粒子望远镜对短寿命转动源的探测效率

文章计算了喷氦传输、转盘收集和粒子望远镜探测系统的探测效率,并编制成计算机程序,以实验数据和模拟参数输入迭代计算,可得核的实验反应截面、半衰期和粒子发射分支比等参数,其计算结果在合理范围内与理论预言符合一致。此计算特别适用于远离β稳定线短寿命核素的探索研究。

外延硅dE／dX探测器的研制

本文介绍了厚度为５．２～６．０、１０～１３、１９μｍ，有效面积为２８～１５４ｍｍ￣２的外延硅ｄＦ／ｄＸ探测器的研制工艺，主要用途、测试结果（对９．８７Ｍｅｖα粒子的能损ＡＥ的分辨为５６～１２８ｋｅｖ）和在核物理实验中的应用。

使用BGO-HPGe阵列的在束γ实验技术

对使用多个带BGO康普顿抑制器的HPGe探测器进行的在束γ多参数测量的实验要求及相应的电子学线路做了详细讨论。所使用的电子学线路具有逻辑合理、工作可靠、灵活方便的特点,可适用于γ单谱、γ-γ符合、γ多重性以及康普顿抑制性能等多种测量。

探测短寿命核衰变的一个有效方法

描述了一种新的束流脉冲调制技术，它可用于探测寿命短至微秒的奇异核衰变，并具有较高的探测效率。报道了用此方法得到的６９Ｋｒ衰变研究的新结果。

测量极低能区带电粒子的电子学方法

本文介绍了一种行之有效的测量极低能量带电粒子的电子学线路的能量刻度方法，并简要叙述了利用此方法测得的２０Ｎａβ延迟α衰变和１６Ｏ反冲。

粒子望远镜对运动放射源绝对探测效率的研究

文章描述了在延迟粒子谱学研究中所常用的氦喷咀系统的粒子望远镜，并对运动的放射源的绝对探测效率进行计算。考虑具有一定分布的放射性面源，计算光栏和放射源偏离中心位置对探测效率的影响。将计算过程编制成计算机程序以处理实验数据。

低能α粒子望远镜

本文简要介绍了一种用于奇异核延迟粒子衰变产生的低能α粒子探测与鉴别的望远镜系统。该望远镜由气体电离室（△Ｅ）和Ｓｉ（Ａｕ）面垒型探测器（Ｅ）构成。由于在奇异核延迟粒子衰变中通常产生特征低能α粒子和质子，因此探测并鉴别这些粒子已成为研究新的核衰变机制和发现新核素的必要手段。望远镜已用于Ｐ＋２０Ｎｅ反应中探测低能α粒子，得到了很好的△Ｅ－Ｅ双维谱。

新核素^(65)Se存在的可能性

一个新的β延迟质子先驱核^(65)Se,可能已由^(40)Ca(^(28)Si,3n)^(65)Se反应产生,并通过其延迟质子发射而被鉴定出,单质子能量在3.75±0.05MeV,半衰期为10.8±_(3.7)~4.1ms,它对应于^(65)Se的超允许β^+衰变到^(65)As的同位旋相似态(^(65)As中最低的T=(3/2)态),并再由此态到^(64)Ge基态的质子跃迁.由于缺乏足够的统计计数,有必要做进一步的实验努力,去验证这一发现.

延迟质子先驱核^(33)Ar、^(49)Fe的实验研究

用65MeV的^(12)C束轰击^(24)Mg、^(40)Ca靶,通过(^(12)C,3n)反应,产生了延迟质子先驱核^(33)Ar及^(49)Fe,观测了它们的β^+延迟质子谱,其主峰能量分别在3.28±0.07MeV与1.98±0.04MeV,截面分别为0.4±0.08μb与0.7±0.14μb,测得^(33)Ar的半衰期为167±24ms。

对^(69)Krβ延迟质子衰变的观察

通过对^(32)S+Ca 反应中衰变质子谱的观测,发现了一组新的质子谱线,其能量为(4.07±0.05)MeV,对应的半衰期为(32±10)ms,经反应道分析及与理论预言比较,确定该质子活性来源于^(40)Ca(^(32)S,3n)反应产生的^(69)Kr 的β延迟质子衰变,它相应于由^(69)Br 中的 T=3/2同位旋相似态到^(68)Se 基态的质子跃迁.基于测量结果与库仑位移能计算,得到^(69)Kr 的质量剩余为(-32.15±0.30)MeV,并提出了^(69)Kr 的部分衰变纲图.

