由日本香川大学的实验教学谈物理开放实验教学的改革

介绍了香川大学的实验教学与管理模式,对比分析了构建开放物理实验要解决的主要问题,提出了开放实验的教学模式。

旋转和尺度不变的光学相关图像识别

提出了用最佳圆对称分量进行梅林型相关，实现了旋转和尺度不变的光学相关图像识别，并进行了计算机摸拟实验。

甲基蓝-钛酸盐纳米聚合物薄膜的光谱和光学非线性研究

为了满足光学非线性器件设备对工作材料的要求,探究具有高阶非线性效应的固态薄膜材料的制备方法,并对其光学特性进行表征,采用化学插入法,将甲基蓝染料分子插入到具有纳米量级的层状钛酸盐片间,制备了甲基蓝-钛酸盐纳米聚合物薄膜,通过吸收光谱和荧光光谱的测定,发现薄膜的吸收峰相对于染料溶液发生了明显的蓝移,表明染料分子在纳米片间是H-聚集排列。进一步应用单光束连续He-Ne激光Z-扫描技术研究了样品的非线性光学特性,结果显示:插入染料分子的钛酸盐纳米MB/HTO聚合物薄膜具有"负"的非线性折射率,在低功率连续激光作用下聚合物薄膜的非线性折射率系数n2的量级为10-10m2/W。

几何光学与波动光学的过渡

通过衍射反比关系和几何光学的量子化 。

光子晶体光纤中飞秒激光脉冲传输的研究

为更精细地描绘飞秒光脉冲在光子晶体光纤中的传输和演化,在用分步傅里叶方法求解广义非线性薛定谔方程的基础上,详细考虑光纤参数随脉冲峰值频移的变化,模拟了飞秒光脉冲在光子晶体光纤中传输和演化的过程。研究发现,光纤色散和强非线性对飞秒脉冲在光子晶体光纤中传输、演化以及超连续谱的展宽有很大影响。

光子晶体光纤色散特性的研究

基于标量近似理论,使用有效折射率方法对光子晶体光纤的群速度色散特性进行了详尽研究。由于光子晶体光纤是由单一材料制成,光纤的总色散便由波导色散决定,将群速度色散分为材料色散和波导色散,在分析光纤结构参数与波导色散关系的同时还讨论了剖面色散对总色散的影响。研究表明:调节光子晶体光纤包层空气柱的节距及其有效芯径,可以实现在很宽的波长范围内的单模传输,可以设计零色散光子晶体光纤和在较宽的波长段接近零色散的色散平坦光纤,以及具有较大正常色散的色散补偿光纤,尤其在零色散光纤设计时必须考虑剖面色散的影响。

光子晶体光纤模式特征的数值研究

应用光子晶体光纤(PCF)的本地正交基函数模型,对PCF的模式特征进行了详尽的数值研究,包括模式特性、传输常量、模场分布、模场面积、功率限制特性等。结果表明:通过调节PCF的结构参量,可以设计大有效面积PCF,用于高功率传输和制作光纤激光器;利用PCF的芯层与包层较高的折射率差,将光功率更大限度地限制在芯层以利于研究非线性效应等。

应用CCD加Monitor技术观测塞曼效应

应用 CCD+ Monitor技术观测塞曼效应 ,使干涉条纹被放大 ,且不需要摄谱 ,易于观察和实时测量谱线分裂 ,提高了测量精度。

有偏压光伏光折变晶体中低振幅非相干耦合孤子对

从理论上研究了有偏压的光伏光折变晶体中低振幅屏蔽光伏孤子对的特性 ,给出了明 明、暗 暗屏蔽光伏孤子对的单孤子解。它们起源于对外电场的非均匀空间屏蔽和光伏效应 ,不同于起源于对外电场非均匀空间屏蔽孤子和起源于光伏效应的光伏孤子 ,具有有趣的特性。当光伏效应可忽略时 ,它们的非线性波动方程就转化为低振幅屏蔽孤子对的非线性波动方程 ,它们就转化为低振幅屏蔽孤子对 ;当外偏压为零时 ,它们的非线性波动方程就转化为低振幅闭路和开路光伏孤子对的非线性波动方程 ,它们就转化为低振幅闭路和开路光伏孤子对。如果载体光束具有相同的偏振和波长以及互不相干时 ,这些孤子对就能得到 ,相关的例子在光伏光折变晶体铌酸锂 (LiNbO3 )中给出。