PTS单晶体在200K相变过程中的声子软化

测量了80-240K温区内PTS单晶体的比热,发现在200K附近7K的温度范围内随着相变的发生,样品的比热不是上升而是下降,这一特殊现象归因于PTS分子侧链扭转而造成的声子软化。

磁控溅射制备YBCO超导薄膜的AFM研究

采用中空柱阴极直流磁控溅射装置制备YBCO超导薄膜。应用原子力显微镜 (AFM)研究了在最佳工艺条件下沉积在LaAlO3 和Zr(Y)O2 上的具有c轴取向的YBCO超导薄膜及其相应衬底的表面形貌。生长的YBCO膜都具有较好的表面结构。在LaAlO3 单晶衬底上的YBCO膜形成大颗粒岛状结构 ,颗粒生长整齐 ,尺寸大小均匀 ;生长在单晶Zr(Y)O2 上的YBCO膜则形成起伏较大的层状与岛状生长的混合结构 ,这些差别的产生与衬底的初始状况及制备过程中膜与衬底的界面作用有关。分析了形成超导薄膜不同表面形貌的原因 ,从生长机理角度讨论了表面形貌与缺陷和位错的形成机制。

激光技术及强激光与物质相互作用实验

利用科研成果 ,开设激光技术及强激光与物质相互作用实验 ,让学生了解强激光与物质相互作用时的2个典型效应 :二次非线性光学效应 ,高压冲击波 (光力学 )效应 ,实现了科研与实验教学的紧密结合 .

激光超声系统的定标

介绍激光超声的发展概况、物理机理、应用、接收以及实验的装置和所用的超声探头的设计;用铜和铝作为系统定标的材料,测定了超声纵波的声速;对所得结果进行了分析讨论.发现用激光超声测定声速的时候,对于特定的材料,一定的厚度和合适的光斑大小对于减小实验误差是非常重要的.

Cr_(75)Fe_xMn_(25-x)(x=16,18)合金的热导

测量了Ｃｒ７５ＦｅｘＭｎ２５－ｘ（ｘ＝１６，１８）合金的热导和电导，温度范围为７７—３００Ｋ．在ＳＤＷ反铁磁转变附近观察到热导率温度曲线斜率的改变和电导率极大，这与反铁磁转变过程中能隙的打开有关．对合金低温热导率结果的分析处理指出。

新型超导体MgB_2和MgCNi_3热、电输运性质研究

报道了两种新型超导体MgB2 ,MgCNi3和氧化物高温超导体Bi2 Sr2 Ca0 9Ce0 1 Cu2 O8+y的热导率 温度关系和电阻率 温度关系 .实验发现氧化物高温超导体在进入超导态后热导有所上升 ,出现极大值后再下降 ,而MgB2 和MgCNi3则单调下降 .由Wiedemann Franz定律分别计算了它们在正常态的电子热导和声子热导 .由于共有化电子的非局域性 ,在MgB2 和MgCNi3中电子热导的贡献占据相当大的成分 .对电子热导的分析结果表明 ,在MgB2 和MgCNi3的电子热导中静态缺陷对电子的散射占主导地位 .

Cr_(75)Fe_(16)Mn_9合金的低频内耗

测量了自旋密度波材料 Ｃｒ７５ Ｆｅ１６ Ｍｎ９ 的低频内耗，实验温区为１００ —６００ Ｋ，测量频率低于１０ Ｈｚ ．在高于 Ｎéｅｌ 温度的顺磁相中观察到４５０ Ｋ 附近的内耗峰和相应的总模量的跳变，反映了合金中各组分的自旋状态在微区内的无序有序转变．在２００ —３００ Ｋ 之间观察到一个宽的内耗峰区，它是由２８０ Ｋ 的单峰和２７０ —２２０ Ｋ 延展的宽峰组成，其相对应的总模量表现为宽范围的少量减小．此宽峰可能与该合金中自旋密度波反铁磁转变以及磁多相共存有关．实验表明，内耗在探测固体中包括电子结构在内的微结构的改变中将是灵敏和有效的．

Hg_(0.9)Tl_(0.2)Ba_2Ca_2Cu_3O_(8+δ)在磁场下的热导

实验研究了高温超导体Hg09Tl02Ba2Ca2Cu3O8+δ的低温热导率与温度和磁场的关系,测量温度为7—20K,外加磁场为0—6T.结果表明,在不同外场下,超导体的热导率在实验温区内随温度的增加均单调增加;在固定的温度下外加磁场使超导体的热导率减小,并随外磁场的增加达到一个稳定值;热导的相对变化率κ(H)/κ(0)与磁场的关系以及热导率达到稳定值的磁场与测量温度有关.

