外腔调谐的全固态Cr∶LiSAF激光器

由于调谐元件置于主腔外时,插入损耗影响小,可以扩展调谐范围,本文采用外腔棱镜和光栅调谐结构研制了全固态Cr∶LiSAF激光器。分析了外腔调谐结构的基本原理,分别选用棱镜和光栅作为调谐元件,研制了棱镜外腔调谐Cr∶LiSAF激光器和光栅外腔调谐Cr∶LiSAF激光器。分析对比了棱镜和光栅调谐的输出功率、光谱、调谐范围等特性以及镜片镀膜对输出特性的影响。进行了调谐实验,结果显示：选用棱镜作为外腔调谐元件时,在325mW的吸收泵浦功率下实现了785~985nm的调谐,输出功率最高达21mW。选用光栅作为调谐元件时,亦可实现785~985nm的调谐,最大输出功率为20mW,光谱的半峰全宽（FWHM）为0.12nm。得到的结果表明外腔全固态Cr∶LiSAF激光器可以实现窄线宽、宽谱调谐输出。

氟化物激光晶体Cr∶LiSAF的坩埚下降法生长

报道了氟化物激光晶体Cr∶LiSAF的坩埚下降法生长工艺。采用经氟化处理的无水氟化物原料 ,按照LiF∶SrF2 ∶(AlF3 +CrF3 ) =1∶1∶1的摩尔比配料 ,控制炉体温度于 90 0～940℃ ,晶体生长速度为 0 .4～ 0 .8mm /h ,通过密闭条件下的坩埚下降法生长出大尺寸 ( 2 5mm× 85mm )

半导体激光器纵向泵浦准连续Cr∶LiSAF激光器的实验研究

用波长为 65 3 .2 nm的半导体激光器实现了纵向泵浦 Cr∶L i SAF激光器的准连续运转 ,晶体平均吸收功率为 1 40 m W时获得激光输出 ,在 L D最大输出功率范围内 ,晶体平均吸收功率为 680 m W时 ,可获得最大平均输出功率 3 2 m W,斜效率 5 .6% .

Cr∶LiSAF飞秒激光器中Gires-Tournois镜的设计

飞秒激光脉冲的产生主要依赖于激光腔内净的负群延迟色散.但是在固体激光器中,增益介质和其它光学元件却引入了正色散,因此需引入相应的色散补偿机制.布儒斯特角棱镜对曾是激光腔中色散补偿的主要办法,但是它在进行群延迟色散补偿的同时还会引入高阶色散,使激光器操作困难并影响激光器的尺寸和重复频率.Gires-Tournois镜是一种新型的色散补偿元件,可以克服这些缺点.本文介绍了Gires-Tournois镜的基本结构,分析了影响Gires-Tournois镜的群延迟时间、群延迟色散和三阶色散的量,给出了Gires-Tournois镜的设计原则并根据Cr∶LiSAF飞秒激光器中的色散补偿要求设计了性能优良的Gires-Tournois镜.该Gires-Tournois镜在750～900nm的波长范围内具有高于99.9%的反射率和-35±8fs2的群延迟色散.用这样的Gires-Tournois镜经过4次反射后可以补偿3mm的Cr∶LiSAF晶体的绝大部分群延迟色散.

半导体泵浦连续波Cr∶LiSAF可调谐激光器的研究

报道半导体泵浦连续波运转的Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器。在泵浦入射功率为１４８ｍＷ时，得到２ｍＷ的连续波输出。输出波长为８６６ｎｍ。当在腔内放置色散元件后，其调谐范围是８３５．５～８９３．８ｎｍ。并对实验结果进行了分析。

自锁模Cr∶LiSAF激光器的特性研究

本文分析上转换过程及荧光热猝灭效应对Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器的泵浦阈值和输出功率的影响，由此得出Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器特别适合低功率泵浦分析了三镜腔结构的特性，选择了腔的较佳参数。

微型Cr∶LiSAF激光器中泵浦光与输出光光斑形状的测量

本文从实验上对微型Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器中泵浦光与输出光光斑进行了测量

高效率连续激光二极管泵浦Cr∶LiSAF激光器

报道了５００ｍＷ激光二极管端面泵浦Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器连续运转的实验研究结果．特别是在分析了泵浦光与腔模的耦合情况后，提出了一套与泵浦源相适应的准直聚焦系统，提高了耦合效率．实验对两种不同掺杂浓度和不同形状的Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ晶体进行了研究，在８５０ｎｍ的中心波长处获得最大输出功率分别为２０ｍＷ和１３ｍＷ，斜效率分别为１０．３％和７．８％。

自锁模Cr∶LiSAF飞秒激光器的谐振腔设计

以自聚焦理论为基础，考虑象散补偿的情况，推导出包括ＬｉＳＡＦ晶体在内的三镜腔的非线性传输矩阵．由此，可计算出腔内及晶体内部光束半径随激光功率的变化，并确定腔的较佳参数．在实验上实现了三镜腔Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器的自锁模运转．

激光二极管泵浦Cr∶LiSAF内腔倍频激光器研究

研究了I类临界相位匹配的LBO晶体腔内倍频激光二极管泵浦的Cr∶LiSAF激光器 .在吸收泵浦功率为 547mW时 ,可获得 6mW、 4

脉冲红光泵浦Cr∶LiSAF激光器输出特性研究

采用671nm红光泵浦Cr∶LiSAF激光晶体,实现中心波长为849nm,调谐范围为820～890nm,脉冲宽度为100ns,重复频率为11kHz的激光输出.该系统阈值功率为24mW,激光输出最大平均功率可达60mW,此时泵浦功率为521mW.使用电荷耦合器(charge coupled devices,CCD)探测器及图像采集系统,观察并记录了输出光光斑.通过调节晶体及输出镜使光斑的形状和个数发生变化,针对输出光斑为1～3个点的情况进行详细研究,分析不同情况下的输出特性.实验结果表明,激光输出功率和光斑之间的最大距离会随泵浦功率的增加而递增.

