一类振幅混合非对称两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩

根据量子力学的叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态光场 | {Z(a) j }〉q 和 | {Z(b )j }〉q 叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ〉q 的等阶N方Y压缩 ,结果表明 :当满足一定相位条件时 ,无论N为奇数还是偶数 ,态 |Ψ〉q 的两个正交相位分量周期性地呈现任意阶等阶N方Y压缩效应。

两多模相干态的叠加态光场的等幂N次Y压缩

根据量子力学态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)}>q和多模复共轭相干态的相反态等幂次|{-zj(b)}>q的线性叠加所组成的振幅不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψn(2)>q(j=1,2,3,…,q),利用多模压缩态理论研究了态|Ψn(2)>q的等幂次N次方Y压缩特性。结果表明:在各模的平均光子数不相等而对应模的初始相位相等亦即Rj(a)≠Rj(b)且ψj(a)=ψj(b)=ψj的条件下,如果各模的初始相位ψj和态间的初始相位差θpq(R)-θnq(R)=△θ满足一定取值关系,则无论压缩次数N为奇数还是偶数,态|Ψn(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂次N次方Y压缩效应,但N是奇数时的压缩深度大于N是偶数时的压缩深度。

非对称多模量子叠加态光场的等幂高次和压缩

根据量子力学中的态叠加原理,构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*}>q和多模复共轭相干态|{zj(b)*}>q的相反态|{-zj(b)*}>q的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态光场|ψ(2)>q,利用多模压缩态理论研究了态|ψ1f(2)>q的等幂高次和压缩特性,结果表明: 1)当Rj(a)=Rj(b)和ψj(a)-ψj(b)=±(2k+1)π(k=0,1,2,3……),态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均处于N-H最小测不准态的结果;2)当Rj(a)=Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,ψ态|1f(2)>q的等幂高次和压缩与文献3的结果相似; 3)当Rj(a)≠Rj(b)=Rj和ψj(a)=ψj(b)=ψj,且和满足一定条件时,无论qN为奇数还是偶数,态|ψ1f(2)>q的两个正交相位分量均可分别呈现周期性变化的等幂高次和压缩效应,但qN为奇数时的压缩深度大于qN为偶数时的压缩深度。

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数次方Y压缩

构造了由多模复共轭相干态|{zj(a)*})q和多模虚共轭相干态|{izj(b)*})q两者的线性叠加组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|{ψ)q.利用多模压缩态理论,研究了该态的等幂偶数次方Y压缩效应,结果表明:压缩次数N为偶数,即N=2p(p=1,2,3……),并且各个模的初始相位ψf、态|{zj(a)*})q和态|{izj(b)*})q的初始相位差θpq(R)-θnq(I)及其中等序号的各个模的振幅之积Rj(a)Rj(b)的和∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]组成的混合相位θpq(R)-θnq(I)-∑j=1 q [Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数还是偶数,态|ψ)q的两个正交相位分量交替呈现出周期性变化的等幂偶数次Y压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的.

非对称两态叠加多模量子叠加态的等阶偶数阶Y压缩

构造了由多模复共轭相干态z(a) j 〉q 和多模虚共轭相干态iz(b) j 〉q 的相反态 -iz(b) j 〉q 所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态Ψ〉q。利用多模压缩态理论 ,研究了该态的等阶偶数阶Y压缩效应 ,结果表明 :压缩阶数N为偶数 ,即N =2p(p =1,2 ,3,…… ) ,并且各个模的初始相位 φj 以及由态z(a) j 〉q 和态-iz(b) j 〉q的初始相位差θ(R)pq -θ(I)nq 与态z(a) j 〉q 和态 -iz(b) j 〉q 的等序号的各个模的振幅之积R(q)j R(b)j 的和∑qj=1[R(a)j R(b)j ]组成的混合位θ(R)pq -θ(I)nq +∑qj=1[R(a)j R(b)j ]分别满足一定的条件时 ,不论p为奇数还是偶数 ,态Ψ〉q 的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等阶偶数阶Y压缩效应 。

