γ(fcc)→ε(hcp)马氏体相变切变角的原子力显微镜测定方法

建立了一种测量 γ(fcc)→ε(hcp)马氏体相变切变角的方法 .运用 Thompson四面体和几何模型推导出马氏体变体的迹线方向 ,通过计算求得相变浮凸角与真实切变角的对应关系 .应用原子力显微镜 (AFM)测量了 Fe- 30 % Mn- 6% Si合金应力诱发马氏体相变的浮凸角 .文中两个实例计算结果分别为 1 7.85°和 2 1 .1 0°,与理论值 1 9.47°相比误差小于 2°,表明该方法具有精度较高、操作简单的特点 .

TiN/AlN纳米多层膜的研究

采用反应溅射法制备了ＴｉＮ／ＡｌＮ 纳米多层膜， 并通过ＸＲＤ， ＨＲＥＭ 和显微硬度计对多层膜的调制结构和力学性能进行了研究。结果表明： ＴｉＮ／ＡｌＮ 纳米多层膜有较好的调制结构。小调制周期时， ＡｌＮ 调制层以ＦＣＣ 结构在ＴｉＮ 调制层上外延生长。调制周期增大，ＡｌＮ 调制层中出现六方晶型。ＴｉＮ／ＡｌＮ 的显微硬度随调制周期的减小单调上升， 并在调制周期＝ ２ｎｍ 时达到最高值ＨＫ３２９３。硬度的增高极有可能是小调制周期时立方ＡｌＮ

Fe-N奥氏体中析出纳米级(非汉字符号)现象的初步研究

用TEM对 6 40℃渗氮油淬 ,2 2 5℃等温 3 5h的工业纯铁进行分析 ,观察部位的含氮量 (w)约为 2 2 %～ 2 4%。在“未分解”的奥氏体选区衍射花样中γ′-Fe4N和γ -Fe已明显分离为两套独立的斑点 ,在 (2 0 0 ) γ′的暗场像中显示出在高氮奥氏体内析出高密度纳米级沉淀γ′,其平均尺寸约 10nm ,析出物之间的间距亦为纳米级。根据实验观察结果 。

层错几率峰位移测定法及在Fe-Mn-Si合金中的应用

将Ｘ射线衍射峰位移法引入用于测量Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ合金的层错几率α．所需要的精确点阵常数由数值计算获得，并评价了内应力引起的峰位移对测量结果的影响．内应力引起的α测量值相对误差约４％，因而可忽略不计．研究结果表明，随Ｍｎ含量的减少或训练次数的增加，α增加．值得指出的是，峰位移法可用来测量单一的形变α，而不像峰位移法给出两种层错几率之和（α＋β），其中β是生长层错几率．鉴于所研究合金的形状记忆效应源于重叠的形变层错所生成的应力诱发马氏体，所以α的测量比（α＋β）更为重要．

高氮奥氏体中的高密度纳米级γ′沉淀的TEM观察

用TEM在约 2 2 %～ 2 4%N的奥氏体内观察到纳米级的析出物 ,其尺寸为 10nm ,间距亦为纳米级。提出通过热处理的方法制备纳米材料的新途径。

Fe-Mn合金层错能的嵌入原子法计算

运用嵌入原子法 (EAM)计算了 Fe- Mn合金层错能 (SFE) .采用 Johnson截断修正模型计算的结果表明 ,Fe- Mn合金的层错能随 Mn含量的增加而线性增大 .该趋势与本文实验结果一致 ,而且 Fe- 2 0 Mn(原子分数 ,% )合金中的层错能计算结果 (2 8m J/m2 )与 Kato等的热力学计算结果(2 6m J/m2 )较为吻合 .当 a(Mn) =2 0 %～ 55%时 ,γ相的层错能可表达为 :SFE(m J/m2 ) =2 3.3+0 .2 69×a(Mn) % .

