中子散射研究LaNi_3的氢致相变

利用中子衍射和中子非弹性散射方法对ＬａＮｉ＿３经氢化和脱氢所引起的相转变过程进行了研究。结果表明：１．ＬａＮｉ＿３在室温和４ＭＰａ（４０Ｈ＿２ａｔｍ）下氢化产生的氢化样品ＬａＮｉ＿３Ｈ＿ｘ，已经从原来的晶态（ＬａＮｉ＿３）转变为带有少量ＬａＮｉ＿５微晶的不定形态；２．ＬａＮｉ＿３Ｈ＿ｘ在６００℃下经约１０ｍｉｎ脱氢后形成的脱氢样品，已从非晶态（ＬａＮｉ＿３Ｈ＿ｘ）转变为由ＬａＮｉ＿５Ｈ＿ｙ和ＬａＨ＿（２．６）所组成的新晶态。

氢在非晶和多晶Ti_2CuH_x中定域振动的研究

利用铍过滤探测器中子谱仪,在50-210 meV的能量范围内,测量了非晶Ti_2CuH_(1.26)和多晶Ti_2CuH_(1.03)室温下的局域振动谱。从实验曲线可以看出,两者的振动态密度分布虽有某些相似之处,但存在较大的差别:晶态样品的光学支呈现双峰、峰窄,峰位在92和147meV,半宽度为32和54meV;非晶样品却出现一个极宽的氢原子振动能带,峰位与晶态主峰几乎重合,半宽度约为104meV,比相应晶态加宽了近一倍。分析结果表明,在晶态和非晶态Ti_2CuH_?中,氢原子所占据的主要位置虽然都是四面体间隙位置,但由于在非晶材料中,存在着多面体单元结构的畸变和局部化学成分的涨落等现象,氢原子在其中的定域环境的分布更为宽广。

中子衍射研究钯电极的结构

在吸、放氘达到动态平衡条件下 ,实时收集了重水电解池中钯电极的中子衍射数据。分析结果表明 :金属钯经电解充氘后 ,原纯Pd的α相完全消失 ,过渡到PdDx 的 β相 ,并观测到一个新的α′相与 β相共存 ;在 β相的PdDx 中 ,D原子不但进入钯面心立方点阵的八面体位置 ,而且进入了其四面体位置。氘原子占上述 2种位置的几率分别为 0 3和 0 2 ,从而推出每个单胞的平均充氘量为 2 8个原子 (即x =0 .7)。

在重水电解槽中Pd-D系统的动态结构测定

在中国原子能科学研究院重水反应堆旁的中子粉末衍射谱仪上实时地测量了在重水电解槽中Pd-D系统的动态结构。在2θ为34°至95°范围内,分别在电解了0,3和48 A·h小时测定了衍射曲线,观察到Pd-D系统从α相向β相逐渐演变的过程。从(220)面β峰形成的实时测量结果表明,当电解至0.65A·h后,β峰强度已接近饱和值,其后缓慢增加。

YBa_2Cu_3O_(6+δ)的高频模及其随氧含量δ的变化

在中国原子能科学研究院新建的宽角(～30°)Be过滤探测器中子非弹性散射谱仪上,在入射中子能量从10直至150meV的范围内,测量了几种不同氧含量的YBa_2Cu_3O_(6+δ)样品的中子非弹性散射能谱。结果表明:(1)在δ=0和0.2时,在60至150meV能量范围内,发现有强的高频模存在,当其温度高到Nel点(～410K)以上直至466K时,没有观察出高频模强度的减弱。而δ=0.78和0.97时,在75至150meV能量范围内,散射强度在测量误差内为一常数本底,高频模消失。(2)从10直至150meV能量范围内,δ=0.2样品的散射强度反常的强,约为δ=0.78和δ=0.97的散射强度的2至3倍。高频模以及散射强度的巨大差异可归结于反铁磁自旋激发的结果。(3)在60meV以下能量区存在若干分辨清晰的散射峰,其峰位几乎不随δ而变化,这些峰除了包含了Renker和Parshin的结果外,还有若干峰为本文分辨出来的。

中子单色化新方法

提出了中子单色化的新想法，并从理论上给出了具体的处理方法．以石墨、硅及锗为例演示了新方法的应用，并得到满意结果．将新方法与三组双晶法作了比较，二者效果相差无几。

高效率Be过滤探测器中子非弹性散射谱仪

在中国原子能科学研究院重水堆水平孔道旁，建立了高效率的Ｂｅ过滤探测器中子非弹性散射谱仪，首次研制了具有宽的接受角（～３０°）和聚焦安排的新型Ｂｅ过滤器，使探测效率提高３倍以上，同时也克服了一般Ｂｅ过滤谱仪在低能段相干散射的影响．本谱仪还通过具有特殊取向的Ｇｅ单色器的不同晶面的自动转向，拓宽了测量的能量范围（１０—４００ｍｅＶ），并有较好的能量分辨率（４％—９％）．在此谱仪上对ＺｒＨ１．６和ＰｄＨ０．５８的光学振动模以及高Ｔｃ超导材料ＹＢａ２Ｃｕ３Ｏ６＋ｘ的全频谱进行了测试，观察出奇异的结构峰、高频模和反常的散射强度，表明本谱仪不仅效率高而且还具有优良的物理性能，可以在中等通量水平的反应堆上开展广泛的热中子非弹性散射研究．