硬玉晶体结构中M1位Fe^(2+)晶场跃迁频率的理论计算

利用赵敏光提出的Fe2 + 3d径向波函数 ,参考薛德乾等对透辉石结构中Fe2 + 离子晶场跃迁谱带的计算 ,理论上计算出硬玉晶体中M1位Fe2 + 在近红外区有三个自旋允许跃迁 ,消除了实验拟合的任意性。其中一条谱带为 976 7cm-1,这与实测所得的较强吸收带 9718- 96 33cm-1相吻合。

非对称高斯势二能级体系的跃迁频率和自发辐射率

采用Pekar变分法研究了双参量非对称高斯势二能级体系中电子态的概率密度、跃迁频率及体纵光学声子自发辐射率,并讨论了其单参量抛物势近似。数值结果表明:选用双参量非对称高斯势描写量子点中电子的受限效应能够更恰当地反映电子态的波动性、电子运动的统计规律性及声子自发辐射率的量子化特性,而其单参量抛物势近似给出的结果较为简单和粗糙。材料的色散及电声耦合对二能级体系中电子态的概率分布、量子跃迁频率和体纵光学声子自发辐射率的影响不能忽略。

非对称量子点中束缚磁极化子的跃迁频率

在磁场和库仑场作用下,采用线性组合算符法计算了非对称量子点中极化子的跃迁频率.计算结论:跃迁频率不仅与磁场回旋频率有关,还与横向和纵向有效受限长度、极化子的振动频率、库仑束缚势、电子-声子耦合强度有关.研究结果表明:极化子的跃迁频率分别是磁场回旋频率、库仑束缚势、极化子的振动频率、电子-声子耦合强度的增函数;是横向和纵向有效受限长度的减函数,说明量子尺寸效应较显著.

量子环中电子的激发能量和跃迁谱线频率

在量子环中电子与体纵光学声子强耦合的情况下,通过求解能量本征方程,得出了电子的基态和第一激发态的本征能量及其波函数.数值计算结果表明:电子的激发能量和跃迁谱线频率随着电子-声子耦合强度的增大而增大,并且随着量子环内径(或外径)的增大而减小。

Rb原子系综中读光跃迁频率对光与原子纠缠影响

在87Rb冷原子系综中,利用自发Raman散射过程实现了光与原子纠缠。通过选择两个不同的跃迁频率的读光对存储的自旋波进行读出,在两种不同读光频率下测量了读出效率以及Bell参数S值。结果发现在读光功率相同的条件下其中一种读光频率的读出效率为18%,Bell参量S值为2.68。另一种读光频率的读出效率达到38%,Bell参量S值为2.5。本文的研究成果为产生高质量的光与原子纠缠源提供了实验基础。

半导体量子点中极化子的跃迁能量

研究了半导体量子点中极化子的激发态性质。采用Huybrechts线性组合算符和幺正变换方法,计算了量子点中极化子的振动频率、基态能量、第一激发态能量、由第一激发态向基态的跃迁能量和跃迁频率。分别讨论了电子-LO声子在强弱两种耦合情况下极化子的跃迁能量和跃迁频率。数值计算结果表明,跃迁能量ΔE和跃迁频率ω均随量子点有效受限长度l0的增加而减少,且随电子-声子耦合强度α的增加而减少。

少电子原子分子精密谱编者按

量子电动力学(QED)作为原子分子精密谱的理论基础,为理解微观物理世界提供了坚实的框架.少电子原子分子体系由于其相对简单的电子结构,成为高精度计算与测量的理想对象,是检验束缚态QED理论的独特平台.随着冷原子物理和激光技术的迅猛发展,原子分子光谱的精密测量也不断取得突破.精度的提升使得能级的位移揭示出越来越多的物理效应,为检验QED理论、测量基本物理常数、揭示原子核结构以及探索新物理开辟了重要的科学路径.可以说,历经一个多世纪的发展,少电子原子分子精密谱研究仍然在推动着物理学的前沿进展.当前,少电子原子分子精密谱面临着诸多挑战和未解难题.例如:质子半径之谜依然困扰着科学界——不同实验、不同方法得到的μ氢及氢原子体系质子半径存在一定偏差;从同位素位移导出的氘核的电荷半径在不同谱线中的结果存在明显差异.此外,氦原子2S—2P态跃迁频率的测量在不同实验组之间存在显著偏差,且在2S—3D和2P—3D跃迁中,理论与实验结果间也有不小的分歧.锂原子及其离子的精密光谱研究也揭示出锂-6的核电磁半径与核物理定出的结果之间有相当的偏离.少体束缚态QED理论中,能级展开为精细结构常数的幂级数,目前实验精度已敏感的第七阶修正的理论数据来源十分有限,第八阶修正仍然不完善.这些问题表明,少电子原子分子精密谱的研究不仅充满挑战,更充满着解决新问题的希望.