先进高强度钢氢脆的研究进展

综述了先进高强度钢氢脆的研究进展,重点介绍了双相钢、相变诱发塑性钢、孪生诱发塑性钢、淬火-配分钢等材料中的氢脆特征、断裂模式、断口形貌特点以及相关的断裂机制,为揭示先进高强度钢的氢脆机理及提出相应的预防措施提供参考。

X射线衍射法测定Fe-Mn-Si形状记忆合金层错几率的研究

Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ合金的形状记忆效应来源于马氏体相变，而马氏体相变则通过奥氏体内形成每隔一层｛１１１｝面上的堆垛层错来完成。与层错能相关的层错几率可能控制马氏体的相变机制。本文根据Ｗａｒｅｎ的衍射理论，用Ｘ射线衍射峰位移和峰宽化两种方法测定了Ｆｅ－Ｍｎ－Ｓｉ合金的层错几率，其结果表明随锰含量增加，层错几率降低。本文着重对提高衍射峰位移和峰宽化两种测定方法的精度及其影响因素进行详细的研究。

Fe-Mn-Si-Cr-N形状记忆合金中应力诱发马氏体量的测定

通过 X射线衍射峰位置和强度的计算 ,可以测定 Fe- Mn- Si- Cr- N形状记忆合金中应力诱发马氏体 (ε相 )体积分数 .选择既不重叠又有足够强度的奥氏体的 {1 1 1 }γ、{2 0 0 }γ 和马氏体的{1 0 1 }ε衍射峰用于定量测定 γ相和 ε相的含量 ,并以定量金相结果进行了验证 .结果表明 ,该合金的应力诱发马氏体的体积分数 fhcp和应变量之间符合 Olsen和 Cohen用于 Fe- Cr- Ni合金的指数关系 :fhcp=1 - exp{- β[1 - exp(- αη) ]n},拟合的参数 α、β和 n分别为 1 2 .5、2 .2和 0 .5,其中 n值与Fe- Cr- Ni合金的 n值 (4.5)不同 ,表明 Fe- Mn- Si基合金在较小的应变量下就可获得比 Fe- Cr- Ni合金大得多的应力诱发马氏体量 ,原因可归结于两种合金的相变机制不同 .实验和拟合结果也证实了 Olsen和 Cohen认为的在 Ms点以上不能通过应力诱发得到 1 0 0 %的马氏体 .

金属颗粒膜巨磁电阻效应的机制和影响因素

由于巨磁电阻效应在磁记录设备和传感器的潜在应用,具有该效应的材料得到了广泛地研究。特别是继金属多层膜之后的金属磁性颗粒膜,由于其制备简单,巨磁电阻效应的机理较为复杂,受到人们的青睐。本文综述了金属磁性颗粒膜中巨磁电阻效应的自旋相关散射机制和影响因素。在此基础上,指出了当前值得注意的研究方向。

马氏体相变的形核问题

在对马氏体相变经典形核理论阐述的基础上,仔细考察了Fisher等以统计物理对形核几率的原始推导,指出一些学者近年来否定Cohen和Kaufman马氏体相变形核几率计算的错误,确定形核几率计算中的形核能垒△G*应为临界核胚中所有原子的总自由能变化,而不应为核胚中单个原子的自由能.对他们佐证均匀形核观点所引用的实验给予了重新解释,对他们提出的形核模型进行了评论.最后简要提出研究马氏体相变形核问题的几个可能方向.

EBSD在马氏体变体间位向关系测定中的应用

利用EBSD研究了0.33wt.%C碳钢中原奥氏体同一晶粒内的板条马氏体的形态和晶体学特征。在无残留奥氏体的情况下,由于EBSD检测结果的分散性,用对称性高的低指数极图(如{001}bcc极图)并不能很好地区分K-S取向关系和N-W取向关系。本文采用非对称性的高指数{123}bcc极图,可以区分两种取向关系。结果表明,此材料的马氏体取向分布基本符合K-S关系。利用极图与矩阵运算的方法,标定原奥氏体同一晶粒内24个满足K-S关系的变体,揭示了24个马氏体变体间特定的结合规律。