一类振幅混合两态叠加非对称多模叠加态光场的等阶N次方H压缩

根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模相干态光场{zj(a)*}〉q和多模相干态光场态{zj(b)*}〉q叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场ψ〉q,利用多模压缩态理论,研究了态ψ〉q的等阶N方H压缩。结果表明:当满足一定相位条件时,无论qN奇数还是偶数态ψ〉q的两个正交分量周期性地呈现任意阶等阶N方H压缩效应。

两类非对称多模量子叠加态的不等幂次Nj次方H压缩

利用多模压缩态理论，研究了由多模复共轭相干态｜{zj^（α）^＊｜〉q=｜{Rj^（a）exp（-iψj）｜〉q和多模虚共轭相干态｜{±izj^（b）^＊｜〉q=1｜{±iRj^（b）exp（-iψj）｜〉q的叠加所组成的两类多模叠加态｜ψ±^（2）〉q在各个模的压缩阶数之和为偶数即∑j=1^qNj=2p（j=1,2,3,…q,p=1,2,3,^ 的条件下的不等幂次Nj次方H压缩效应，

非对称两态叠加多模量子叠加态的不等阶N_j次方H压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态｜{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态｜{z(b) j}〉q的相反态｜{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态｜ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj的总和以及态｜{z(a) j}〉q和态｜{-z(b) j}〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态｜ψ〉q的两个正交相位分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方H压缩效应.当各个模的压缩阶数的和为奇数时可获得较大的压缩深度.

非对称两态叠加多模量子叠加态的等幂偶数阶和压缩

根据量子力学的叠加原理,构造一类由多模复共轭相干态{zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态{-izj(b)*}〉q所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态ψ〉q。利用多模压缩态理论,研究该态的等幂偶数阶和压缩效应,结果表明:当腔模总数q与压缩阶数N之积qN为偶数,即qN=2p(p=1,2,3,······),并且各个模的初始相位之和qj=1移jj、由态ψ〉q的两个分量初始相位差Δθ以及态{zj(a)*}〉q和态{-izj(b)*}〉q的各个模的振幅的乘积Rj(a)Rj(b)的和qj=1移[(Rj(a)Rj(b)]所组成的混合初始相位Δθ+qj=1移[(Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数或偶数,态ψ〉q的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等幂偶数阶和压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的。

第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩

本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .

两类多模量子叠加态的偶数次不等幂次N_j次方Y压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态z(a)*j!"〉q=R(a)!jexp(-iφj)"〉q和多模虚相干态±iz(b)*j!"〉q=±iR(b)!jexp(-iφj)"〉q的线性叠加所组成的两类非对称多模量子叠加态ψ(2)±〉q在各个模的压缩阶数全为偶数即Nj=2pj(j=1,2,3,……q,pj=1,2,3,……)的条件下的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应。结果发现:如果各个模初始位相φj以及态z(a)*j!"〉q和±iz(b)*j!"〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(I)nq与各个对应模的振幅R(a)j和R(b)j的乘积的总和qj=1#R(a)jR(b)j所组成的混合初始相位(θ[R]pq-θ(I)nq)+q!!j=1#R(a)jR(b)j$%分别满足一定的条件时,态ψ(2)±〉q总可呈现出周期变化的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应。当pj均为奇数时可获得较大的压缩深度。

非对称两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方H压缩

根据量子力学的态叠加原理,构造了由强度不相等的两个多模复共轭相干态|{z_j^((a)*)}〉_q和|{z_j^((b)*)}〉_q,这两者的线性叠加所组成的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ〉_q。利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ〉_q的等幂次N次方H压缩特性,结果表明:当满足一定的相位条件时,无论腔模总数q与压缩次数N两者之积qN是奇数还是偶数,态|Ψ〉_q的两个正交相位分量总可分别呈现出等幂次N次方H压缩效应。

恒定电流和连续电流的充要条件

本文指出,将(?)·j=0作为电流的恒定条件是不准确的;并对电流的恒定条件和连续条件进行了分析.最后利用这两个条件讨论一些电流.

