一种具有大带隙的各向异性二维光子晶体结构

提出一种新型各向异性材料 (碲 )二维光子晶体结构 ,应用有限时域差分法 ,对该结构特性进行数值分析 ,结果表明 :通过优化结构参量 ,该结构具有较大的绝对光子禁带 ,禁带宽度为0 .0 6 4ωe(ωe=2πc/a ,a为晶格常量 ,c为光速 ) ,且该光子晶体的带隙具有很好的稳定性 .

地方高校应用型工程人才培养质量探究

经济全球化和区域经济一体化竞争向工程技术人才培养提出了更高期望,这为地方高校发展带来新一轮的机遇与挑战。注入协同创新活力,是提升地方高校应用型工程人才培养质量的有效途径。文章从地方高校普遍存在且亟待解决的工程教育问题出发,以台州学院材料物理专业为例,提出地方高校视角下的协同创新内涵,通过创建协同创新平台提升应用型工程人才培养的实效。

用溶胶-凝胶法制备La_(1-x)Ca_xMn_(1.03)O_3(x=0.2,0.4)薄膜的庞磁电阻效应

报道了用溶胶 -凝胶 (sol- gel)方法在 La Al O3 (10 0 )衬底上制备 L a1-x Cax Mn1.0 3 O3 (x=0 .2 ,0 .4 )外延薄膜的方法和磁电阻效应 .电阻率随温度的变化关系 ,是从类半导体行为向金属导电行为转变 ,对 x=0 .2样品 ,Tc 最高达 2 75 K,Rm 最大可达 10 4 %(B=1.5 T) .

织构取向Ni_(54)Mn_(21)Ga_(25)合金的相变和磁致应变

用定向凝固方法制备Ni54Mn21Ga25取向多晶合金。在292K下测量了样品的磁致伸缩应变回线,结果表明:加正反方向磁场时,磁致伸缩应变回线基本对称,并存在磁致伸缩跳跃现象,饱和磁致应变约为-1.06×10-3,对应的饱和磁场为0.4T。差示扫描量热仪测量显示,马氏体相变起始温度Ms为334K,结束温度Mf为320K;逆马氏体相变起始温度As为333K,结束温度Af为353K。阻温特性测量给出样品的居里温度约350K左右。

气体的摩尔热容量随温度变化的实验研究

采用压力传感器和温度传感器,通过数据接口由计算机实时采集数据并进行处理,观察到气体的热力学过程的状态变化,测得了氧气的摩尔热容量CV随着温度的变化.结果表明氧气的CV随温度的变化有一突变,这与能量均分定理所描述的基本一致,氧气的振动自由度被冻结的温度在240K左右.

试论地方性本科高校的社会服务功能

当前地方高校在社会服务方面存在着观念滞后、有些专业设置陈旧、研发能力相对薄弱、与当地社会联系不够紧密等问题,为了促进高校的健康发展,应该与时俱进转变观念,构建服务机制,以服务求支持、贡献促发展,实现区域社会与地方高校的共同发展。

电子在无限长载流直导线旁的运动轨迹

本文分析了电子在无限长载流直导线旁非匀强磁场中的运动情况，用计算机进行数值求解，得到了在不同的入射角下电子的运动轨迹。

La_(1-x)Ca_xMn_(1.03)O_3外延薄膜的输运性质

本文报道了用溶胶 -凝胶 (sol- gel)方法 ,在 La Al O3 (10 0 )衬底上制备 L a1-x Cax Mn1.0 3 O3 外延薄膜的输运性质 .Ca含量 x在 0 .2～ 0 .6 2 1范围内 ,电阻率随温度的变化关系 ,是从类半导体行为向金属导电行为转变 ,在 x≥ 0 .5的 4个样品中并没有发现电荷有序绝缘体 (COI)和反铁磁绝缘体 (AFI)现象 .Tc最高达 2 75K,MR最大可达 10 4 % (x =0 .2 ,H =1.5T) .在 T >Tp 或 Tc的温区内 ,电阻率ρ∝exp(- E/ k T) ,说明载流子的迁移是以热激活方式进行的 ,热激活能为 0 .32～ 18.3me V.当 T <Tp 或Tc时 ,ρ =ρ0 + AT2 .5,拟合系数 A随 Ca含量的增加而迅速增加 (x >0 .4 ) .

电子在圆柱形直流磁控管中的运动轨迹

分析了电子在直流磁控管中运动的规律 ,其轨道方程的积分形式得不出解析解 ,用计算机进行了数值求解 ,所得图象十分清晰 .

La_(1-x)Ca_xMn_(1.03)O_(3)外延薄膜的巨磁电阻效应

研究了用溶胶－凝胶（ｓｏｌ－ｇｅｌ）方法在ＬａＡｌＯ３（１００）衬底上制备的Ｌａ－１ｘＣａｘＭｎ１．０３Ｏ３外延薄膜的磁电阻效应。ｘ在０．２～０．６２１范围内变化，外延薄膜的电阻率与温度的关系从类半导体行为向金属导电行为转变。在ｘ≥０．５的４个样品中没有发现电荷有序绝缘体（ＣＯＩ）和反铁磁绝缘体（ＡＦＩ）现象。ｘ＝０．２样品在１．５Ｔ磁场下磁电阻率ＭＲ的最大值为１０＾４％、磁转变温度为２３０Ｋ。

烧结Tl_2Ba_2Ca_2Cu_3O_y的弱连接超导电性及其磁通蠕动

实验研究了Tl_2Ba_2Ca_2Cu_3O_y块状超导体的低场电磁性质,观察到在20Oe以下磁场中,弱连接超导区具有十分显著的Meissner效应。第一次实验观察到了弱连接超导区中的磁通蠕动,表明了在弱连接超导区也存在着磁通点阵。在100Oe以下磁场,其钉扎势约为0.045～0.075eV.

