双折射拍长

单纵模光纤可以传输两个正交基模，理想情况下，两个正交基模是简并的，实际中由于光纤纤芯的椭圆、光纤内部的应力等原因，两个正交基模之间的简并被破坏，这种现象叫做模式双折射。当模式双折射为线双折射时，两正交线偏振光的相位差沿着光纤轴向增加，合成光的偏振态沿光纤轴周期变化，合成光的偏振态完成一个周期变化的光纤长度，称为该光纤的双折射拍长，简称拍长。

克尔效应

在与光传播方向垂直的强电场的作用下，一些光学上各向同性的介质会变成各向异性，具有单轴晶体的性质，当一束线偏振光通过该介质时，被分解为寻常光与非寻常光，两者折射率不同，且折射率差与电场平方成正比，输出光一般为椭圆偏振光。此效应由克尔于1875年首次发现，故称克尔效应。由克尔效应引入的寻常光与非寻常光之间的相位差为：

振幅型偏振误差

光纤陀螺中，在线圈输入端未与偏振器传输轴对准的光，在输出端重新耦合回到与偏振轴对准的主波中，与主波发生干涉，或者在光纤线圈中某点产生的交叉耦合波与主波干涉，均可产生一个非互易的相位误差，该相位误差与偏振器的振幅抑制比成正比，因此称为振幅型偏振误差。在光纤陀螺中采用保偏光纤线圈、保偏耦合器、器件使用保偏尾纤可以降低振幅型偏振误差。

偏振

偏振是横波本身的特性之一，光波是横电磁波，其光矢量（光波的电场）的振动方向与光波的传播方向垂直。若光矢量在垂直于传播方向的平面内的投影不是在各个方向统计性均匀分布，则称该光波是偏振的。自然光的光矢量在垂直于传播方向的平面内的投影在各个方向上统计性均匀分布，是非偏振光。按偏振来分，光可以分为偏振光、

偏振误差

光纤陀螺中，由于光纤可以传输两种偏振模式，且在光纤线圈中存在两个模式之间的耦合，耦合波与主波（偏振器允许通过的模式）以及耦合波（偏振器抑制的模式）之间会产生寄生干涉信号．由于两种偏振模式的传播常数不同，寄生干涉信号的相位与两主波的干涉信号相位不同，造成相位误差，这种误差称为偏振误差，包括振幅型偏振误差和强度型偏振误差两种。

最小互易性结构

最小互易性结构是指满足互易性的光纤陀螺仪的最小光路结构，如下图所示，它包括光源、探测器、与光源和探测器以及偏振器相邻的光源分束器、与偏振器和连接光纤线圈的线圈分束器相邻的空间单模滤波器。最小互易结构中探测器探测的干涉信号是从互易端口出来的，并经过了空间模式滤波与偏振滤波。

背向反射

一束光入射到两种介质的界面上时，若两介质的折射率不同，则光在该界面发生反射，若反射方向与入射方向相反，称为背向反射。在光纤中，如果反射光在光纤的数值孔径之内，即使反射方向与入射光不是严格的方向相反，由于光纤的波导作用，仍会沿光纤反向传播，该反射光也是背向反射。在光纤陀螺中，光纤与集成光学芯片之间的耦合、集成光学芯片内部以及光纤之间的熔接、

散粒噪声

由于光生电流是一种随机产生的电流，是一个统计平均值，存在一个随机的起伏，这种无规则的起伏称为散粒噪声。散粒噪声是具有均匀频谱的白噪声，其电流谱密度与平均电流成正比。光电探测器的散粒噪声有量子噪声、暗电流噪声等，其中量子噪声由光生电子与空穴的随机产生与复合造成的。当暗电流Id的存在不可忽略时，均方散粒噪声电流表示为：

瑞利背向散射

光通过不均匀介质时，部分光能量偏离原来的传播方向的现象称为光的散射，传播方向偏离原方向的那部分光称为散射光。光的散射是由气体中随机运动的分子、原子、烟雾或尘埃，液体中的小微粒，晶体中存在的缺陷造成的。瑞利散射是由线度比波长小的微粒造成的，其散射光的强度与入射波长的四次方成反比，散射光波长与入射光相同。

非互易相移

光学陀螺中，非互异性相移是由于光路非互易效应引起陀螺输出干涉信号的相移。陀螺的输出相移中不仅包括转速产生的Sagnac相移，还包括非线性克尔效应、法拉第效应、shupe效应以及随时间变化的温度等产生的相移。

Shupe效应

光纤陀螺中，由于外界温度随时间变化，沿光纤线圈存在时变的温度梯度，光纤线圈每一点的折射率随时间变化，而相互传播的两束光波经过该点的时间不同（除环中点以外），因此两束光波经过光纤线圈后由于温度引起的相位变化不同，这个效应最初由Shupe D．M．于1980年发现，称为shupe效应。

互易性

互易性用来描述光纤陀螺中从互易端口进入闭合环路的两束光波沿相反方向传播后返回到互易端口，闭合环路（及其中元件）对两束光的相位变化作用相同的一种性质。一束光从线圈分束器的一个端口入射，被分成两束后沿着包含该分束器的静止闭环光路相向传输，然后返回原入射端口（互易端口），若光路的任一部分对两束光的相位、

强度型偏振误差

光纤陀螺中，线圈中存在对称的耦合点，如果光波在分束器与耦合点之间以模式1（偏振器允许通过的模式）传播，之后耦合进模式2（偏振器衰减的模式）继续沿剩余光路传播，它们的干涉会产生非互易相位误差；另外，如果光波在分束器与耦合点之间以及两个耦合点之间以模式1传播，经过第二个耦合点后以模式2传播，它们的干涉也会产生非互易相位误差。

热相位噪声

在光学干涉仪中，光路中的元件或元件的一部分（如光纤陀螺仪中的光纤、耦合器、集成光学调制器的尾纤）在温度高于绝对零度时，光纤的折射率与密度均存在热涨落，这种涨落引起干涉信号相位的变化，产生了噪声。热相位噪声随着温度的升高而增大，在光纤中随光纤长度增加而增大。在光纤陀螺中，热相位噪声与陀螺的调制方案有关，

光子噪声

光子噪声是光电探测器的噪声之一。探测器工作时，即使输入光功率是恒定的，由于光功率是光子数的统计平均值，每一瞬时到达探测器的光子数是随机的，因此光生载流子的数目也是随机起伏的，这种随机起伏产生了噪声。因为这种噪声是光子数量起伏造成的，故称为光子噪声。注入探测器的光功率愈大，光子噪声就愈大。

光源相对强度噪声

光源相对强度噪声指光源输出能量的振荡，是宽带光源各种Fourier分量之间的拍频引起的附加噪声，它用来描述光源的最大可用振幅范围，定义为均方光强度噪声（均方光强度在1Hz带宽内的波动，单位为dB／√Hz）与平均光功率的平方之间的比值。光源相对强度噪声在注人电流为阈值时最大，随着温度的升高而增大。

零差法

当干涉测量中的参考信号与测量信号的频率相同时，这种干涉测量方法称为零差法。

外差法

外差法是一种干涉测量的方法，它通过改变参考信号的频率，使其与测量信号之间产生一个频率差，参考信号与测量信号干涉后，干涉信号相位中包含了相位调制项（载波）与被测量项，通过对干涉信号进行解调即可得到被测量的相位。这种在干涉信号相位中引入载波的方法称为外差法。与零差法相比，外差法通过干涉信号解调测得被测物理量，干涉信号强度的变化对测量的影响可以忽略，从而提高了干涉测量精度。