Alfven波对日冕的随机湍动加热

来自太阳光球层的Alfven波沿着日冕环的拱形磁感线两足向上传播，在冕环的顶部两反向传播的波相遇，强烈的不稳定性可能激发起等离子体湍动．Alfven波的能量可能转移给快磁声波并衰减和耗散，在一定条件下可以形成无碰撞波；当粒子的热速度接近于无碰撞波的相速度时，可以通过朗道阻尼引起的无碰撞随机湍动加热，使日冕等离子体湍动区的温度迅速上升，对日冕平均温度的增加有一定的贡献，是日冕快速加热的重要机制．

原子间的键长随温度的变化

当考虑到键型变异时,异核原子间的键长可以表示为: rAB=rA+r+B-β（XA-XB） （1） 其中rA、rB分别是A、B原子的共价半径,而XA及XB分别是A、B原子的电负性,β为经验常数,可以查到,显然,对于同核原子,原子间的键长为: rAA=rA+rA （2） 一般的分子,在中等温度的情况下,就会产生振动。分子中的原子在振动过程中,当离开其平衡位置时,会受到与位移成正比的力,当原子间相隔较远时,它们之间存在吸引力,这个力就是形成化学键的原因。当原子间相距很近时,它们之间又产生排斥力,这个排斥力主要归因于泡利不相容原理,因为每个原子中填满电子的壳层不允许容纳其它电子。 如果取A原子为坐标原点,A、B二原子相互作用力为零的原子间距 r0代表平衡位置,即势能最低点,则在该点附近,势能U随距离r的变化可用泰勤级数展开表示为: （3） 当B原子离开平衡位置r0而位移到r时,其所受的力为 （4） 其中,U″（r0）为力常数.以k表示.而U（r0）为U（r0）为r的微分: （5） 当原子在其平衡位置附近振动时,其势能与动能之和为一常数,温度愈高,振动能愈大,振幅就愈大,由于无规的热振动,原子的位置在rr+dr时的势能为U（r）时,这种位置的几率按照玻耳兹曼分布为 （6） 其中A为常数,所以r的平均值为: （7） 由于当r为较大负值时,e[-U（r）/KT]

地球弓形激波中的湍动加热

地球弓形激波过度区的厚度远小于粒子的自由程，是一个无碰撞空间．朗道阻尼引起的无碰撞湍动加热，可以从湍动源转移和分配能量到几乎所有的粒子．太阳风的动能，在如此小的无碰撞空间里，通过无碰撞湍动加热，被转变为下游的热能．

太阳活动区漂移电场引起的日冕瞬变

在太阳活动区，当离子声波湍动充分发展后，库仑碰撞阻尼和朗道无碰撞阻尼全部可以被忽略．在电场力大于阻尼力的瞬间，电子和离子将突然逃逸．在一定条件下，将产生爆发日珥和日冕物质抛射．

多缝干涉的次极大

为了加深学生对多缝干涉次极大的认识和理解，本文介绍一种深入浅出的教学方法，以供参考．

双原子分子理想气体的热容量随温度的变化

理想气体的定容和定压摩尔热容量不论在物理学中还是在化学中,都是非常重要的物理量,而且该物理量随着温度的变化而变化。到目前为止,通过有关经验公式给出的或通过实验测出的数据中,尚无大于6000K的某些理想气体的热容量数据。

高速太阳风中质子的随机湍动加热

在高速太阳风中，Ａｌｆｖｅｎ波在传播过程中其能量可能转移给快磁声波，当磁场强度和Ａｌｆｖｅｎ波速度趋于零时，快磁声波将转变为离子声波．当离子声波的相速度略大于质子的热速度时，离子声波的湍动能量将被质子大量地吸收，通过对质子的随机湍动加热，而导致高速太阳风中质子的平均温度高于电子的平均温度．

非耀班期日冕瞬变的湍动加速

利用等离子体湍动理论，推导出了等离子体随机湍动加速的加速度公式．利用此公式可以求出一定条件下的日冕瞬变的平均加速度．该计算结果与观测事实符合．

高速太阳风中的α粒子流

利用等离子体湍动理论，研究a粒子在高速太阳风中，被阿尔文波湍动随机加速的机制．定量地解释了α粒子的速度大于质子的速度，a粒子的温度高于质子的温度的原因．

单缝衍射的调制效应

为了加深学生对单缝衍射的调制效应的认识和理解，本文介绍一种深入浅出的教学方法，以供参考．

低速太阳风中电子的随机湍动加热

在低速太阳风中，在离子声波湍动已经激发的区域，可以产生沿着一定方向运动的逃逸电子束．该电子束可以激发起强烈的纵等离子激元的湍动．朗缪尔波的主要吸收机制是通过等离子体热电子的非线性散射，朗缪尔波受激转换为离子声波．这种转换伴随着电子的迅速加热，几乎所有纵等离子激元的能量都转移给散射电子，导致低速太阳风中电子的温度高于质子的温度．