质心系中的基本形式的拉格朗日方程及其应用

推导了质心系中的基本形式的拉格朗日方程,并举例说明联合惯性系中的基本形式的拉格朗日方程可求解约束反力.

从能量的角度讨论质心系中的两体碰撞问题

从能量的角度出发,考察了在质心坐标系中两体对心碰撞前后体系动能的变化特点,重新讨论了恢复系统的物理意义,结果表明恢复系数等于碰撞之后和之前的质心系中的相对动能之比的平方根。

谈质心及质心系的教学在理工科大学物理中的作用

质心和质心系是大学物理中重要的概念.本文首先通过运动学分析,得到了物体运动的动量、角动量及动能在惯性系和质心系之间的变换关系,这些变换关系有着与伽利略相对性原理中的位置变换和速度变换完全相似的简单形式.然后通过动力学分析得到了质心系下物体运动所满足的力学规律.这进一步加深了我们对宏观物体运动图像的理解,即宏观物体运动可以看作是随质心的平动和相对于质心的转动的叠加,而质心的运动和质心系下相对于质心的运动都满足形式相对简单的力学定律,可以方便地求解.通过本文的讨论,突出了质心和质心系在工科大学物理力学教学中的重要作用,并且把相对运动、惯性系和非惯性系等力学重要概念联系起来,以有效加深学生对力学整体框架、物体运动图像及力学规律的认识.

质心系Runge—Lenz矢量

本文给出质心系Ｒｕｎｇｅ—Ｌｅｎｚ矢量的一种合适的定义形式及其物理含义．作为这种矢量应用的一个实例，我们利用它十分简便地得到考虑原子核运动时原子中电子椭圆形经典轨道方程及有关的结论．

质心系中物理量的对称性

在质心系中,解决两体问题,具有形式对称,描述简洁,精确度高等优点。利用物理规律,在质心系中研究两质点的碰撞与散射。

关于质点系对惯性系和质心系的角动量定理的探讨

该文在质点的角动量定理的基础上，推导出惯性系中质点系的角动量定理，同时基于相对于惯性系中定点的角动量和相对于质心的角动量二者间的关系．又推出了质心系中质点系的角动量定理。

质心系在近似处理中的特殊作用——质量悬殊的两体问题的近似处理

本文从一实例出发,阐述了在近似处理质量悬殊的两体问题时,质心参照系较之其他参照系更加直观、简捷和可靠.

利用NEXUS模型对质心系碰撞能量200GeV的Au+Au碰撞中质子-反质子产额比的研究(英文)

采用一种新的强相互作用模型—— NEXUS产生器产生数据 ,研究了质心系能量 s N N =2 0 0 Ge V时 Au+Au碰撞下的质子 -反质子产额比 ,讨论了不同横动量和快度区间内产额比对碰撞对心度的依赖性 .发现中心快度区的质子 -反质子产额比不明显依赖于碰撞对心度、横动量和快度 ;对于快度和横动量在 |y|<1 .0和 pt<1 .0 Ge V条件下的最小无偏碰撞事件中 ,NEXUS模型的质子 -反质子产额比为 0 .943± 0 .0 0 2 ( stat.) .

运用质心系解决两体碰撞问题

将以质心坐标系为桥梁解决两体碰撞问题．先推导出两物体碰撞前的速度在质心系中的表达，然后推导出两物体碰撞后速度在质心系中的表达，最后运用相对性原理计算出两物体碰撞后速度在一般惯性参考系中的表达，从而建立起了两物体碰撞后速度与碰撞前速度的直接联系．

质心系库仑散射公式研究

介绍了α粒子散射实验的理论基础,讨论了在考虑靶原子核运动情况下质心系中的库仑散射公式,并与在假设靶原子核静止情况下实验室系中的库仑散射公式相比较.结果表明:考虑靶原子核运动时,对库仑散射公式进行修正给出的结果更精确,能够减小入射粒子与靶原子核质量相差不大情况下的实验误差,适用范围更广.

