运动损伤的物理疗法

运动员在训练和比赛中的损伤直接影响训练效果和比赛成绩。物理疗法 ,对损伤的修复和提高运动训练效果和比赛成绩效果显著。

Hg系高Tc超导体(Hg_(0.8)M_(0.2)Sr_(2)(Y_(1-x)Ca_(x))Cu_(2)O_(6+δ)的喇曼和红外光声光谱研究

对Hg系高Tc超导体 (Mg0 8Mo0 2 )Sr2 (Y1 xCaxCu2 O6 +δ的晶格振动进行了群论分析 ,给出了该晶体在Γ点晶格振动的对称性分类 .利用红外光声光谱结合喇曼散射研究了该系列样品的声子振动性质 .实验结果表明 ,在喇曼光谱中主要出现 1 45 ,32 0 ,440 ,5 78,5 92cm 1几个特征振动峰 .在中红外吸收光谱 (光声光谱 )中出现 6 45cm 1特征振动峰 .而 1 45 ,32 0 ,440 ,5 78,6 45特征峰强度随掺杂量增加而减弱 ,其中 6 45峰还向高波数发生位移 .本文着重对这些振动模进行了指认 。

非平衡定态系统空时相关函数在相变临界点的表现

从规格化模型出发，考虑空间因素和时间因素，定义相关函数并考察相关函数在临界点的表现及其与“巨涨落”形成的关系。

休谟思想与现代物理学

分析了休谟关于时空、因果关系、存在等几方面的论断，并且将它们与现代物理学的一些结论进行了比较．指出休谟思想与现代物理学结论的密切联系。

具有可变整体粘滞系数的宇宙模型(英文)

研究具有开放热力学系统内涵和可变整体粘滞系数的Friedmann宇宙模型的演化过程．获得了一类非奇异性膨胀宇宙模型，展示了不变的粒子数密度和变化的膨胀速率．

壳聚糖及相关材料用于神经修复的前景

壳聚糖 (Chitosan)是一种具有优良的生物相容性的生物可降解材料。我们从壳聚糖的带正电性、吸附蛋白的能力、对神经细胞的特异性及表面的粗糙程度。

^(108)Cd核振动到转动演化的微观研究

基于微观sdIBM-Fmax模型和实验单粒子能量值,在最普遍的哈密顿量下,用两组不同的核子-核子等效相互作用参数,分别很好地再现了108Cd核的振动带能谱和转动带能谱及其演化过程。微观和唯象的研究指出:1)这两种激发模式的共存区是能态81+~141+(Ex=3.683~5.503 MeV),81+态是振动模式占据优势的能态,141+态是转动模式占据优势的能态,而101+态则是两种模式的中立能态;2)从基态到241+态的yrast态均是集体态,而以后出现的第1个拆对顺排态很可能就是中子h11/2的两准粒子态;3)核结构的这种过渡不是很剧烈,而是在过渡区中,通过对玻色子结构中价核子对的耦合概率的微小改变来实现的。

扫描探针显微镜测壳聚糖材料的表面电荷分布

提出一种测量材料表面电荷是非均匀的、没有中性区的弱电荷的方法。即测试时,利用扫描探针显微镜(SPM)的静电力显微镜(EFM)测量技术,依靠轻敲模式(TappingMode)和抬举模式(LiftMode),用相位成像测量有机高分子膜———壳聚糖膜(CHI)的表面电荷密度空间分布,但由于仪器设计中相位的泰勒展开是:sinΔΦ≈1/2ΔΦ,所以所获的电荷图像只能确定材料的表面电荷分布和表面电荷密度的近似值。然而,嵴宽约为2.12μm表面正电荷微沟槽结构的这种特殊电荷形貌分布有利于细胞的生长,因此获得的表面电荷分布补充了生物材料表面理化性质。

从核结构的有序性理解^(180,182)Hf核形状演化

对于发生在同1个原子核中的从一种高激发模式向着低激发模式演化的物理图像,给出了一种新的理解:被布居到高角动量态的高有序激发核,以E2跃迁的方式先行退耦到转晕带,再退耦到共存区(或临界点)时释放了有序的结构能,诱发价核子对耦合强度改变,重新组合出低有序的激发模式基准态,实现了基准态结构的过渡;从微观上看,这是一种既温和而又平稳的转变。这种共存区(或临界点)在不同核素中位置的改变,就是研究基态量子相变的理论基础。文章阐述了连续发生两次这类相变的可能,并以180,182Hf核为例作了深入探讨。

偶^(80^86)Zr核的形状相变和对相变及其演化

应用唯象核芯+两准粒子模型的一种微观实现(微观sdIBM-2-2q.p.方案)和实验单粒子能量,较成功地再现了偶80-86Zr核的基态带、γ带和部分高自旋态能谱,实现了它们从近SU(3)对称性到O(6)对称性,继而向U(5)对称性过渡的整个形状相变过程。基于唯象模型和微观方案推出s玻色子不拆对的结论,及1个d玻色子发生拆对顺排所需要的最小能量阈值。该阈值明确指认:随着中子空穴数的减少,偶Zr同位素可能发生着从80Zr核的两准质子顺排态向着86Zr核的两准中子顺排态的演化。

