多粒子动力学研讨会简介

第28届国际多粒子动力学研讨会于1998年9月6日到11日在希腊得弗举行,由希腊雅典大学主办,组织委员会主席是雅典大学N.G.安东尼教授。按惯例,每届年会由组织委员会与国际顾问委员会共同研究。

e^+e^-—→三喷注的平均带电粒子多重数与能流分布

本文主要分析了 e^+e~→(?)三 jet 的平均带电粒子多重数和能流分布.利用 e^+e^-→γ→(?)两 jet 的图象,认为夸克 q_0(或反夸充(?))轫致辐射的硬胶子首先碎裂为一对夸克反夸克(?),并与(?)组成彼此独立的两个夸克反夸克链(?)、(?),并在各自的质心系中碎裂,碎裂规律与 e^+e^-→(?)中(?)的碎裂规律相同,计算的末态粒子多重数与实验基本符合,并能解释实验观察到的三 jet 事例末态能流分市的“弦效应”.

重子产生中“自旋抑制”的原因及普适性

高能反应中,自旋3^+/2重子的产生与1^+/2重子相比,受到反常的极强抑制。本文证明这是夸克味道守恒的结果:多重产生中奇异夸克抑制λ=<N_5>/<N_u><1,决定了十重态重子只能以确定比例β与八重态重子一起产生,而且β=(1+λ)/(3+2λ)。

部分子末态的色分离联接对e^+e^-反应中强子产额及其动量谱的影响

用JETSET事例产生器对e+ e- →q q +ng→hadrons反应中 ,末态部分子( q q +ng)以色分离的联接方式进行强子化时 ,各种强子产额及π + ,K± ,p/ p的动量谱进行了计算 ;与传统的色中性流联接方式强子化结果进行比较 .结果表明 :由T权重确定的色分离单态和色中性流这两种完全不同的色联接方式强子化得到的强子产额及π+ ,K± ,p/ p的动量谱 ,与实验符合的程度相同 ,有些更好 .

e^+e^-→W^+W^-→h's过程中的色重组

用色等效哈密顿研究了ｅ＋ｅ－→Ｗ＋Ｗ－→ｈ＇过程中部分子阶段的色重组几率，并与Ｇｕｓｔａｆｓｏｎ和Ｓｊｏｓｔｒａｎｄ等人的结果作了分析比较，发现色重组几率不能被忽略，并指出研究色重组对发展强子化模型提出了新的要求。

用强子化的夸克组合模型事例产生器研究e^+e^-→h′s过程

用强子化的夸克组合模型研究了e+e-→h′s反应，发现它可以用比LUND弦碎裂模型少得多的可调参数拟合实验事实，并对一些现象给出更直观的理解．对模型预言与实验的某些偏离，也作了分析．

qq＋ng多部分子体系的色单态集

从严格的ＳＵｃ（３）对称，分析ｑｑ＋ｎｇ多部分子体系的色单态集，研究了各类色单态中部分子间的色弦组态．计算发现随ｎ的增加，与ＬｕｎｄＣＤ模型中性质对应的单态色弦几率迅速减少，而与胶子球性质相似的单态集团的比例急速增多，它与αｓ无关，直观表现为集体效应．

两种色联接下的重子介子比及重子反重子关联

在e+e- →h′s反应中 ,末态重子介子比及重子反重子关联 ,在流行的强子化模型中 ,仅有JETSET事件发生器能通过调节专用附加参数较好拟合实验 ,被认为是检验强子化模型的最敏感可观察量 .用微扰QCD所允许的末态部分子1 0 0 %的色分离联接 ,取代JETSET中大Nc 近似下的色中性流联接 ,对这些可观察量作了预言 .并与JETSET原有预言及最新实验结果作了比较 .发现色分离联接同样甚至更好地与这些实验符合 ,这表明原来用色中性流联接与这些实验事实基本符合 ,并不意味着色中性流就是非微扰QCD选择的色联接方式 ,1 0 0 %的色分离联接也是可能的 .

干涉项对e^+e^-→q+ng两种色连接几率的影响

传统高能e+ e-→hadrons事例产生器普遍采用大Nc 近似 ,使色单态链产生几率达到 10 0 %而色分离态几率为 0 .本文在Nc=3的真实情况下 ,研究了干涉项中颜色部分和动量部分的来源及性质后发现 ,对e+ e-→qq +ng部分子末态中胶子数 2 ,3,干涉项使色单态链产生几率进一步下降到 6 7% ,5 8% ,而n =2时的色分离态几率则增大至不考虑干涉项的 2倍 .由上推断当胶子数n更大时色单态链几率将远小于 1。