非晶Nb-Ni合金晶化过程中紫外光电子能谱研究

本文利用紫外光电子能谱和X射线衍射测量研究了非晶Nb_(100-x)Ni_x(x=65,59.8,56.4)合金晶化过程中价带谱的变化。对NbNi_3价带谱中出现的双峰进行了讨论。

YBa_2Cu_3O_(7-δ)超导厚膜在35GHz频率的毫米波表面电阻

用银为隔离层、工作频率为35GHz和模式为TE_(011)的铜谐振腔研究YBa_2Cu_3O_(7_δ)超导厚膜的毫米波表面电阻。应用电泳技术在银衬底上沉积YBa_2Cu_3O_(7_δ)厚膜,经机械加工和精细的表面抛光后作为圆柱型腔的两端面。测量两瑞面为YBa_2Cu_3O_(7_δ)厚膜的腔和铜腔的Q值,计算得到35GHz,77K温度下YBa_2Cu_3O_(7_δ)导厚膜的表面电阻R_5为21.88mΩ,低于同样条件下纯铜的值。YBa_2Cu_3O_(7_δ)从正常态经过T_c进入超导态,穿透深度的变化导致腔的共振频率的增大为11MHz。讨论了YBa_2Cu_3O_(7_δ)的表面处理对R_5的影响。

p型α-多孔SiC的光致发光光谱研究

用ＵＶ光照射和不用ＵＶ条件下形成的ｐ型αＰＳＣ的ＰＬ光谱，２３５ｅＶ，２５０ｅＶ和２７０ｅＶ及３４ｅＶ附近的发射峰已被观察到．研究了不同的制备条件下形成的ｐ型αＰＳＣ的ＰＬ谱的稳定性和不同的能量的光激发引起ＰＬ谱的差别．结果表明，在电化学腐蚀过程中制备条件对ＰＳＣ的ＰＬ谱有很大的影响，前者在低能区有较强的光发射而后者则在高能区有较强的光发射；前者的光谱稳定性较好而后者发射光谱强度则随时间的增加而减少．对产生这些差别的原因进行了深入讨论．

Nd^(3+):Y_(0.5)Gd_(0.5)VO_4晶体生长和基本特性

Nd^(3+):Y_(0.5)Gd_(0.5)VO_4晶体作为一种新的激光材料,可以用中频感应加热提拉法生长。X射线粉末衍射分析表明它的结构与Nd3+:YVO4晶体结构相同,它的晶格常数介于YVO4和NdVO4晶格常数之间。用ICP光谱法测定晶体中Nd3+含量为0.8at%,分凝系数为0.8,与Nd3+:GdVO4晶体中Nd3+的分凝系数0.78相当;用称重法测定其密度为5.00g/cm3;用稳态纵向热流法测出其室温热导率为12.5W/mK。实验表明Nd3+:Y0.5Gd0.5VO4晶体有希望作为高功率LD泵浦激光晶体材料。

MgB_2混合态热导率的反常增强

测量了MgB2 多晶样品的混合态热导率 ,磁场强度为 0— 7T ,温度范围为 5— 4 5K .实验结果显示MgB2 热导率在低场下迅速上升 ,高场下趋于饱和 ,这与MgB2 的二能隙电子结构有关 .对实验结果的分析指出 ,低温强场下MgB2 多晶样品热导率的显著增强无法完全用电子热导来解释 ,并对此进行了讨论 .

光声谱研究多孔碳化硅的能带特性

报道了用UV光照射和不用UV光照射条件下形成的p型α PSC以及原始SiC的光声光谱 (PAS) .从光声Rosenwaig Gersho理论出发 ,计算出多孔SiC的吸收系数与能量的关系 ,得到多孔SiC的能隙低于原始SiC的能隙 ,并深入分析了能隙的变化原因 ,同时 。

Nd_(1.67)Sr_(0.33)NiO_4中的热导反常

报道了两个典型掺杂的镍氧化物Nd2 -xSrxNiO4 (x=0 33,1 35 )的低温热导率、电阻率和低场交流磁化率 ,测试温区为 77— 30 0K .在Nd2 -xSrxNiO4 (x=0 33)样品的热导率_温度曲线上在电荷有序转变温度 (TCO)和自旋有序转变温度 (TSO)附近分别观测到反常 ,电荷有序使热导率在TCO 以下有所增加 ,反铁磁自旋有序使热导率在TSO 附近被压制 .在低场交流磁化率_温度曲线上也分别观测到对电荷有序和自旋有序的响应 ,而在其电阻率_温度曲线上仅观测到电荷有序 .作为比较 ,Nd0 6 5Sr1 35NiO4 样品中没有观测到输运性质和磁性质上的反常 .两个样品中声子热导占主导地位 .Nd1 6 7Sr0 33NiO4

双能隙超导体MgB_2的热导

测量了多晶MgB2 的热导 ,实验温区为 5— 30 0K .在双能隙模型下 ,用基于BCS超导理论的BRT热导理论对实验结果进行了分析 ,给出MgB2 中两个能隙大小分别为 1 6和 5 1meV .对电子热导的分析结果表明σ能带准粒子受到的杂质散射远小于π能带准粒子受到的杂质散射 .与单晶MgB2 的热导实验结果相比 ,多晶MgB2 的声子热导结果表明在c方向上热传导声子受到来自σ能带准粒子的散射 ,显示了MgB2 在能量输运上的各向异性 .

ZrO＿2涂层热性质的弧光光热分析技术和有限差分热流模型研究

应量汞弧光灯作加热光源的背表面检测光热技术和有限差分热流模型研究了ＺｒＯ＿２涂层的热导和热扩散率。其值分别为：ｋ＝０．００６９Ｊ／ｃｍ·Ｋ·ｓ和α＝０．００２８ｃｍ￣２／ｓ．结果表明对于带涂层的多层系统的光热检测，有限差分热流模型法是一个有效的数据处理方法。