级数型T_c公式的进一步研究

本文利用λ（ｎ）的新的近似计算方法，求出了Ｅｌｉａｓｈｂｅｒｇ方程在Ｔ＝Ｔｃ时的解，得到了下面的强耦合超导临界温度Ｔｃ的级数表示式：其中α１（μ）仅是μＸ的函数．新的Ｔｃ公式表明，Ｔｃ只依赖于电声耦合参数、库仑赝势μ和对于有效声子谱α２（ω）Ｆ（ω）的二次矩＜ω２＞．

经验有效声子谱

此文给出利用λ、ω_o、<ω>和<ω_2>等已知参量导得的有效声子谱a^2(ω)F(ω)的经验谱形表示式.

高T_c氧化物超导体的LO耦合机制

本文利用Eliashberg超导理论,分析了高T_c氧化物超导体的LO耦合机制,给出了此类超导体e-LO耦合参数λ、库仑赝势μ~n、临界温度T_c和0K能隙△_0与T_c比值的计算公式。

碱金属自由电子相关能量的计算

Hartree Fock近似 (HFA)定性说明碱金属系统的结合 ,但算出的结合能定量值偏小 ,为了改进计算结果 ,有人曾经尝试计算库仑作用的二阶以及高阶微扰修正 (称为相关能 ) ,但都碰到了发散的困难 .本文考虑金属自由电子气屏蔽效应之后 ,重新计算了二级微扰能量求得相关能计算公式 ,并用此式对金属氢系统做了数值计算 .

NaCl宏观物态方程的理论研究

运用实验误差理论常用的“最小二乘法”数学技巧，利用ＮａＣｌ室温（ｔ＝２５℃）压缩的实验资料（ΔＶ／Ｖ０～ｐ关系），即Ｎ＝３５个抽样数据［１］，并借助于电子计算机的大量运算，精确地求得推广的Ｂｒｉｄｇｍａｎ型等温压缩状态方程．数值计算的结果表明，得出的物态方程较Ｂｒｉｄｇｍａｎ方程［２］和Ａｎｄｅｒｓｏｎ方程［３］更符合实验结果．

固体的物态方程

详细介绍了Ｇｒüｎｅｉｓｅｎ 物态方程及相应固体的Ｄｅｙｂｅ 理论，并给出固体的各种热力学量的具体表达式．

固氢金属化转变压力的理论计算

利用简单金属的赝势理论方法计算了固氢的金属转变压力 ,并探讨了金属氢可能的晶体结构及力、热物性。计算结果表明 ,在绝对零度条件下 ,分子态固氢 (HCP结构 )向原子相金属氢(FCC结构 )的转变压力pt=4 65 .95GPa。

金属氢的结合能

给出了金属氢结合能εB 的计算公式 ,并导出金属氢传导电子动能的质量修正因子的表示式为α=m/m =1 - 0 .0 2 871 4r2 s- 0 .0 0 5497r3s.计算结果表明金属氢的结合能εB =0 .42 4 3eV/H .atom =9.781kcal/mol。

金属氢超导临界温度的计算

给出了强耦合超导体电 -声耦合常数λ=2∫dωωα2 (ω)F(ω)的计算公式 .数值计算表明 ,铅(Pb)的λ =1 .488,Tc =6 .5 0K ,而具有HCP结构的金属氢的的λ=1 .848,Tc =1 5 8.2K .

超高压下固态氢金属转变的理论研究

本文计算了固氢和金属氢的基态能量与状态方程，得出了氢的金属转变压力，并探讨了氢金属的几何结构及力热物性．计算表明，分子态固氢（ＦＣＣ结构）转变为原子相金属氢（ＢＣＣ结构）的转变压力ｐｔ＝４４５．０５ＧＰａ．

金属氢的基态及超导电性

给出金属氢 3种可能结构 (bcc ,fcc和hcp)的基态能量表达式及力、热物性 ,并讨论金属氢 (fcc结构 )的BCS弱耦合与Eliasherg强耦合超导电性 .计算结果表明 ,根据能量最低原理 ,金属氢基态的fcc结构处于能量上更有利的位置 ,其晶格常数a =0 2 2 632 4nm ,强耦合电 声耦合常数λ =1 80 6,临界温度Tc=1 79 1 2 6K .