Link-OPAL系统中断口解理面取向的电子背散射衍射测定方法

本文介绍一种利用Ｌｉｎｋ－ＯＰＡＬ系统电子背散射衍射（ＥＢＳＤ）技术对多晶体材料脆性解理刻面晶体学位向测定的方法。对多晶Ａｌ６７Ｍｎ８Ｔｉ２５金属间化合物室温脆性解理断口的实验测定表明。

Fe-Ni合金中相能量的修正嵌入原子法计算

运用修正嵌入原子法 (MEAM)系统地研究了 Fe- Ni合金中 ,面心立方和体心立方两种结构的有序相和无序相能量 .在用 MEAM计算无序相能量时 ,引入原子占据某一阵点的几率与成分的等同关系 .计算结果表明 ,α(bcc)和γ(fcc)两种无序相在 3 4 7°C时平衡原子分数分别为 8.6 % Ni和 3 1 .5 % Ni,与相图基本符合 .基于 3种有序相的能量计算 ,可预期 Fe Ni3 最稳定 ,Fe Ni次之 ,而Fe3 Ni最不稳定 。

Fe-Al_2O_3纳米颗粒膜的巨磁电阻效应及微结构

采用磁控溅射方法在玻璃基片上制备了一系列的 Fe- Al2 O3 颗粒膜样品 ,对样品的巨磁电阻效应 (GMR)和磁性能进行了测量 ,并用高分辨电镜 (HRTEM)对膜中 Fe颗粒的微结构进行观察 .结果表明 :磁电阻 MR随 Fe含量而变化 ,在体积分数为 47%时获得最大值 4.0 % .45 % Fe-Al2 O3 颗粒膜的室温磁性表现为超顺磁性 ,磁电阻 MR与 - (M/Ms) 2 成正比 ,相关常数 A≈ 0 .0 3 6 .HRTEM观察表明 ,当 Fe颗粒尺寸约小于 1 nm时 ,Fe颗粒为非晶态 ,而大于该尺寸时则为晶态 .在 Fe- Al2 O3 颗粒膜体系中存在与隧道相关的 GMR。

金属颗粒膜巨磁电阻效应的理论研究

由于巨磁阻效应材料在磁记录设备和传感器的潜在应用,具有该效应的材料得到了广泛地研究。特别是继金属多层膜之后的金属磁性颗粒膜,由于其制备简单,巨磁阻效应的机理较为复杂,受到人们的青睐。综述了金属磁性颗粒膜中巨磁阻效应的理论。在此基础上,指出了当前值得注意的研究方向。

低碳马氏体型非调质钢在汽车工业中的应用

研究了一种低碳马氏体型非调质钢 0 .0 76C 0 .76Mn 0 .35Si 0 .6 4Cr 0 .12V 0 .0 3Ti 0 0 0 4 4B(质量分数 ,% )的显微组织和力学性能 ,其性能满足 4 0Cr调质钢汽车前轮壳的要求 ,并提出了进一步提高该钢性能的措施 ,同时强调了低碳马氏体型非调质钢应用于汽车工业的重要意义。

Fe-Mn 二元系中相能量 MEAM 研究

应用修正嵌入原子法（ＭＥＡＭ）研究了Ｆｅ－Ｍｎ二元合金中γ相（ｆｃｃ）和α（ｂｃｃ）随Ｍｎ含量变化的不同能量，它们的能量变化趋势与Ｆｅ－Ｍｎ二元相图的推测结果一致．由此表明，用ＭＥＡＭ法研究Ｆｅ－Ｍｎ二元系中两种立方相的能量是有效的．

预应变对应力诱发ε马氏体正逆相变的影响

利用电阻测量方法 ,研究了 Fe- 2 5.39Mn- 4 .86Si- 5.43Cr- 0 .0 4 9N(质量分数 ,% )合金预应变对应力诱发马氏体相变量及其逆相变温度的影响 .结果表明 ,应力诱发马氏体的逆相变温度比其热马氏体的逆相变温度高 ,并随形变量的增加而增加 ;热循环处理可有效降低应力诱发马氏体的逆相变温度 .选择合适的形变量 ,将可获得最佳的形状回复率 .