弹性小球斜碰的散射角

匀速运动的质点与静止的质点发生完全弹性碰撞,碰后质点的运动是不确定的,两质点碰后的散射角不能由碰前的运动状态确定.匀速运动的小球碰撞静止的小球,碰后两球的散射角是否确定?如何确定?与什么因素有关?一般教材对此都没作深入的讨论,本文试图具体计算宏观弹性小球斜碰后的散射角,并就有关问题作必要的讨论.

关于力的独立作用原理的讨论

力的独立作用原理（也称力的叠加原理）,是经典力学中的重要原理之一.一般的物理教材都是在质点动力学部分关于牛顿第二定律的建立过程中作为一个实验结果引进的,而且往往都是通过这样的实验事实:①一质点受到二个互相垂直的弹簧的拉力,当弹簧1单独作用时,弹簧1对质点施力F1。

交流元件的电磁能量传输

本文对电容、自感、互感等交流元件在暂态过程和交流线路中电磁能量的传输过程进行定量的分析和计算,以验证能流密度矢量所揭示的电磁能量在场中传输的本质.

螺绕环的磁场

几乎所有的《电磁学》教科书在论述磁场的安培环路定理时,都把求解密绕螺绕环的磁场作为安培环路定理应用的例子,而且求解时都以'密绕'和'螺绕环很细'(即环上每个线圈的半径远小于环的平均半径)为前提,认为每一匝电流都是处于环径向截面的圆电流,从而根据电流分布的列称性,得知不论环内或环外。

洛仑兹力是怎样表现为安培力的

磁场中的载流导体,导体中定向运动的电子要受到磁场的洛仑兹力,这些力传递给导体,表现为导体受到一个宏观上的安培力.导体中定向运动的电子所受的洛仑兹力是怎样表现为宏观上的安培力的?在国内外的教科书中存在着多种不同的说法.常见的有三种:①由于洛仑兹力是作用在金属内的定向运动的自由电子上。

也谈长直密绕螺线管磁场的全空间解

通电无限长密绕直螺线管的磁场,一般的电磁学教科书都是假设导线很细,将其简化为一串共轴圆电流,然后运用毕奥——沙伐尔定律或安培环路定理求得其近似解为(取管轴为Z轴,见图一)

旋度处处为零的矢量场必是保守场

矢量场的旋度是否处处为零,这是判断该矢量场是否是保守场的较为简单易行的方法,若矢量场的旋度处处为零,则该矢量场必是保守场。但是,《大学物理》1985年第2期发表了《矢量的旋度处处为零一定是保守场吗?》一文,该文通过对二个例子的分析:例一是一无穷长直线电荷在空间产生的静电场,其场强为(以直线电荷为Z轴)

美国《伯克利物理学教程》第一卷《力学》中一个值得商榷的问题——关于变质量物体运动的讨论

经典力学中变质量物体的运动问题,一般的物理教材中都是把质量在不断变化着的物体与由它分离出去或并入到它上面的物体看成一质点系,运用质点系动量定理,导出适用于变质量物体的运动微分方程式——密舍尔斯基方程式:

电磁感应与坐标变换——电磁感应现象学习与教学的心得体会

电磁感应现象是电磁运动的重要实验现象,它深刻揭示了电与磁之间的内在联系,是电磁学和电动力学的教学重点之一。通常,对于电磁感应现象的认识和研究,对此现象的描述,给出的定性解释和得出的定量结果,我们都是在实验室参照系中进行,一般并不涉及其它参照系。然而。

非光滑小球的完全弹性斜碰

本文根据动量守恒定律和恢复系数定义,分析计算了非光滑小球完全弹性斜碰后的运动,研究了滑动摩擦力在小球斜碰中的作用及对小球碰撞后运动的影响.

磁场中运动导体的电荷分布

本文运用麦克斯韦方程组和导体的欧姆定律,研究计算了在磁场中匀速直线运动和匀速旋转的导体中的电荷分布,得出在磁场中做匀速直线运动的导体内部没电荷分布和匀速旋转的导体内部有电荷分布的结论,并指出一般教科书中对该问题描述的错误.