掺氟Bi(Pb)SrCaOuC大块超导体的磁弛豫

实验研究了掺氯Bi_(1.7)Pb_(0.3)Sr_2Ca_2Cu_3O_y大块超导体的零场冷却磁化强度与时间的关系.通过掺氟发现磁通蠕动和钉扎势与磁场的关系存在一些新的行为。对磁场在H_p到1000Oe范围s=dM/dlnt∝H^(1/2)。当磁场低于H_p时,U_o(H)∝exp (-H/30);当磁场高于H_p时,U_o(H)∝H^(-α),且α=3/2。

钠黄光双线波长差的测定

介绍了用可变长度法布里－珀罗标准具测定钠黄光３Ｐ能级的精细结构的方法及注意事项

掺氟Bi(Pb)SrCaCuO大块超导体的磁弛豫

实验研究了掺氟Bi_(t 7)Pb_(0 3)Sr_2Cu_2Cu_3O,大块超导体的零场冷却磁化强度与时间的关系.通过掺氟发现磁通蠕动和钉扎势与磁场的关系存在一些新的行为,对磁场在H_p到1000 O_c范围磁通蠕动速率S∝H^(1/2),当磁场低于H_p时,钉扎势U_0∝exp(-H/30);当磁场高于H_p时,U_0∝H^n,且a=3/2.

La_(0.822)Sr_(0.178)Mn_xO_3薄膜电磁性质的研究

报道了用 La、Sr、Mn的环烷酸盐溶液 ,采用两次旋转覆盖的溶胶 -凝胶方法在 La Al O3(1 0 0 )基底上合成了 La0 .82 2 Sr0 .1 78Mnx O3薄膜 .阻温特性测量表明 :当 x=0 .9时 ,样品是绝缘体 ;当 x≥ 0 .94 4时 ,随着 x的增加 ,磁转变温度 Tc 增加 ,电阻率降低 .用该方法得到样品的 Tc比其它方法得到的 Tc要高 .

互感耦合电路的暂态过程

研究了两个互感耦合电路的暂态过程,给出了电流随时间的变化关系.

碱金属原子光谱精细结构

用半经典方法推得碱金属原子价电子自旋一轨道相互作用能公式、双层能级间隔公式等。从理论计算可知电偶极和电四极极化所引起的精细结构裂距很小。对n=13、l=5的量子态理论值与实验值基本相符。

浅谈韦斯通电桥教学

以韦斯通电桥课堂教学与实验课相结合为例,根据学生认识思维特点,循循善诱,开拓学生思路,培养学生能力等方面作了探讨。

塑料模具钢表面激光熔覆W_xC/Ni基合金涂层的组织及性能

采用TJ-HL-5000横流CO2连续激光器在2738塑料模具钢表面制备了WxC/Ni基合金涂层。利用金相显微镜、SEM、EDS、XRD、显微硬度计以及摩擦磨损试验机等检测设备研究了激光熔覆涂层组织及性能。XRD分析结果表明,熔覆层的主要物相有γ-Ni、W2C、WC、M23C6(M=Cr,Ni,Mo,W)、NiCr和Cr2O3等。金相显微镜、SEM和EDS分析结果表明,结合区为良好冶金结合,结合区为FeNiCrW合金,厚度为20μm左右;基体对熔覆层合金的稀释度很低;熔覆层从界面向外依次分布着平面晶区、细等轴晶区、粗树枝晶区以及表面细晶区。显微硬度计结果表明,熔覆层的硬度值平均约900 HV1,是基体硬度的2.8倍左右。摩擦磨损试验结果表明,与基体相比熔覆层的耐磨性有了很大提高。

定向凝固Ni_(47)Mn_(32)Ga_(21)多晶合金的结构、相变及磁特性

采用定向凝固方法制备了Ni47Mn32Ga21多晶合金,通过XRD谱和金相照片研究合金的结构,通过对合金磁化强度与温度关系、电阻与温度关系、磁化曲线和磁感生应变曲线的测量分析,研究了合金的相变、磁化特性及磁感生应变特性。结果表明:Ni47Mn32Ga21合金在室温(298K)时为四方结构马氏体相,晶格参数a=b=0.593 8 nm,c=0.553 1 nm。合金的马氏体相变起始温度Ms和终止温度Mf分别为309 K和295 K,逆马氏体相变起始温度As与终止温度Af分别为306 K和319 K,居里温度TC为365 K。室温无压力下,Ni47Mn32Ga21合金有较好的双向可恢复磁感生应变,其饱和磁感生应变值达到-700×10-6。