电磁场──物质的基本形式之一

电磁场是物质的基本形式之一，它无需电荷激发，而是自然界固有的；电荷只是为了描写电磁场而引入的一过渡量．并由此提出了一个计算电子电能的设想．

一种求解感生电场的方法

分析了磁场和感生电场所遵守的规律以及它们之间的对称性，得出一个类似于毕奥──沙伐尔定律的求解感生电场的公式．从而将磁场元激发的电场的叠加法公式推广到三维情况．

电流的连续性和安培环路定理的成立条件

·j=0不能作为电流的稳恒条件，而是电流的连续条件．安培环路定理不是只对稳恒电流才成立，而是只要电流是连续的，在似稳区内安培环路定理就成立．

777例癲痫病人10～11年的随访研究

我们对777例癲痫患者进行了10～11年随访研究,现将结果报告如下。 资料和方法 1.病例选择 系1978年1月至1979年11月我院神经科确诊并进行随访的居住在本市区的癲痫患者,共777例。随访截止日期为1989年11月30日。 2.随访方法和内容 固定专科医师对每一例患者按随访要求写出病历,病人持挂号证每1～2月到指定医师处复诊1次,或由固定医师定期家访,完整随访内容。并于随访结束后由神经科及精神科医师组成3个小组逐例登门调查,核实资料。

脑立体定向技术的临床应用研究(附56例报告)

本文报告56例经充分系统药物等治疗手段疗效不佳的精神分裂症、躁狂症、人格障碍、强迫症、癫痫、癫痫伴精神障碍、帕金森氏综合征、扭转痉挛、亨丁顿氏舞蹈症、风湿性舞蹈症、脑性瘫痪患者,采用脑立体定向手术进行有关靶点的射频破坏治疗,取得满意的治疗效果,其中痊愈25例,显著进步27例,进步4例。

脑立体定向术病人手术前后智能分析

为合理评价立体定向术治疗的临床疗效和该手术对病人智能的影响,笔者对11例接受脑立体手术的病人进行了手术前后韦氏成人智测对照研究,现将结果报告如下。临床资料本组男7例,女4例。年龄18～58岁,平均31.7岁。病程1～18年,平均6.7年。病人诊断:震颤麻痹3例;癫痫6例,精神病2例。手术部位为双侧杏仁核或一侧丘脑腹外侧核。术后智测均在手术后7～12天内完成。结果本组11例患者术前平均言语IQ89.36;平均作业IQ78.18;总量表IQ83.55;术后平均言语86.36;作业IQ75.46;总量表IQ81.00;11例患者中术后出现并发症(偏瘫,癫痫发作,语言笨拙等)者4例,其手术前后言语IQ分别为97.00;89.75,作业IQ分别为83.75:72.25,总量表IQ分别为90.75和81.50;无并发症的7例,手术前后平均言语IQ分别为85.00;84.43;作业IQ分别为为75.00;77.79;总量表IQ分别为:79.43和80.71。体会本组患者手术后平均言语、作业及总量表IQ均较手术前有所下降。

立体定向手术治疗儿童兴奋增强症2例报告

本院采用立体定向杏仁核毁损术治疗儿童兴奋增强症2例,术后症状改善明显,现结合文献报告如下。例1:男,9岁。患者11个月时因高烧出现发作性全身抽搐,历时约10分钟。表现为面部紫绀,口吐白沫,四肢屈曲。此后每年都有发作约2～3次。至5岁时患者不自主的傻笑、多动,动作怪异,伤人毁物,不听劝阻。无故殴打其弟或扔在水中。服用抗精神病药物治疗无效。体检:发育营养可,傻笑多动状态,不听劝阻。头颈(一),心肺未闻及明显的特殊,肝脾肋下未触及。神经系统检查无阳性发现。辅助检查:血尿粪常规无异常。