有关弹性散射的若干问题——实验室系和质心系中的散射

本文首先介绍了弹性散射的圆图 ,然后讨论了实验室系中散射粒子和靶粒子之间的能量转化 ,定性地画出了能量图像。着重分析了射弹粒子比靶粒子重的情况下 ,同一个实验室系散射角和两个质心系散射角对应的问题 ,画出了散射粒子与靶粒子在不同质量比情况下散射角的变化趋势 ,研究了出现这种“一对二现象”的原因 ,描绘了和这两个质心系散射角对应的实际运动模拟和相应的能量转移。最后给出了散射的速度图像。

浅析质心系高能粒子碰撞的资用能

本文通过分析质心参考系中,质点碰撞前后的动能变化,进一步分析高能粒子发生碰撞时,碰撞前后动能的变化规律,从而推导出资用能。

例谈质心和质心系在解题中的应用

文章从质心的概念出发,推导质心运动定理,阐述质心参考系,探讨应用质心相关知识解题注意的问题.

相对论下实验室系和质心系散射角之间的变换关系

本文根据相对论动量和能量守恒定律,导出在相对论情况下实验室坐标系和质心坐标系中散射角之间的变换关系。

质心系中的功能定理和机械能守恒定律

在讨论质点系的运动时,采用质心参照系是方便的。对于孤立质点系来说,体系的动量恒为零,质心系是惯性系,功能定理和机械能守恒定律照样适用。对于非孤立质点系来说,可以证明,在这种非惯性系的质心系中,功能定理和机械能守恒定律仍然适用。但相对质心系和其它惯性参照系,功和能的值未必相同,具体地说,外力的功和体系的动能相对两个参照系的值不一定相同。大家熟悉的柯尼希定理就充分说明了这个问题。 如果体系不是孤立的,则体系的质心参照系是非惯性系,在这样的质心系中如何用功能定理和机械能守恒定律来分析问题呢?下面我们来研究这个问题。 在非惯性系中,牛顿定律以及由此导出的功能关系是不成立的。

相对论原理下质心系的应用

在经典力学中,研究质点组的问题时,为了简化问题的研究,往往会选择质心参考系,尤其是孤立的质点组就更为方便了。在实验系中质点组的总动能为各质点相对于质心系的动能与质心动能之和(柯西尼定理);而在质心系中质点组的总动能即为各质点相对于质心系的动能,孤立质点组的质心的动能不参与作用。在近代高能物理中为了研究微观粒子的结构和相互作用以及反应机制,需要使用加速器把粒子加速到很高的能量去撞击静止靶中的粒子,以观测反应的结果,与理论互相印证。然而,在实验室参考系中参与粒子间的反应,真正有用的能量是高能粒子与靶粒子之间的相对动能,也就是质点组在质心系中的动能,亦为资用能。在高能物理学中,粒子遵循相对论原理,下面就在相对论原理下对质点组的问题进行研究。

例谈质心系下“人船模型”的应用

近年来,伴随着新课标的落实,高考进一步重视核心素养的考查,对考生能力要求日渐提升.本文借助“人船模型”求解复杂运动位移问题,凸显培养“科学思维”中的模型构建能力对处理问题的重要性.1质心系中的“人船模型”所谓质心,实际上是与质点系统质量分布相关的一个代表点.

碰撞在质心系中遵循的普遍规律

从质心系中看两体碰撞问题,经过推导证明碰撞在质心系内遵循更为简单而普遍的规律.若两物体发生完全非弹性碰撞,碰后两物体都将静止在质心处;若两物体发生弹性碰撞,碰撞前后,两物体相对于质心系的速度大小都不变,但是方向都与原来相反.碰撞前后,两物体相对于质心系的动量互换,且总动量始终为零.碰撞前后,两物体相对于质心系的动能均保持不变.

质心系的优越性

本文阐述质心系的特性,在研究质点系力学中的优越性及其物理原因,从而指出加强质心系教学的重要性和它在研究力学问题中的方法论作用。

角动量的定义式仅成立于质心系

本文阐明:单一质点并不是有角动量,只有两个以上的质点系才具有角动量。(?)×m(?)并非是质点的角动量定义式,它仅是质点系角动量定义式的基本函数,质点系的角动量定义式不能任取参考系,只能取质心参考系,其值等于系统的各质点对质心系的基本函数之和。