光波在左手材料中全折射的理论分析

根据菲涅尔公式,从理论上证明了只有在左右手系两种介质中光波才能发生全折射现象,给出了产生全折射时介质折射率应满足的条件n1=-n2,μ1=-μ2.对n2=-1的负折射率平板的成像进行了分析讨论,此负折射率平板具有透镜的作用.

二维与三维氢原子的另外四类升降算子及归一化系数

对氢原子的径向Schr dinger方程 ,完全用因式分解方法 ,导出关于主量子数 n和角量子数l的另外两类升降算子。用它们构造出第三类、第四类升降算子。

光波在左手材料中的菲涅尔公式和布儒斯特定律

根据Maxwell的电磁场理论,推导出单色平面光波入射到介电常量和磁导率分别为ε1、μ1和ε2、μ2的两种介质时的菲涅耳公式和反射率及透射率的普适表达形式·对于ε2<0和,μ2<0的左手材料,普适菲涅耳公式同样适用·研究了光从右手材料入射到左手材料时反射和折射的特性,给出了反射光为全偏光时布儒斯特角应满足的条件,此条件说明,在左手材料中布儒斯特角不但与折射率有关而且与磁导率有关·

N维氢原子四类升降算子的归一化系数

计算了N(d ≥ 2 )维氢原子四类升降算子的矩阵元 ,得到了N维氢原子归一化系数的普适表示式。当d =2或d =3时 ,得到二维与三维氢原子升降算子的归一化系数。

N维氢原子的另外四类升降算子

从N维氢原子的径向Schr dinger方程出发 ,完全用因式分解方法 ,直接导出N(d≥ 2 )维氢原子的另外第一类、第二类升降算子 ,并用这两类算子构造出新的第三类、第四类升降算子。当d =3和d =2时 ,得到三维与二维氢原子的升降算子和文献 [5 。

N维各向同性谐振子四类升降算子的归一化系数

重新构造出N(N≥ 2 )维各向同性谐振子的另外四类升降算子 ,计算了它们的矩阵元 。

张量表示的量子隐形传态研究

通过定义通道参数矩阵X、测量矩阵Tα和传输变换矩阵σα,介绍一种量子隐形传态的张量表示和分析方法,并用此方法来重新表示量子隐形传输、量子网络控制隐形传输、量子概率隐形传输和量子双向隐形传输。量子隐形传态的这种张量表示方法揭示了量子通道和测量方法之间的内在联系,能给出实现隐形传态时选取量子通道的一般判据。该方法使隐形传态的表示简洁明了,处理多粒子态的隐形传态更有优势。

高维空间氢原子超径向函数的阶梯算符

本文将氢原子径向函数的阶梯算符推广到高维空间，并给出了高维空间超径向波函数关于量子数ｎ与λ的阶梯算符和超径向波函数．

N维各向同性谐振子的超对称量子力学

构造了一个特殊的超对称伙伴势V±(x),在形不变势条件下,用超对称量子力学(SQM)方法,得到了N维各向同性谐振子的能量本征值和本征函数.

角动量阶梯算符的一种构造方法

本文以角动量的对易关系出发,推导出一组阶梯算符,它可使角动量本征矢的量子数j(或ι)、m同时升降、并找出这组算符之间的关系,给出了这些算符作用于轨道角动量本征态|ιm>上的系数。

用非最大纠缠信道实现量子态的理想传输

为了使用非最大纠缠量子态作为传输信道实现量子态的理想传输,在接收端提出可逆纠缠匹配方法。该方法通过隐形传输中的张量表达式求出Bell基和2粒子计算基之间的过渡矩阵(测量矩阵),待发送端执行完Bell基测量,接收端得到坍缩态后引入若干个粒子组成辅助信道,从接收端量子态的张量表达式中可以看出辅助信道和传输信道以及测量矩阵之间的内在关系,利用此关系令辅助信道参数矩阵为传输信道参数矩阵和测量矩阵的乘积的逆矩阵,接收端对持有粒子和辅助信道进行Bell基测量和变换,即可恢复出初始态。该方法与引入单粒子辅助量子态的方法相比,可以实现量子态的理想传输。

左手材料的奇异特性

左手材料是指一种介电常数ε和磁导率μ同时为负值的材料。近几年在实验上取得了突破性的进展,尤其是在2003年,被美国的科学杂志评为当年十大科技进展之一。本文介绍了左手材料的概念、原理和它具有的负群速度、负折射率、理想成像、逆Doppler频移、反常Cerenkov辐射等种种奇异的物理性质。并回顾了这一领域近年来的发展状况。

N-维氢原子的超对称量子力学方法

对于N维氢原子,应用超对称量子力学方法,不用求解N维薛定谔方程,直接构造了一个特殊的超势W(r)和伙伴势V±(r),从而在形不变势的条件下,得到N维氢原子的能量本征值.并用超势的特性,得到了N维氢原子的本征函数.

