用QED理论建立多电子原子的精细结构哈密顿

利用QED理论 ,采用一种类似于代数的方法 ,建立了多电子原子的精细结构哈密顿 ,并将自旋 -其他轨道、自旋 -自旋以及轨道

锂原子第一激发态能量的变分计算

利用变分原理，计算了锂原子（含类锂离子）第一激发态非相对论性能量，计算中考虑了电子之间的交换相互作用以及内外壳层电子的不同屏蔽效应．将计算结果与实验值进行了比较，误差小于１％ ．

Breit-Pauli哈密顿的正确张量表达式(英文)

采用不同的方法,对Breit-Pauli哈密顿中的自旋-其它轨道相互作用和轨道-轨道相互作用的球张量形式重新进行了推导,给出了自旋-其它轨道相互作用和轨道-轨道相互作用哈密顿的球张量形式的正确表达式,指出了文献中所列出的这类表达式的错误,提供了导出这些表达式的中间步骤.

自旋为2的Bargmann-Wigner方程的严格解

在坐标表象中严格求解自旋为 2的Bargmann Wigner方程 ,导出了自旋为 2的场 (m≠ 0 )

铍原子1s^22pnd^1P_1~0(n=3-50)双激发态能级的计算(英文)

依据最弱受约束电子势模型及其微扰修正理论,计算了铍原子1s22pnd1P01(n=3~50)双激发态系列能级和量子亏损.计算结果与已有的实验结果符合得很好.

jj耦合下二价原子精细结构能级的一般表达式

利用表象变换理论以及由拉卡代数方法计算双电子组态ＬＳ谱项能量的结果。

交换相互作用和屏蔽参数对类锂原子能量的影响(英文)

讨论了类锂原子内壳层电子和外壳层电子的交换相互作用和屏蔽效应 ,采用变分法计算类锂原子的基态能量 .计算结果表明这些效应对Li,Be+ ,B2 + 基态能量的贡献约为

类氢离子电离能的相对论性计算

给出了以相对论动力学方程取代牛顿力学方程而形成的相对论性玻尔类氢离子理论,在此基础上给出了类氢离子电离能的相对论性计算公式,对实验上已观测到的36个类氢离子的电离能进行了具体计算,计算结果与实验值的误差远小于玻尔理论或量子力学理论的误差.

氦原子自旋-其它轨道相互作用精细结构参数的理论计算(英文)

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和氦原子非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,建立了计算氦原子自旋-其它轨道相互作用精细结构参数的一种解析理论形式.完成了所有的角向积分和自旋求和计算,自旋-其它轨道相互作用精细结构参数最终用若干个径向积分来表示.以氦原子(1s2p)3P态为例,借用类氢形式的径向函数对这些径向积分进行了近似计算.计算结果表明:在氦原子的精细结构中,自旋-其它轨道相互作用与纯自旋-轨道相互作用的作用效果相反;在总自旋-轨道相互作用精细结构参数中,自旋-其它轨道相互作用起决定性作用,它决定着精细结构分裂的顺序.

氦原子2^3P态的塞曼效应

在考虑各种相对论修正以及核运动修正和辐射修正的基础上,采用微扰与变分相结合的方法。

氦原子激发态能量的程序化计算

利用Mathematica语言开发了一个用变分法计算氦原子激发态非相对论能量的程序,对氦原子1snl(n=2→6)组态的非相对论能量进行了变分计算,理论计算值与实验值相当接近.

三价原子的非相对论能级结构

采用拉卡基函数并借助角动量耦合理论 ,导出了三价原子非相对论性哈密顿的矩阵元的一般表达式 ,完成了所有的角向积分和自旋求和计算 ,结果用 3j、6j和 9j符号表示 ,径向积分则表示为Slater Condon参数。用相关结果对 (n1p) 2 (n2 p)组态的谱项结构进行了分析。

类碳体系基态能量的精细结构(英文)

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和不可约张量理论为基础,建立了计算多电子原子精细结构(包括自旋-轨道相互作用、自旋-其它轨道相互作用和自旋-自旋相互作用)能量的一般性解析理论形式,应用所建立的理论对类碳体系( Z=6 ～8)基态的精细结构能量进行了具体计算,计算结果与实验数据符合得较好.

类锂离子里德堡态中的自旋-其它轨道相互作用

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和三价原子的非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,建立了计算类锂离子里德堡态中的自旋其它轨道相互作用能的一种解析理论形式。完成了所有的角向积分和自旋求和计算,自旋其它轨道相互作用能最终用径向积分来表示。应用所建立的理论对类锂离子(1s2np)2Pj态的自旋其它轨道相互作用能进行了具体分析。

碳原子1s^22s^22pns^3P态的能量和波函数(英文)

提出了构造碳原子1s^22s^22pns^3P态波函数的新方法,以Rayleigh-Ritz变分法为基础开发了一套计算碳原子1s^22s^22pns^3P态波函数和能量的Mathemtica程序,具体计算了碳原子1s^22s^22pns^3P(n=3～6)态的波函数和非相对论能量及其相对论修正值(包括质量修正、单体达尔文修正、双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用修正),计算结果与实验值非常接近.

氦原子低激发态能量的变分计算

给出了一种用变分法计算氦原子低激发态 (电子组态为 1s2s,1s2p等 )能量的具体方法 ,计算过程中解决了激发态波函数与基态波函数的正交性 ,计算结果与实验值也相当接近.

类氟离子基态的精细结构(英文)

以多电子原子精细结构哈密顿的球张量形式为基础,借助不可约张量理论,建立了类氟离子基态精细结构能量的解析表达式.完成了所有角向积分和自旋求和计算,使精细结构能量表示为若干个径向积分之和.在此基础上对类氟体系（Z=9-13）基态的精细结构能量进行了具体计算,计算结果与实验数据符合得较好.

利用WBEPM模型和稳定变分法计算氦原子的极化率和色散系数

以最弱受约束电子势模型(WBEPM)理论为基础,建立了计算氦原子多极动态极化率和相互作用色散系数的稳定变分方法 .导出了该方法中所涉及的矩阵元和线性方程组的解析表达式.作为应用,具体计算了基态氦原子的极化率和两体色散系数,将计算结果与用其他方法所得到的结果进行了比较,数据基本一致.

轴截面为正方形的载流长直螺线管内的磁场

应用磁感强度叠加原理,简洁地给出了轴截面为正方形的载流直螺线管轴线上的磁感强度的计算方法;讨论了在直螺线管的长度远远大于正方形的边长的极限条件下轴线上的磁场分布,结论是轴线上的磁场与轴截面为圆形的载流长直螺线管轴线上的磁场相同.

NO在可见区的电子-振动发射谱

本文通过直流放电离解NO_2,研究了NO电子-振动发射谱在可见区的六个带系。结果表明每个带系均形成带序列,共观察到19个带序列计205个带。我们对各个带进行了标识并测量了其相对强度,同时就各序列的谱带结构进行了讨论。