从细胞水平研究激光焊接大鼠神经的机制

目的 探讨激光焊接神经的基本机制。方法 SD大白鼠 2 4只 ,随机分为激光焊接组和传统外膜缝合组 ,每组 12只。游离大鼠坐骨神经 ,从中段剪断行神经断端对合后 ,激光组用氩激光 (波长 5 14 5nm ,石英光纤芯径 6 0 0 μm ,功率 70 0mW ,光斑直径 1mm) ,照射对合处一圈 ;缝合组用 11 0号尼龙缝线缝合对合处的神经外膜。于术后 10天、1个月和 3个月对再生神经用光镜、电镜进行组织形态学观察 ,术后 3个月用电生理仪进行功能测试 ,比较两组间的差异。结果 组织形态学观察 :术后 10天 ,激光组的神经膜细胞明显多于缝合组 ;术后 1个月再生神经纤维生长 ,数量比缝合组多 ;术后 3个月 ,激光组的再生神经纤维密度大 ,且分布均匀 ,吻合部位的神经纤维连续性良好且平直 ,明显好于缝合组 ,神经电生理测试 :术后 3个月测定再生神经的传导速度 (CV)和复合动作电位峰值 (AP) ,激光组优于缝合组。结论 在激光焊接神经外膜的同时 ,透过神经外膜进入神经组织内的漫射激光刺激了神经膜细胞 ,加速其不断分裂增殖 。

宽带数码显示激光功率计的研究

本文研究一种实用型激光功率计。它的光谱响应范围宽，，响应时间快。可取代原有种波段的激光功率计。给广大从事激光研究和医疗的人员来极大的便利。

医用激光治疗机导光系统的研究

随着医用激光治疗机不断发展及越来越广泛地应用,治疗机的导光系统也越来越重要,导光系统在激光治疗机和患者治疗部位之间起桥梁作用.如何把激光治疗机的输出能量最高效率地传输到患者治疗部位是科研人员研究的目标.

632.8nm的He-Ne激光在人动脉和静脉组织中传输特性的研究

本文对人动脉和静脉对He -Ne激光的反射和透射传输特性进行了测量。结果表明 ,人动脉和静脉的漫反射率和透射率有明显差别。而且 ,动脉的漫反射明显较静脉要大 ,动脉对激光的吸收系数也较静脉要大。

Kubelka-Munk模型下的兔血管对Ar^+激光的散射与吸收特性

测量了兔动脉和静脉对Ar+ 激光的反射和透射传输特性。实验采用两积分球系统及Ar+ 激光器 ,并根据测量数据和采用Kubelka Munk模型分析、计算了兔动脉与静脉组织对该波长激光的吸收系数、散射系数、总光强I(x)及前向散射通量i(x)和后向散射通量 j(x)随厚度的变化情况。结果表明 ,兔动脉与静脉的漫反射率和透射率有明显差别 ,且动脉对激光的吸收系数明显较静脉的小 ,而动脉对激光的散射系数却明显较静脉的大 ,在动脉和静脉组织中总光强I(x)、前向散射通量i(x)和后向散射通量 j(x)随厚度的变化情况也有明显的区别。

氦氖激光对大鼠肺成纤维细胞的细胞骨架的影响

本文研究了低强度氦氖激光对大鼠肺成纤维细胞的细胞骨架的影响。实验采用3.8J/cm2、7.6J/cm2及15.2J/cm2三种剂量氦氖激光照射培养的大鼠肺成纤维细胞,光镜观察细胞骨架变化,并进行细胞计数。结果表明:细胞骨架减少,排列不规则,骨架纤维拉伸呈长梭形,并有细胞数目增多。

人血管对He-Ne激光的吸收系数和散射相函数的研究

运用光生物学、基础医学以及物理学的基本理论 ,探讨了人血管组织的激光传播特性 ,定量测定了人血管组织的激光传输参量。采用标准积分球测量了人血管组织样品在 632 .8nmHe Ne激光照射下的透射比T和反射比R ,推算吸收比A。并把分光仪改装为光散射测量装置 ,测量了 632 .8nmHe Ne激光照射下 ,- 90°～ 90°散射角范围内的散射相函数S(θ) ,计算散射余弦平均值 μ。结果表明 :人血管组织受小功率 (P =2 0mW ) 632 .8nmHe Ne激光照射时 ,光强衰减符合指数衰减规律 。

Kubelka-Munk模型下的人血管对632.8nm氦-氖激光的散射与吸收特性

本文测量了人动脉和静脉对He-Ne激光的反射和透射传输特性。实验采用两积分球系统及波长为 6 32 8nm的He -Ne激光器 ,并根据测量数据及采用Kubelka-Munk模型分析和计算了人动脉和静脉组织对该波长激光的吸收系数、散射系数及总的光强I(x)及前向散射通量i(x)和后向散射通量j(x)的变化情况。结果表明 ,人动脉和静脉内外侧的漫反射率和透射率有明显差别 ,而且 ,动脉对激光的吸收系数明显较静脉的要小 ,而动脉对激光的散射系数却明显较静脉的要大 ,在动脉和静脉组织中总的光强I(x)及前向散射通量i(x)和后向散射通量j(x)