Phoenix＋HBase存储仓库在流动人口统计中的应用

利用Phoenix+HBase存储仓库对流动人口统计数据库进行读写和查询。在Spark计算框架下将不同类型的数据以结构化的方式存入分布式数据库中,测试该存储仓库的读写及查询性能。对比实验结果表明,Phoenix+HBase既可以操作非结构化数据又可以操作结构化数据,并且查询效率比Hive有明显提升,满足流动人口统计对数据库存储的需求。

平面单色光入射到左手材料的布儒斯特角

根据普适菲涅尔公式,研究了平面单色光在一般的两种介质(介电常量和磁导率分别为ε1,μ1和ε2,μ2)界面反射光的偏振特性,给出了反射光的反射率R∥、R⊥分别为零时的对应布儒斯特角θB∥和θB⊥的普适表达式,且证明了对于光从右手介质入射到右手介质情况,布儒斯特角θB∥的普适表示式可简化到经典布儒斯特角θB的形式,θB⊥不存在;对于光从右手介质入射到左手材料情况,讨论了θB∥、θB⊥的存在条件。最后,在微波频段,依据理论分析选取合适的介质参数(ε,μ,n),由反射率R∥和R⊥随入射角变化的曲线,明显的看到存在布儒斯特角θB∥和θB⊥,使得R∥和R⊥皆为零。仿真结果与理论分析一致。

Mg4Nb2O9/CaTiO3复合介质陶瓷的结构和介电性能

以1.7%(质量分数)V2O5为烧结助剂,采用传统固相反应法制备了(1-x)Mg4Nb2O9+xCaTiO3[(1-x)MN-xCT]颗粒复合微波介质陶瓷。研究了陶瓷的微观结构和微波介电性能。结果表明:当0.5≤x≤0.7时,经1150℃烧结5h制备的(1-x)MN-xCT样品仍为Mg4Nb2O9和CaTiO3相,没有生成其它新相,在不同相之间存在元素扩散。当x从0.3增加到0.7,样品的相对介电常数(εr)和谐振频率(f)温度系数(τf)随x值的增加而增大,而品质因数(Q)却随x增大而降低。当x=0.5,1150℃烧结5h后,获得的0.5Mg4Nb2O9/0.5CaTiO3+1.7%V2O5微波介质陶瓷的εr=20,Qf=48000GHz(f=8GHz),τf=-12×10-6/℃。

各向同性谐振子径向基本算符的应用

利用基本算符 ρ,ρ,1ρ对本征函数RNL的递推关系和任意力学量算符对函数RNL的作用结果,容易求得力学量的矩阵元和平均值等.

素质教育在大学物理教学中的探索与思考

大学物理教学是素质教育中不可或缺的重要环节,培养高素质人才也是大学物理教学的目标之一,通过重视大学物理的宏观整体性和系统性教学,在大学物理的基础教育中融入科研素养的培养,加强大学物理教学中近代物理的容量,强化大学物理教学中的互动性学习,为素质教育提供有益的尝试和探索。

中温烧结0.6Mg_4Nb_2O_9-0.4SrTiO_3复相陶瓷

采用传统固态反应方法制备0.6Mg4Nb2O9-0.4SrTiO3复合陶瓷。研究LiF掺杂对其烧结特性、相结构和微观形貌的的影响。通过X射线衍射(XRD)和扫面电镜(SEM)观察样品的相组成和显微结构。实验结果表明:1.5 wt%LiF添加,可将Mg4Nb2O9/SrTiO3陶瓷的致密化烧结温度从1300℃降至1100℃;XRD表明除主相Mg4Nb2O9、SrTiO3外,还有少量新相Sr(Ti1-xNbx)O3+δ生成。

低损耗(Mg_(0.95)Zn_(0.05))_2(Ti_(0.8)Sn_(0.2))O_4陶瓷的微波介电性能研究

采用标准电子陶瓷工艺制备了(Mg0.95Zn0.05)2(Ti0.8Sn0.2)O4陶瓷。研究了(Mg0.95Zn0.05)2(Ti0.8Sn0.2)O4陶瓷的烧结特性、相结构和微波介电性能。采用X射线衍射分析其物相组成,利用SEM观察其显微结构。XRD图谱表明烧结样品为立方尖晶石(Mg0.95Zn0.05)2(Ti0.8Sn0.2)O4结构,晶胞参数为a=b=c=0.848794nm。实验结果表明,随烧结温度升高,样品相对介电常数(εr)和品质因数(Q.f)先增加后减小,谐振频率温度系数(τf)变化不大。1325℃/5h烧结样品具有优良微波介电性能:εr=13.1,Q.f=131170GHz(10GHz)、τf=-55.6×10-6/℃。