论量子力学

本文尝试迈出朝向耦合之量子力学的第一步,其可从原子的重要性质(稳定性、跃迁频率的共振,以及对应原理)得到辩护,并自然地从经典规律中生发。此一理论包含克拉默斯的色散公式,并展现出同反常塞曼效应规则的海森堡表述之间的密切关系。

一维光子晶体中自发辐射的非马尔科夫过程

本文利用一维有限光子晶体的模函数展开场算符，确定光与物质相互作用的Hamilton量，从而得到两能级原子自发辐射衰减的动力学方程。未借助马尔科夫近似，我们用数值计算的方法直接求解了原子与场随时间演化的动力学方程，发现在自发辐射过程的最初几个光学周期的时间内，自发衰减速率随时间的变化存在一系列脉冲形状的峰。由于作用于原子的场是一维光子晶体中历经多重反射的场的相干迭加的结果，原子的衰减行为敏感地依赖于多重反射场在原子所在位置的干涉。这种干涉性质依赖于光子晶体的结构。改变光子晶体的结构，使原子的跃迁频率位于光子晶体的禁带中、导带中或缺陷模频率处，可使原子的自发辐射得到抑制或增强。

驱动场作用下各向异性光子晶体中巨型三能级原子的自发辐射

讨论了在驱动场作用下，巨型三能级原子在各向异性光子晶体中的自发辐射问题。原子的自发辐射性质依赖于巨型三能级原子的中间能级与光子晶体能带带边的相对位置。由于驱动场能引起Autler—Townes分裂，因此外加驱动场也能对原子的自发辐射产生影响。原子上能级与中间能级之间的占据数交换随外加驱动场频率与原子相应跃迁频率之间失谐量的增加而减少。可以通过选择合适的外加驱动场强度来改变甚至控制自发辐射场的性质。自发辐射谱比较复杂，而且与观察者的位置密切相关。

离子簇合物HeN_2^+的电子光谱的从头算研究

本文报道了离子簇合物HeN2＋的电子光谱的从头算结果。在MCSCF／6－31G（d，p）水平上，对其基态进行了几何优化，用该构型．在SDC1／6－31（d，p）水平上计算了基态的总能量。用SDCI方法计算得到HeN2＋从基态到选择激发态的垂直跃迁能、振子强度、跃迁频率、辐射寿命以及Einstain系数。该结果可以较好的验证maier的实验。

超Jaynes-Cummings模型中的原子置于热辐射场时的相干特性

超Jaynes-Cummings模型中的两能级原子置于热辐射场。通过求解原子与热辐射场相互作用过程中原子约化密度算符非对角元 ,精确得出子原子相干性的衰变规律。研究了在相互作用系统中外加驱动场时可保持原子的相干性 ,此时外加驱动场的时间演化与原子的跃迁频率、原子偶极矩。

Xe-N_2O复合物的分子间势能面和振转光谱的理论研究

采用CCSD(T)方法研究了范德华分子体系Xe N2 O复合物的势能面和振转光谱性质 .研究表明 ,该势能面有两个极小点 ,分别对应T构型和线性Xe ONN构型 .采用离散变量表象和Lanczos算法计算了体系的振转能级 .计算结果表明 ,CCSD(T)势能面支持 97个振动束缚态 ,并对能级进行了指认 .计算得到的Xe N2 O转动跃迁频率与实验值吻合得很好 .

多光子Buck—Sukumar模型中原子反转的量子崩溃和再生

为了反映原子与光场的多光子相互作用对光场强度的依赖性,我们最近将Buck—Sukumar模型推广到多光子跃迁过程: H=ωa+a+ωoSz+ε(S+aK（a+a）1/2+（a+a）1/2a+KS-)（1）式中a+和a是频率为ω的光场的产生和消灭算符,Sz和S±是二能级原子的反转和跃迁算符,其跃迁频率为ω,ε是原子和场的耦合系数。

其它

O436 97020790随机电报过程引起的光失相的计算机模拟=Monte Carlo simulation of optical dephasing of randomtelegraph process[刊,中]/李辉道,王海宇,黄世华(中科院长春物理所.吉林,长春(130021))//发光学报.-1996,17(4).-287-292动态微扰可以引起跃迁频率发生变化,产生光谱扩散。作者用Monte Carlo法模拟了由于频率变化引起的自由感应衰减和光子回波衰减。模拟的结果表明。

精确的原子钟

精确的原子钟王良一种名为“ＮＩＳＴ一７”的当代最精确的原子钟，已由美国国家标准和技术研究所研制成功，并开始投入商用。这种原子钟有一根长３米、直径１米的圆管，通过计算原子穿过这根管子的振动频率来计时，其精确度可以达到１００万年误差不到１秒。原子钟是利用...

原子的激发和辐射

原子的激发和辐射是原子物理学的中心问题。本文首先叙述了原子激发和辐射的分类,接着对原子的跃迁频率法则进行了推导,继而讨论了原子的跃迁儿率和原子自发辐射规律,最后综述了原子辐射跃迁的选择定则。

在宇宙引力场中的类氢原子

本文讨论类氢原子能否作为度量衡标准器问题

普朗克和玻尔对应原理表述的综合

量子物理与经典物理之间的对应原理有两个不同的表述。一个是普朗克表述[1],它采用普朗克常数趋于零[2]。普朗克最初提出这个原理用来说明黑体辐射的能量密度接近于正确的经典瑞利—琼斯能量密度[1]。另一个是关于对应原理的玻尔表述,他采用了大量子数极限[3、4]。玻尔首先提出这个表述[3],用来说明在他的氢原子模型中相邻能级之间的跃迁频率接近于电子在圆轨道上运动的经典频率。在利博夫发表的一系列论文[5]～[8]中,强调这两种表述通常是不等价的。