金属氢的基态结构及超导电性(英文)

利用具有单参量的赝势理论方法给出了金属氢三种可能结构 (BCC ,FCC和HCP)的基态能量表达式 .详细计算表明冷金属氢可能属于FCC结构 ,晶格常数a=2 .2 632 4 (在零压下 ) .另外 ,根据强耦合超导电性理论 ,金属氢 (FCC结构 )的电 -声耦合常数λ =2∫dωωα2 (ω)F(ω) =1 .80 6,临界温度Tc =1 79.1 2 6K .

金属氢理论（Ⅳ）Wigner—Seitz球原胞近似方法

此文详细介绍，由Ｅ．Ｗｉｇｎｅｒ和Ｆ．Ｓｅｉｔｚ［１］创导、Ｊ．Ｂａｒｄｅｅｎ［２］发展了的，硷金属Ｗ—Ｓ球原胞近似方法，并用此法导出金属氢电子基态能和费米能质量修正系数α＝ｍ／ｍ的计算公式，ｍ表示传导电子的有效质量．计算均采用ｈ＝２ｍ＝ｅ２／２＝１的原子单位制．

金属氢理论（Ⅱ）──一对H_2分子的相互作用排斥势

此文介绍了Ｊ．．ＤｅＢｏｅｒ［１］提出的，一对Ｈ２分子相互作用能量的微扰论一级近似理论全貌．数值计算表明，在晶体氢内属于不同Ｈ２分子的一对Ｈ原子相互作用排斥势，在ｅ＝ｈ＝ｍ＝１原子单位制中可表为如下的指数形式：Φ（ｒ）＝∈ｅ（－ｂｒ）其中势参数∈＝２．３２，ｂ＝１．８５的数值与Ｔｒｕｂｉｃｈｉｎ［２］的取值（∈＝２．１７，ｂ＝１．８１）有明显差别．这里ｒ（以Ｂｏｈｒ半径为单位）表示属于不同Ｈ２分子的一对Ｈ原子间距．势参数的差别将直接影响固氢高压状态方程理论公式的精确度．本文指出从分子内电子波函数的重叠积分对Ｈ２分子间相互作用解的贡献是不可忽略的，考虑到这项作用势参数应为∈＝３．２，ｂ＝１．８５．

Ground State Structure of the Metallic Hydrogen

By using Heine-Abarencov pseudopotential method with mono-parameter rc,the expressions for ground state energyε(r_(s)),pressure P(r_(s)),and bulk modulus B(r_(s))of metallic hydrogen(fcc,bcc,and hcp structures)are derived.Based on Gibbs free energy function criterion,the calculation shows that cold metallic hydrogen lattice(T=0K)belongs to hcp structure.

金属氢理论（Ⅲ）

此文介绍Ｂ．П．ТРУБИЦЫН［１］在１９６５年提出的，分子态固氢（ＦＣＣ、ＨＣＰ结构）状态方程的理论方法．附录中，又给出ＨＣＰ结构格点求和Ｍｍ＝∑３０ｎ＝１αｎ（Ｒ１Ｒｎ）ｍ（ｍ＝６，８）的计算方法．αｎ表示第ｎ个近邻层内Ｈ２分子数．计算均采用ｅ＝ｍ＝＝１的原子单位制．

金属氢理论（Ⅰ）──理论与实验研究进展

该论文详细报导在高压下分子态固氢转变为金属氢理论全貌．内容包括：理论与实验研究进展；一对Ｈ２分子的相互作用势；分子态因氢的状态方程；金属氢基态：（１）Ｗ—Ｓ球原胞近似法，（２）Ｈｅｉｎｅ—Ａｂａｒｅｎｋｏｖ赝势微扰论方法，和强耦合超导电性．

周期系金属元素和A-15化合物超导转变温度的计算

一、理论方法概述 根据BCS理论,在弱耦合极限下,超导转变温度T_c由下式给出:其中K_B是玻耳兹曼常数,是金属费米面上散射电子的声子平均能量,在德拜近似下,德拜温度为的金属有N(0)是正常金属费米面上单自旋电子的态密度,V是表征费米面附近电子间净相互作用平均强度的参量。