兔血管对He-Ne激光的反射、透射、吸收系数和散射相函数的研究

本文运用光生物学、基础医学以及物理学的基本理论 ,探讨了兔血管组织的激光传播特性 ,定量测定了兔血管组织的激光传输参量。采用标准积分球测量了兔血管组织样品在 632 .8nmHe Ne激光照射下的透射率 (T)和反射率 (R) ,推算吸收率 (A)。并把分光仪改装为光散射测量装置 ,测量了 632 .8nmHe Ne激光照射下 ,- 90°～ 90°散射角范围内的散射相函数S(θ) ,计算平均散射余弦 μ。结果表明 :兔动脉对He Ne激光的漫反射率比静脉的大 (P <0 .0 1 ) ,而透射率却明显比静脉小 (P <0 .0 1 ) ,而动脉的吸收系数明显地比静脉要小 ,He Ne激光对静脉的穿透深度明显比动脉的要大。兔动脉和静脉对He Ne激光有较强的反向散射 (μa<0 .5 ,μν<0 .5) ,且静脉的反向散射明显较动脉的要强 ,其相应的散射相函数S(θ)有着明显的差别。兔动脉和静脉对He Ne激光的反射、透射、吸收系数及散射相函数等光学性质的明显不同提示在应用He Ne激光进行血管疾病的治疗时应加以考虑。

Nd:YAG热疗对小鼠S_(180)肉瘤的抑制作用

目的：研究Nd：YAG激光热疗会对小鼠S180肉瘤作用的剂量选择、作用效果及对肿瘤DNA含量影响。方法：荷瘤小鼠分为激光热疗组和对照组，激光热疗法用Nd：YAG激光照射肿瘤，功率密度约为424mW／cm2，控制肿瘤边缘温度为43℃，照射时间为30min；24小时后测量肿瘤细胞的DNA含量，5天后测量肿瘤的抑制率。结果：两组肿瘤的平均瘤重差异有显著性（P＜0.01），激光热疗组肿瘤抑制率为31．8％，激光热疗组肿瘤细胞的DNA含量比对照组低（P＜0．01）。结论：在所选定的激光剂量下，Nd：YAG激光热疗对小鼠S180肉瘤确有抑制作用，肿瘤细胞DNA含量的降低可能是Nd：YAG激光热疗对肿瘤抑制作用的途径之一，Nd：YAG热疗法值得进一步深入研究。

Kubelka-Munk模型下的兔血管对496.5nm Ar^+激光的散射与吸收特性

本文测量了兔动脉和静脉对Ａｒ＋激光的反射和透射传输特性．实验采用两积分球系统及波长为 ４９６．５ ｎｍ的Ａｒ＋激光器，并根据测量数据及采用Ｋｕｂｅｌｋａ－Ｍｕｎｋ模型分析和计算了兔动脉和静脉组织对该波长激光的吸收系数、散射系数及总的光强Ｉ（ｘ）、前向散射通量ｉ（ｘ）和后向散射通量ｊ（ｘ）随厚度的变化情况．结果表明，兔动脉和静脉的漫反射率和透射率有朗显差别，动脉对激光的吸收系数明显较静脉的要小，而动脉对激光的散射系数却明显较静脉的要大．在动脉和静脉组织中总的光强Ｉ（ｘ）及前向散射通量ｉ（ｘ）和后向散射通量ｊ（ｘ）随厚度的变化情况也有明显的区别．

K-M模型下兔血管对Ar^+激光的散射与吸收

测量了兔动脉和静脉对 Ar+激光的反射和透射传输特性。结果表明 ,兔动脉和静脉的漫反射率和透射率有明显差别 ,而且 ,动脉对激光的吸收系数明显较静脉的要小 ,而动脉对激光的散射系数却明显较静脉的要大 ,在动脉和静脉组织中总的光强 I(x)及前向散射通量 i(x)和后向散射通量 j(x)

氦—氖激光对猫体感皮层诱发电位的影响

本文用氦—氖激光照射猫的体感皮层,观察其对诱发电位的影响。激光已经在医学领域中得到广泛的应用,并取得了较为满意的效果。随之而起的是对激光作用机理的研究,其中弱激光照射能否改变神经系统的活动已应为研究激光作用机理的一个重要课题〔1～8〕。1971年Fork等〔9〕报道用激光直接照射海兔的离体腹腔节,发现能引起神经元活动的验变。1973年Chechulin等〔10〕报道用氦—氖光照射兔的感觉运动皮层区,发现脑电图出现慢波,幅值较高。这些实验提示,激光照射可改变神经元的活动,但都是观察自发活动的影响,而氦—氖激光照射体感皮层是否可以改变其诱发的电活动目前尚未见有报道,探讨这个课题对于了解激光的生物效应是有意义的。本文用氦—氖激光照射猫的体感皮层,观察其对诱发电位的影响,为研究激光的作用机理提供资料。