可调谐激光晶体Cr∶LiSAF的生长及激光特性研究

本文报道了高质量大尺寸Cr∶LiSrAlF6晶体的软坩埚下降法生长及其激光特性研究。我们采用独特的“固相反应”氟化法处理原料 ,在生长体系严格密封的条件下 ,用厚度仅为 0 .0 6～ 0 .0 9mm的铂金软坩埚 ,在较小的温度梯度下 ,用低速率的坩埚下降法生长出了优质的Cr∶LiSAF单晶 ,尺寸达2 0× 1 30mm ,能实现 1mol%～ 1 5mol%各种浓度的均匀掺杂 ,晶体中没有杂质、裂纹、条纹、气泡、包裹物及散射中心等宏观缺陷。以固体氟化剂为基础的“固相反应”氟化法是一种简单、有效、无环境污染的新方法 ,能有效地去除原料中的氧化物成分和水 ,得到可用于晶体生长的纯净原料。全封闭的晶体生长体系对于生长优质Cr∶LiSAF的晶体至关重要 ,它可以防止原料中易挥发成分的逃逸 ,也能阻挡氧气的有害入侵 ,在保证晶体生长质量 ,提高掺杂浓度的均匀性和确定性方面均优于国内外其他先进技术。软坩埚下降法是解决Cr∶LiSAF晶体在生长过程中及生长后容易断裂的有效方法。坩埚下降法具有温梯小 ,温场稳定的优点 ,其熔区的自然对流和强迫对流相对较小 ,所以晶体在生长过程中所形成的应力比较小 ,在晶体生长后软坩埚又解决了晶体与坩埚材料热膨胀系数不一致的矛盾 ,给晶体提供了一个宽松的降温环境 。

LD泵浦准连续运转Cr:LiSAF激光器谐振腔的设计与实验研究

本文从理论上叙述了半导体泵浦的准连续运转Cr：LiSAF激光器三镜折叠腔的腔型设计，并从实验上实现了准连续运转，在泵浦平均功率为12mw时，得到激光振荡，斜率效率达15％．

半导体激光器泵浦的Cr:LiSAF激光器

本文报道了用半导体激光器泵浦Ｃｒ：ＬｉＳＡＦ激光器腔的设计以及输出特性，在用准连续波泵浦时，阈值平均功率为４２ｍＷ，在泵浦平均功率为６０ｍＷ时得到了３ｍＷ的激光输出．

低功率泵浦三镜腔结构的Cr∶LiSAF激光器各种运转特性的研究

报道了采用三镜腔结构的Ｃｒ∶ＬｉＳＡＦ激光器在低功率的氩离子单谱线激光泵浦下，连续光、自调Ｑ、自锁模和自调Ｑ－自锁模的运转特性。当泵浦功率为８６０ｍＷ时，在腔内不加任何调制器和可饱和吸收体，可实现自锁模运转，得到重复频率为１５０ＭＨｚ，脉冲宽度为５１ｆｓ。

全固态Cr:LiSAF/LBO腔内倍频蓝光激光器

本文报道了利用最大输出功率为650mW的全固态Nd:YVO4/LB0671nm红光激光器作为泵浦源,纵向泵浦Cr:LiSAF,利用LBO腔内倍频,获得430nm的连续蓝光输出的实验研究,并解释了当泵浦功率继续增大时,输出功率下降的原因。在泵浦功率为560mW时,获得了最大输出功率为9mW的430nm蓝光输出,激光的阈值为230mW。

医用Cr:LiSAF蓝光激光器的研制(英文)

该文主要阐述了对小型化医用CrLiSAF晶体蓝光激光器的初步研究。采用了双灯泵浦结构 ,通过实验 ,获得了倍频蓝光的最大输出能量为 5 0mJ ,脉宽为 2 5 μs,波长为 4 30nm的蓝光输出 ,完全可以用于医学实验。

组合短腔单频Cr:LiSAF激光器的理论与实验研究

分析了一种特殊设计的组合短腔ＣｒＬｉＳＡＦ激光器实现单频运转的工作原理，并在此基础上与实验进行详细的比较．当两个掺杂浓度及所镀介质膜都完全相同的薄片ＣｒＬｉＳＡＦ晶体谐振腔长分别取为５００μｍ和１０００μｍ，中间夹的石英厚度为１３０μｍ时，实验得到了线宽＜０．１２ｎｍ的单频激光，理论线宽为０．０２ｎｍ．

CrLiSAF激光器的研究进展

按Cr∶LiSAF激光器的三种运转方式简要综述了国内外的发展状况,分析了各自的一些特点和应用及研发前景,并比较详细地说明了几个典型,最后,指出了我国发展激光二极管泵浦Cr∶LiSAF晶体的发展方向。

Cr:LiSAF激光在组织自体荧光光谱研究中的应用(英文)

目的 该文以Cr:liSAF激光作为激发光源 ,针对生物大分子设计了荧光实验 ,以探讨其在组织自体荧光研究中的应用。方法 氙灯泵浦Cr:LiSAF二次谐波用来产生可调谐蓝光脉冲激光输出 ,并设计了自体荧光试验。结果 最后设计并实现了可调谐蓝光脉冲激光输出 ,得到了良好的输出特性。结论 氙灯泵浦Cr:LiSAF二次谐波产生可调谐蓝光脉冲激光输出得到了良好的输出特性 ,该实验为进一步研究肿瘤组织与正常组织自体荧光产生机制打下了基础。