g玻色子对^(100)Pd核高自旋态能谱的影响

以新近的实验单粒子能量为输入,应用唯象sdgIBM理论的两种微观实现——微观sdgIBM-2方案和sdgIBM-Fmax方案,仔细研究100Pd的核能谱和B(E2)跃迁。计算结果表明:sdgIBM-2方案成功地再现了100Pd核的较复杂的基态带和γ带的高角动量态能谱以及已知的B(E2)跃迁,其再现角动量达Jπ=16+、Ex≈7.00 MeV,比通常IBM理论再现的Jπ=6+~8+、Ex≈2.00 MeV高出很多;指认直到16+的yrast态都是基态,很可能目前观测到的yrast带中根本就不存在玻色子破对后的准粒子态。理论分析和数值计算进一步表明,为了能在IBM理论框架下描述好核的高角动量基态,需要平权地引入g玻色子,以便提供较强的十六极对相互作用,抵抗住高速转动下玻色子的破对趋势。用g玻色子数为0~3的弱耦合sdgIBM-Fmax方案的计算结果对此作了进一步说明。按照微观sdgIBM-2方案,解释了实验上3个14+态的异常:141+态是由于1个中子g玻色子在转变为中子d玻色子的量子相变中辐射出1对光子的结果,142+是161+态退耦的中间态,而143+是真正的基态。

^128Ce核yrast带中U(5)-SU(3)相变的一种微观理解

γ射线能量-自旋曲线分析指认:128Ce核的yrast带结构很复杂,存在从U(5)振动到SU(3)转动的结构相变;借助微观sdIBM-2方案和经验单粒子能量值,在最普遍的哈密顿量下,用了两组差别不大的等效相互作用参数,分别成功地再现了它们相应的能谱及其演化过程.计算结果揭示:从微观角度看,这种转动驱动相变,是由于相变过渡区中价核子间耦合强弱变化引发的基态重组而产生,因而改变不会很剧烈.这样,从基态重组角度对这类相变给出了一种新的理解.

射频溅射沉积不同厚度Ca膜退火直接形成Ca_2Si膜(英文)

使用射频磁控溅射系统在恒定溅射功率、Ar气压和Ar气流流量下,在Si(100)衬底上,分别沉积不同厚度的Ca膜。随后,800℃真空退火45分钟、1小时和1.5小时。半导体钙硅化物,即立方相的Ca2Si膜和简单正交相的Ca2Si膜首次、单独、直接生长在Si(100)衬底上。实验结果指明在多相共生的Ca-Si化合物中,Ca膜的沉积厚度、因溅射而生长的Ca-Si化合物的生长厚度决定了某一个单相的钙硅化物独立的生长。另外,退火温度为800℃时,有利于单相钙硅化物的独立生长。并且,退火时间也是关键因素。

偶偶核^(166)Hf高自旋态的微观描述

从壳模型组态及核子－核子有效相互作用出发，用一种在截断的态空间中研究偶偶核高自旋态的理论方案，以偶偶核１６６Ｈｆ为对象作了计算和讨论．结果表明：该理论方案很好地描述了稀土区偶偶核高自旋态的性质．

壳聚糖和PHBHHx用作神经修复导管材料的研究

壳聚糖 (Chitosan)和 PHBHHx(羟基丁酸酯和羟基己酸酯共聚物 )都是天然可降解材料。我们通过对这两种材料的亲水性、保持吸附蛋白有序结构的能力、胎鼠大脑皮层细胞在材料上生长情况以及两种材料的机械性能和后处理可加工性的研究 ,综合评价了它们作为神经修复导管材料的可行性。指出它们都有希望作为神经修复导管的材料。

^(20)Ne能谱的微观研究及其有限温度比热容

应用微观sdgIBM Fmax方案和正则系综平均法 ,计算出2 0 Ne核在有限温度下的比热容。由其比热容峰的出现 ,确认该核发生了核谱的热激发模式相变。

微观sdIBM-2+2q.p中核^(138)Ce正宇称能谱结构

基于微观相互作用玻色子 -费米子形式体系 ,构造出唯象IBM - 1+ 2q .p模型的微观实现 ,微观sdIBM - 2 + 2q .p方案。应用它成功地再现了13 8Ce核的基态带 ,β带 ,γ带和部分高自旋态能谱。给出了近来实验上观察到该核有与单粒子态共存的集体性结构的一种解释。模型给出了一个玻色子从退耦 ,拆散 ,占据闯入轨道到参加顺排所需要的最小能量值。计算出的微观信息表明 :一个d玻色子的突然拆对不会引起核状态突变 ;核子顺排释放的能量有利于其它玻色子再拆对 ;13 8Ce核的高自旋态属于两准质子转动带。

BiPbCsCaCuO超导材料在超导转变过程中的光声效应

本文用金属超导性和Ｒ－Ｇ光声理论，解释了ＢｉＰｂＣｓＣａＣｕＯ超导材料在超导转变过程中的光声效应。

偶^(64～68)Ge同位素的对相变及其演化

应用唯象核芯加两准粒子模型的一种微观实现(sdIBM-2+2q.p.)方案并考虑到实验单粒子能量,较成功地再现了偶64～68Ge核的基态带、β带、γ带和部分高自旋态能谱.基于唯象模型和微观方案求出了s玻色子不拆对和一个d玻色子发生拆对顺排所需要的最小能量值.该阈值明确指认:随着中子数的增加,偶Ge同位素可能发生从64Ge核的两准质子顺排态向68Ge核的两准中子顺排态的演化;揭示了偶Ge同位素对相变对象转移的演化过程.

质子治疗方式

质子治疗是利用高能质子对肿瘤进行放射治疗 ,目前世界上已有十多个国家开展了质子治疗 .根据质子入射方式的不同 ,质子治疗分为质子适形放疗、质子立体聚焦式放疗、质子扫描等几种 .