Kubelka-Munk模型下的兔血管对He-Cd激光的散射与吸收特性

测量了兔动脉和静脉对He Cd激光的反射和透射传输特性。实验采用两积分球系统及波长为 44 1.6nm的He Cd激光器 ,并根据测量数据及采用Kubelka Munk模型分析和计算了兔动脉和静脉组织对该波长激光的吸收系统、散射系数及总的光强I(x)及前向散射通量i(x)和后向散射通量j(x)随厚度的变化情况。结果表明 ,兔动脉和静脉的漫反射率和透射率有明显差别 ,而且 ,动脉对激光的吸收系数明显较静脉的要小 ,而动脉对激光的散射系数却明显较静脉的要大 ,在动脉和静脉组织中总的光强I(x)及前向散射通量i(x)和后向散射通量j(x)

多波长光谱治疗机与二氧化碳激光机治疗鲜红斑痣的疗效比较研究

:本研究选用PhotoDerm多波长光谱治疗机 (以下简称多光谱机 )和普通二氧化碳激光治疗机 (以下简称二氧化碳机 )治疗了鲜红斑痣患者各二十例。两种治疗方法比较 ,多光谱机治疗鲜红斑痣的有效率为 90 % ,而用二氧化碳机治疗的有效率为30 % 。

注射光敏剂HpD的活体小鼠肿瘤表面对Ar^+激光和He-Ne激光漫反射率的比较研究

本文比较研究了小鼠Ｓ１８０肉瘤表面对Ａｒ＋激光和Ｈｅ－Ｎｅ激光的漫反射率及注射光敏剂ＨｐＤ对漫反射率的影响。实验采用一套积分球系统及Ａｒ＋和Ｈｅ－Ｎｅ两种激光器的五种波长的激光（４７６．５ｎｍ、４８８．０ｎｍ、４９６．５ｎｍ、５１４．５ｎｍ、６３２．８ｎｍ），测定了注射光敏剂和没有注射光敏剂两组小鼠Ｓ１８０肉瘤表面的漫反射率。结果表明：注射光敏剂和没有注射光敏剂的小鼠肿瘤表面对六种激光的漫反射率无明显差异（Ｐ＞０．０５），提示在激光光动力学疗法中，计算实际进入肿瘤组织的光剂量时，可以不考虑ＨｐＤ的影响。肿瘤表面的激光漫反射率在５１４．５ｎｍ处有最小值，而在６３２．８ｎｍ处最大，说明波长５１４．５ｎｍ的Ａｒ＋激光在同样剂量下进入肿瘤组织的光能量要比６３２．

多波长光谱治疗机治疗鲜红斑痣的临床研究

本研究选用多波长光谱治疗机治疗了鲜红斑痣患者32例,显效28例,有效4例,总有效率 100％,所有病例均未出现疤痕。

Kubelka-Munk模型下人血管对He-Ne激光的散射与吸收特性

测量了人动脉和静脉对He Ne激光的反射和透射传输特性。实验采用两积分球系统及波长为 6 32 8nm的He Ne激光器 ,并根据测量数据及采用Kubelka Munk模型分析和计算了人动脉和静脉组织对该波长激光的吸收系数、散射系数及总的光强I(x)及前向散射通量i(x)和后向散射通量 j(x)随厚度的变化情况。结果表明 ,人动脉和静脉的漫反射率和透射率有明显差别 ,而且 ,动脉对激光的吸收系数和散射系数明显较静脉的大 ,在动脉和静脉组织中I(x) ,i(x)和 j(x) 随厚度的变化情况也有明显的区别。

K-M模型下的兔血管对Ar^+激光的散射与吸收特性

本文测量了兔动脉和静脉对 Ar+ 激光的反射和透射传输特性。实验采用两积分球系统及波长为476 .5 nm的 Ar+激光器 ,并根据测量数据采用 Kubelka- Munk模型分析了兔动脉和静脉组织对该波长激光的吸收系数、散射系数及总光强 I(x)及前向散射通量 i(x)和后向散射通量 j(x)随厚度的变化情况。结果表明 ,兔动脉和静脉的漫反射率和透射率有明显差别 ;动脉对激光的吸收系数明显较静脉的要小 ;而动脉对激光的散射系数却明显较静脉的要大 ;在动脉和静脉组织中 I(x)及 i(x)和 j(x)