绍了流管模型研究Λc+重子质量谱,接下来介绍了基于重夸克对称性考虑,如何分析可能的高激发的D、Ds介子衰变。文章最后并给出了结论与展望。

测量τ^+τ^-(γ)衰变道的Z°参数

文中研究了 L_3探测器在1990年3月至8月间采集的 Z^0能区 e^+e^-→τ^+τ^-(γ)事例,计算各能量点对应的反应截面和前后电荷不对称性,并由此拟合得到 Z°的弱电参数М_z、Г_z、Г_τ以及和 sin^2w.结果与标准模型的预言相符合.

A_(c)(2880)^(+)2D波激发态的强衰变

在^(3)P_(0)模型框架下,计算A_(c)(2880)^(+)作为2D波激发态的衰变宽度和分支比,确定其量子态并探究内部激发模式.计算结果表明:A_(c)(2880)^(+)有可能是2D激发态A_(c2)(3/2^(+)),J^(P)=3/2^(+),且n_(ρ)=1、l_(λ)=2,为径向ρ激发、轨道λ激发的激发模式,总衰变宽度Γ_(total)=18.53 MeV,分支比比值R=Γ(Λ_(c)(2880)^(+)→Σ_(c)(2520)π)/Γ(Λ_(c)(2880)^(+)→Σ_(c)(2455)π)=0.16;也可能是2D激发态A'_(c2)(3/2^(+)),J^(P)=3/2^(+),且n_(λ)=1、l_(λ)=2,为径向λ激发、轨道λ激发的激发模式,总衰变宽度Γ_(total)=1.69 MeV,分支比比值R=Γ(Λ_(c)(2880)^(+)→Σ_(c)(2520)π)/Γ(A_(c)(2880)^(+)→Σ_(c)(2455)π)=0.10.

双荷电类矢量轻子的衰变

标准模型单态标量粒子Φ是Higgs Portal标量模型的重要组成部分,可与Higgs耦合.Higgs的发现有助于单态标量粒子Φ的研究.增加满足标准模型规范对称性并能和Φ耦合的双荷电类矢量轻子,有助于Φ在LHC或者未来的环形对撞机上的探测.本文在标准模型中加入了一个标准模型单态标量粒子和一个双荷电类矢量轻子二重态,研究了这些双荷电类矢量轻子的衰变.结果表明:双荷电类矢量轻子二重态只与e_R耦合时,这些衰变过程D^-→e^-+h^0(Z^0),Δ^(--)→e^-+W^-和Δ_L^(--)→W^-D_L^(*-)→W^-e_R^-h^0可以发生,其中,D^-→e^-h^0衰变占主要地位.由于D^-和Δ^(--)质量劈裂很小,所以D^-→Δ^-W^+衰变是运动学禁戒的.