重夸克与轻夸克强子事例多重数差别

利用色偶极子模型计算了轻夸克与重夸克强子事例多重数差别，结果与实验在误差范围内一致。并与微扰ＱＣＤ模型及朴素模型的结果作了比较。

非饱和势模型关于e~＋e~－→qq→h’s的Monte－Carlo模拟

根据非饱和势模型对ｅ＋ｅ－→ｑｑ→ｈ’ｓ过程作了全面的Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟．采用一个近似于快度均匀分布的相对纵动量分布，并利用一个与非饱和势模型相一致的方法处理了重粒子衰变．最后把Ｍｏｎｔｅ－Ｃａｒｌｏ模拟结果同２９和３５ＧｅＶ的实验作了比较．

e＋e—湮没中L=1激发态重子的产生比例

用一个简化模型概括的低激发态重子主要衰变分支比和我们在文献［２］中给出的基本关系，得出Ｌ＝１激发态重子对∑（１３８５），∑＋，（１５３０）和的衰变贡献，进而用γ共振能量下的实验值Ｒ１＝（１５３０），Ｒ２＝∑（１３８５）／∑和Ｒ３＝∧（１５２０）／∑（１３８５）作输入，估算了Ｌ＝１的各激发态重子的产生比例．

e^+e^-湮没成两喷注中的半单举分布及多重数分布的快度依赖性

本文假设夸克的快度分布是四动量守恒限制下的均匀分布,通过Mont-Carlo计算,得到了轻夸克喷注中末态强子的半单举分布以及不同快度区间内的多重数分布,讨论了它们的基本特征,并与现有的平均喷注实验数据作了比较.

对Z^0三喷注事例中色联接敏感可观测量的研究

将末态部分子的色分离联接引入JETSET事例产生器 ,通过用喷注的DURHAM判据ycut及用喷注夹角限制事例形状 ,对Z0 衰变进行三喷注事例挑选 ,发现可以得到对色联接敏感的三喷注事例 .对于这类事例 ,末态强子的平均带电多重数及胶子喷注中的一系列可观测量对色联接的敏感性随ycut值的减小而增大 ;在小ycut值时 ,色中性流和色分离两种联接导致了显著差别 .使通过实验测量鉴别部分子的色联接成为可能 .

随机组合模型中夸克动量分数的随机抽样问题

本文简要介绍了e^+e^-湮没成强子喷注的物理图象,引入了随机夸克组合模型中夸克动量分数的分布,重点从数学上严格推导了这一分布的抽样方法。

e^+e^-湮没中轻夸克碎裂为粲介子的研究

研究了e^+e^-湮没中“初始”轻夸克和胶子劈裂产生的(?)组合为(?)介子(包括D^-,D_s^-,(?)~0)或(?)~*介子(包括D^(*-),D_s^(*-),(?)^(*0))的过程。发现尤其在s^(1/2)=M_Z处,其产额相对较大,当限制(?)或(?)~*的能量大于20GeV时,它和c夸克碎裂产物的不变质量谱在稍大于2M_(?)附近有一个峰,这是该过程区别于其它(?)或(?)~*介子产生过程的显著特征。此过程产生的矢量介子基本上是纵向极化的,与实验上观测到的(?)~*介子的纵向极化一致。

用e^+e^-→h′s反应中类双喷注事例研究部分子末态的色联接

借助JETSET事例产生器对e+e- →h′s反应中的类双喷注事例进行研究 .研究发现 ,在QCD微扰与非微扰的界面上 ,部分子系统的色中性流和色分离单态两种不同色联接方式导致了强子末态某些可观测量的显著差别 .因此 ,它们可以用于判别部分子的色联接方式 .

非弹性度和集团数在高能极限下的行为

在胶子相互作用模型基础上作了两点改进，把所有部分子的相互作用（ｑｑ，ｑｇ，ｇｇ）都包括进来，并考虑部分子分布函数随能量标度的演化．在没有区分软硬过程的贡献及部分子分布函数的具体形式下，导出了非弹性度和集团数在高能极限下的行为．

夸克随机组合机制与激发态重子的产生

从强子化过程的两个基本性质出发，在夸克随机组合框架上，得出了包括所有激发态在内的重子产生权重的一组基本关系．解释了“自旋抑制”和单态重子产额大的原因．最后，讨论了进一步确定激发态重子产生比例的条件和方法．

e^＋e^—→m（qq—）＋ng过程的颜色等效哈密顿量

Ｌｕｎｄ模型中多部分子的动量分布是由ＰＱＣＤ得出，而这些部分子间的色弦结构则另外由唯象模型指派．从最近发展的ｅ＋ｅ－→ｍ（ｑ ）＋ｎｇ矩阵元递归形式，找出其颜色部分的等效哈密顿量Ｈｃ，研究了Ｈｃ矩阵元的基本性质，作为从ＰＱＣＤ统一研究多部分子间颜色组态及色相互作用的基础．