玻尔兹曼分布研究辉光放电等离子体中铁原子谱线的激发机制

采用玻尔兹曼分布法，通过不同的放电参数，例如外加电压、电流和气压等，研究了辉光放电等离子体中激发能量为4．1-7．0eV的铁原子谱线激发机制。低激发能量曲线很好地拟合了正玻尔兹曼分布，然而较高激发能量的原子谱线与线性玻尔兹曼曲线有很大偏差。其结果可能是由于较低等级激发由热碰撞引起，而另一方面，铁原子高位等级的激发则是铁原子和氩或氖亚稳原子间的碰撞引起的。

氦、氩、氪低压激光诱导等离子体激发的空间解析发射图谱的比较

采用二维成像光谱仪系统,研究了铜(样品)和不同氪、氩或氦气压下激光诱导等离子体气体的发射强度空间分布。发射区的形状和强度完全取决于等离子体气体的种类和气压。这些等离子体气体的发射区基本上集中在样品表面附近,而铜样品的发射区则朝周围的气体扩展。氩或氪气压越高,铜线的发射强度越强;而对于氦等离子体,气压越大,铜线的发射强度越弱。上述效应可以通过氪、氩和氦在碰撞激发剖面图上的差别来解释。

氖氩混合气体辉光放电发射光谱法测定钢样中铝的分析特性(英文)

研究了在Ne-Ar混合气体辉光等离子体中铝的原子及离子发射光谱线,并与纯Ar和纯Ne辉光等离子体进行了比较。在不同的放电气体环境下,Al发射线的相对强度不同。在Ne为放电气体时,可以观察到由4f→3d跃迁而产生的AlⅡ358.71 nm和AlⅡ358.66 nm两条发射线,而这两条线在以Ar为放电气体时不会产生。这种现象的原因是由于4f激发态是由Al原子和Ne离子的共振电荷转移碰撞而选择性高几率的产生的。由于亚稳态的Ne与Ar原子的彭宁碰撞会产生大量的Ar离子,因此在Ne等离子体中加入少量的Ar气时,会增加等离子体中气体离子的数量和电子密度。这种在Ne-Ar混合气体中发生的变化导致Al光谱线的发射强度增强。在Al的原子线和离子线中,AlⅡ358.641可被用来作为痕量Al检测的分析线。因为该线在Ne-Ar混合气体等离子体中的强度高,背景低。

低压氩气氛火花放电等离子体中铜的时间分辨发射光谱及其激发机理(英文)

抽真空充氩激发条件下,测定了Cu元素的单次火花脉冲放电时的几种原子线和离子线的放电强度随着氩气气氛压力变化的情况。它的原子谱线和离子谱线的放电信号随时间变化的峰形有很大差异。原子共振线CuⅠ324.75 nm的峰宽要大于离子线CuⅡ213.60 nm的峰宽。对于CuⅠ324.75 nm谱线,其单次放电寿命几乎与氩气压力无关,在随时间变化的峰形中包含一个初始峰和一个较大的后端拖尾峰,在氩气压力增大时拖尾峰更加明显。对于CuⅡ213.60 nm谱线,其单次放电寿命在不同氩气压力条件下有一定变化,在随时间变化的峰形中包含一个初始峰和一个小的后端拖尾峰。在每一次火花脉冲放电中,激发机理是随时间变化而变化的,因此上述现象就可以从它们的激发机理的不同得以解释。