^（20）Naβ延迟α衰变研究的新结果

以２５及３５．５ＭｅＶ质子轰击氖靶，对２０Ｎａ的β延迟α衰变作了重新研究．实验中使用了以气体电离室作为ΔＥ探测器的新型粒子望远镜系统，在所测带电粒子谱的０．６９５ＭｅＶ及０．９０７ＭｅＶ处，首次观察到两个新峰．根据粒子鉴别、分支比和寿命测量，确信它们是来自２０Ｎａ的低能β延迟α衰变，由此修改了２０Ｎａ的衰变纲图和低激发态纲图，并讨论了它在天体物理研究中的意义．

在^(20)Na β延迟α衰变中观察到的新衰变道

用高能物理研究所直线加速器提供的35.5MeV质子轰击浓缩氖靶,得到了^(20)Na的β延迟α衰变谱,在谱中0.78MeV处观察到一个新峰,由粒子鉴别、粒子能谱和寿命测量确信,它是来自^(20)Na的β延迟α衰变中首次被观察到的低能α衰变道。

对缺中子核(A<70)质子衰变的预言

在质量区A<70范围内,对远离β稳定线的缺中子核质子衰变的可能性进行了理论预言,计算基于Kelson—Garvey核力电荷对称质量关系和同位旋相似态质量公式,给出了预言的核素图,将预言计算与实验结果进行了比较,对绝大多数已发现的核,质子能量在300keV以内符合得很好。计算同时指出双质子、三质子衰变的可能性,并给出了目标核。

质子滴线附近奇异核粒子衰变研究

本文描述了对质子滴线附近奇异核研究的意义及近几年研究工作的进展,并对Tz=-3/2,A=4n+1和A=4n+3系列核的研究作了较详细的叙述,同时报告了我们对^(20)Na衰变研究的最新结果。

^(125)Ba高自旋态的测量

通过^(109)Ag(^(19)F,3n)核反应布局了^(125)Ba核的激发态。使用带BGO康普顿抑制的高纯锗探测器阵列和常规在束γ实验技术,测量了它的高自旋态。建立在h(11/2)中子支壳上的负宇称带和建立在g(7/2)中子支壳上的正宇称带分别被延伸到了35/2^-和23/2^+态。负宇称带显示出明显的正负Signature劈裂,而正宇称带则几乎没有这种劈裂。负宇称正负Signature带均出现反弯,其反弯处转动频率与^(124)Ba晕带反弯频率相近。正宇称带也开始出现反弯迹象。

联合在束γ装置的实验测量

构成联合在束γ实验装置的四套带有对称型和六套带有非对称型BGO康普顿抑制的高纯锗探测器装置,已分别在北京中国原子能科学研究院和兰州中国科学院近代物理研究所完成研制测试.用该联合装置最近进行了首批在束实验.本文着重对实验装置、实验测量的一般情况以及康普顿抑制性能做了讨论.对^(121)Cs测到的25/2^+是目前Cs各同位素中带头为9/2^+(1g9/2质子空穴态),△J=1级联中自旋最高的能级.

β延迟质子发射先驱核^(87)Mo

实验利用ｐ－γ符合测量技术研究了８７Ｍｏ的衰变，发现８７Ｍｏβ延迟发射的质子布居到８６Ｚｒ的第一（２＋）、（４＋）和（６＋）激发态的强度仅为总的延发质子衰变强度的（１１±６）％、（２±１）％和（２±１）％，以此修正了前人的结果。

^(20)Na衰变性质研究和^(16)O反冲

通过^(20)Ne(p,n)^(20)Na反应,对核天体物理反应中引人注意的^(20)Na衰变作了较深入的研究。发现了^(20)Na的1个新的β^+延迟a衰变道,其a能量和相对强度分别为(5896±6)keV和(0.0024±0.0003)kev(以2150 kev a峰强度为100)。同时在实验上观察到了^(20)Na β^+延迟^(16)O反冲,并由此推断出了β^+延迟低能a衰变,a平均能量约为780kev,相对强度约为1.4。另外,还就此^(16)O反冲和低能a衰变,讨论了低能带电粒子在物质中的能量损失规律。最后还对如何进一步甄别^(20)Na β^+延迟低能a衰变提出了新的探测方法。

^(81)Zr和^(85)Mo的β延迟质子衰变

运用p γ符合测量技术 ,详细研究了Tz=1 /2系列核素81Zr和85 Mo的β延迟质子衰变 .获得了β衰变后发射质子布居到子核的第 1激发态的质子谱 .测量得81Zr的半衰期为 ( 5 .3± 0 .5 )s,85 Mo的半衰期为 ( 3.2± 0 .2 )s .利用统计模型理论计算和实验值的比较以及系统性分析 ,暂时指定81Zr的基态自旋和宇称为 3/2 -,85 Mo的基态自旋和宇称为 1 /2 -.81Zr的质量剩余为 ( - 5 8.3± 0 .2 )MeV ,85 Mo的质量剩余为 ( - 5 9.1± 0 .4)MeV .结合实验测得的半衰期和理论计算所得的质子发射部分半衰期 ,得81Zr延迟发射质子的分支比为 ( 1 .2± 0 .2 )× 1 0 -3 ,85 Mo延迟发射质子的分支比为 ( 1 .4± 0 .2 )× 1 0 -3 .

新核素^（65）Se半衰期的首次实验测定

根据４０Ｃａ（２８Ｓｉ，３ｎ）反应中观测到的６５Ｓｅβ延迟质子衰变实验数据，拟合计算粒子望远镜对运动放射源的绝对探测效率，精确测定了６５Ｓｅ的半衰期为９．６ｍｓ，其β延迟质子能量为３．７０±０．０８ＭｅＶ，由此修订了６５Ｓｅ的部分衰变纲图．