铈原子基态的理论研究

在有心力场近似和组态相互作用理论框架下 ,通过对电子波函数、各壳层上电子的束缚能、半径、总束缚能的分析和计算 ,研究了Ce原子的可能的基组态及其基态时的原子态。研究结果表明 :基组态为 4 f5d ,基态原子态为1G4 。

30MeV/u^(40)Ar+^(159)Tb反应中用于中等质量碎片测量的BGO阵列探测器

报道３０ＭｅＶ小４０Ａｒ＋１５９Ｔｂ反应中用于中等质量碎片（Ｚ≥３）测量的△Ｅ（Ｓｉ）＋Ｅ（ＢＧＯ）望远镜阵列的测试结果，实验表明该探测器阵列对中等质量碎片有较好的粒子鉴别能力。

Rotational Effect of Intermediate Mass Fragments for ^(40)Ar+^(159)Tb Reaction at 30 MeV/Nucleon

The in-plane and out-of-plane emissions of light charged particles and intermediate mass fragments were measured for ^(40)Ar+^(159)Tb collisions at 30 MeV/nucleon.An in-plane enhancement was observed for mid-rapidity light particles and fragments,indicating that a rotational effect exists in this reaction system.This enhancement increased with mass for light particles with Z≤2,but became nearly constant values for fragments with Z≥3.This enhancement was observed to increase strongly with increasing impact parameter.

30MeV/u^(40)Ar+^(159)Tb反应中中等质量碎片的发射时标与发射机制

报道３０ＭｅＶ／ｕ４０Ａｒ＋１５９Ｔｂ反应中碎片碎片关联函数的实验结果．利用三体弹道模型从关联函数提取了中等质量碎片发射时间．中等质量碎片的平均发射时间随碎片能量而变化，从低能时的约５００ｆｍ／ｃ下降至高能时的约１００ｆｍ／ｃ．中等质量碎片发射时间随束流能量的升高而下降，表明随着束流能量的升高中等质量碎片发射机制逐渐从相继两体衰变向多重碎裂发射过渡．对于４０Ａｒ＋１５９Ｔｂ反应。

30MeV/u^(40)Ar+^(159)Tb反应中前角区复杂碎片的来源

在前角测量了３０ＭｅＶ／ｕ４０Ａｒ＋１５９Ｔｂ反应中两裂片符合下的轻粒子和复杂碎片，利用线性动量转移和总横向动量方法对三体符合事件进行了碰撞参数分类。实验结果表明，在中心碰撞中复杂碎片主要来自于平衡类靶核的统计发射，并伴随有非平衡中途成份；而周边碰撞中前角区复杂碎片主要来自于弹核碎裂成份。在半中心碰撞中则存在类弹、类靶和中途三种成份。

30MeV/u40_Ar+nat_Ag反应中中等质量碎片的发射时标

采用强度干涉技术，研究了３０ＭｅＶ／ｕ４０Ａｒ＋ａｎｇＡｇ反应中ＩＭＦ－ＩＭＦ关联的实验结果。利用三体弹道模型从约化速度关联函数提取了中等质量碎片的发射时间。中等质量碎片的平均发射时间随其能量而变化，从低能时的约３００ｆｍ／ｃ下降到高能时的约１００ｆｍ／ｃ。扣除类弹碎片的贡献后，得到此反应发射中途中等质量碎片的平均发射时间约为２５０ｆｍ／ｃ，表明此反应发射的中等质皇碎片主要来自于相继两体衰变。

在30MeV/u^(40)Ar+^(159)Tb、^(nat)Ag反应中比较热核两种温度值

用双同位素产额比方法和能谱斜率方法，在110°对30MeV／u40Ar＋159Tb和natAg反应得到的热核的温度进行了研究．对于不同的双同位素产额比，同位素温度值相同，为4．6MeV．能谱斜率温度随粒子或复杂碎片的不同而异．从α粒子能谱和质量数小于4的粒子能谱得到的斜率温度均是正常的，但是更重的碎片的斜率温度则高于极限温度Tlim，这可能是更重的碎片发射于复合核形成后的早期阶段，或者是库仑不稳定的发射．同时还分析了斜率温度高于极限温度Tlim的较重碎片能谱随探测角的变化．

热核三重碎裂中的两种模式

在30MeV／u40Ar＋159Tb反应中测量了热核碎裂成三块差不多大小的碎片的出射道．这种碎裂可能有两种模式：一种是接续的两体过程，如跟随裂变和级联裂变；另一种是瞬发的三重碎裂（3F）．从实验上区分了这两种模式并特别关注其中具有集体多轴形变的3F模式，对3F中的碎片质量分布和最可几碎片质量比进行拟合后找出了通用规律．用碎片发射平面的定向角分布来测量碰撞参数，从而将中心碰撞的3F事件与跟随准弹性散射或深部非弹性散射后的裂变事件分开．

30 MeV/u^(40)Ar+^(nat)Ag反应中类弹碎片发射的时-空演化

报道了 ３０ＭｅＶ／ ｕ(４０)Ａｒ＋(ｎａｔ)Ａｇ反应中中等质量碎片（ＩＭＦ）发射时间（τ）随发射源空间大小的演化规律，并对类弹碎片的发射时空进行了讨论．结果表明，ＩＭＦ的发射时标与中等质量碎片关联函数以及发射源的核物质密度（ρ）有关，而与发射源的质量数的关系不大．对于能量较高的类弹碎片来说，在较小的核物质密度下提取的发射时间也较小，因此，在正常核物质密度参数下提取出的发射时间值可作为碎片实际发射时间的上限值．中速碎片的发射时间随密度大小的变化非常缓慢，提取出的发射时间值即可作为实际的发射时间。

30MeV/u^(40)Ar+^(159)Tb反应中中等质量碎片发射的时空演化

报道了３０ＭｅＶ／ｕ４０Ａｒ＋１５９Ｔｂ反应中中等质量碎片发射时间随空间大小的演化规律。实验结果表明，发射空间大小对ＩＭＦ关联函数的影响主要来自于发射源的核物质密度，而几乎不依赖于源的质量数，对于发射时间较短（≤１００ｆｍ／ｃ）的高能碎片，较小的核物质密度导致提取的发射时间变小．在正常核物质密度参数下提取的发射时间可作为其上限值，对于发射时间较长的中低能碎片，发射时间不随空间大小变化，提取的发射时间值即为其实际值。

核温度测量与粒子能量的关系

提取了 3 0MeV/u40 Ar+ natAg反应中后角出射的同位素 (6 ,7Li,3,4He)产额比温度为 5MeV .观察到这一同位素产额比温度随阈值能量Ecut/A的增加而逐渐由 5MeV上升到 6MeV .为进一步研究这一变化关系 ,用MonteCarlo方法模拟了热核蒸发粒子的过程 ,表明随粒子能量的增加 ,发射该能量粒子的发射源平均温度也在增加 .说明高温热核发射高能量粒子的几率大 .

中能Abrasion-Ablation模型的核内核子密度分布修正

将具体的核内核子 (包括中子、质子 )密度分布引入到中能Abrasion -Ab lation模型中 ,用修正后的模型计算了 30MeV/u 4 0 Ar +natAg反应中的弹核碎裂过程 .结果表明 ,在非常周边的碰撞中 ,修正后的模型计算的碎片截面与修正前的计算相比有明显的差别 ,反映了核密度边缘弥散的影响 .与实验结果的比较验证了中能弹核碎裂碎片能量相对于束流能量的降低是由摩擦作用引起的 .