重夸克偶素质量谱的超精细辟裂

给出了Cornell势到v2/c2级次的所有相对论修正和湮没修正.计算了重夸克偶素的质量谱,并与实验数据符合较好.系统地讨论了湮没项和v2/c2级次的相对论修正项对能谱分裂的作用.

关于核子散射重整化的初步探讨

通过采用一个新的非微扰参数化对核子散射重整化进行了初步分析,指出传统重整化方法中的困难与问题,并通过唯象的方式显示了非微扰框架下的重整化方案对理论预言的影响,突出了适当的边界条件对重整化方案的重要性.

最低质量负宇称核子态中的混合角对夸克超精细相互作用的检验(英文)

分别用单胶子交换和单π介子交换产生的夸克超精细相互作用,计算了最低质量负宇称核子态中的混合角.结果表明,两种交换之间的差别较大,混合角的实验数据更倾向于支持单胶子交换.

量子点中电-声子系统的稳定性

在温度情况下，本文假定量子点中声子处于热相干态，利用热场动力学方法求出了量子点中电－声子系统的状态与能量。

退禁闭相变和孤子性质的研究

研究有限温度密度下的FL模型,通过温度场论的标准方法,得到有限温度密度下的有效势.在FL模型中,重子内部亚稳态真空与外部物理真空有效势相等时退禁闭相变发生.据此在有限温度密度下进行计算,得到FL模型中的退禁闭相图.研究发现,该模型在强子相一直有稳定的孤子解,发生退禁闭相变后孤子解消失,孤子的变化与退禁闭相变的物理图像一致.

超球谐函数方法及其在核三体问题中的应用

本文对超球谐函数方法及超球谐函数方法的绝热近似的数学推导作了较详细的叙述。对这两种方法的收敛问题,通过具体应用,作了比较。

微扰QCD因子化方案下的B介子三体衰变

运用微扰QCD因子化方案,考虑Sudakov因子对长程部分的压低作用,引入双强子分布振幅等非微扰参数,利用Flatte和Briet-Wigner模型对类时形状因子进行参数化处理,加入顶角修正,微扰计算经共振态f0(500,980,1500,1790)的B^+→π^+π^-π^+三体衰变分支比,结果分别为6.41×10^-9,1.25×10^-7,1.92×10^-8,5.66×10^-9.目前实验上给出分支比Br(B^+→π^+f0(980)[π^+π^-])的上限数据是1.5×10^-6.对比实验结果表明,在考虑ss的贡献和顶角修正项后,该文计算较前期结果更加合理,其中ss的贡献是差别的主要来源,不容忽略.

轴矢量介子f_1(1282)在手征孤立子模型中的效应———f_1运动方程的大N_C分析

从U (2 ) L ×U (2 ) R 手征孤立子模型出发 ,通过(πωf1 )模型考察了轴矢量介子 f1 (1 2 82 )的时间分量和空间分量的量级与其手征伙伴ω的关系。通过对 f1 运动方程的大NC 分析 ,发现 :f1 的时间分量 f0 具有O(1N3/2C)的量级 ,其空间分量 fi 具有和ω空间分量ωi 相同的O(1NC)量级。因此 ,在研究孤立子转动激发时 ,fi 和ωi 应该同时考察。这是首次对于 f1 在手征孤立子模型中的效应进行定量估算。

轴矢量介子f_1(1282)在手征孤立子模型中的效应——f_1对于静态质量和转动惯量的贡献

从U (2 ) L ×U (2 ) R 手征孤立子模型出发 ,通过(πωf1 )模型考察了轴矢量介子 f1 (1 2 82 )对于孤立子转动惯量和重子多重态质量劈裂的影响。通过 f1 对转动惯量贡献的计算发现 :1 .f1 对于转动惯量具有一定的减小作用 ,但是量级很小 ,这表明以往忽略 f1 的研究是近似合理 ,f1 介子的引入可以略微增大质量劈裂 ;2 .在合理选取ω与重子流耦合常数的情况下 ,得到的静态质量与实验比较符合。这是首次对 f1 介子在手征孤立子模型中的效应进行定量估算。