角膜塑形镜联合三棱镜正位视训练在间歇性外斜视合并近视患儿中的应用效果

目的:观察角膜塑形镜联合三棱镜正位视训练在间歇性外斜视合并近视患儿中的应用效果。方法:选取2021年5月至2023年5月该院收治的76例间歇性外斜视合并近视患儿进行前瞻性研究,按照随机数字表法将其分为对照组和观察组各38例。两组均采用三棱镜正位视训练治疗,对照组佩戴框架眼镜治疗,观察组佩戴角膜塑形镜治疗,比较两组治疗前后眼表指标(最佳矫正视力、裸眼视力、屈光度)水平、斜视度、外融合范围和生命质量[健康调查简表(SF-36)]评分。结果:治疗后,观察组最佳矫正视力、裸眼视力均低于对照组,屈光度高于对照组,差异有统计学意义(P<0.05);治疗后,观察组33 cm、6 m斜视度均低于对照组,外融合范围高于对照组,差异有统计学意义(P<0.05);治疗后,观察组生理功能、精神健康、情感职能、社会功能、躯体疼痛、活力、生理职能、一般健康等SF-36评分均高于对照组,差异有统计学意义(P<0.05)。结论:角膜塑形镜联合三棱镜正位视训练应用于间歇性外斜视合并近视患儿可提高屈光度、外融合范围和生命质量评分,改善眼表指标水平,降低斜视度,效果优于框架眼镜联合三棱镜正位视训练。

玻璃三棱镜和树脂三棱镜棱镜度的换算及准确性验证

目的分析玻璃三棱镜和树脂三棱镜有效棱镜度,得到转换公式,并验证其准确性,以促进学术交流。方法利用激光笔测量两种三棱镜的有效棱镜度,得出转换公式。选取2021年8月至2022年12月福建省儿童医院收治的61例共同性外斜视患儿作为研究对象,用两种三棱镜分别测量斜视度。将玻璃三棱镜的测量棱镜度通过转换公式换算,结果与树脂三棱镜测量棱镜度比较。结果>10PD时,玻璃三棱镜实际摆法的有效棱镜度小于标示棱镜度;两种三棱镜棱镜度的换算公式为:y=-0.0058x^(2)+1.023x-0.0191。玻璃三棱镜通过公式运算得到的树脂换算棱镜度和树脂测量棱镜度高度相关(r=0.964,P<0.01)。结论>10 PD时,玻璃三棱镜测量的斜视度较树脂三棱镜测量的大,两种棱镜测量的斜视度可以通过拟合公式进行换算。

Light losses in hollow, prismatic light guides related to prism defects: a transmittance model

Hollow, cylindrical, prismatic light guides （CPLGs） are optical components that, using total internal reflection （TIR）, are able to transmit high-diameter light beams in daylight and artificial lighting applications without relevant losses. It is necessary to study the prism defects of their surfaces to quantify the behavior of these optical components. In this Letter, we analyze a CPLG made of a transparent dielectric material. Scanning electron microscopy （SEM） and the topographic optical profilometry by absorption in fluids （TOPAF） imaging tech- nique are conducted to determine if there are defects in the corners of the prisms. A model for light guide trans- mittance that is dependent on prism defects is proposed. Finally, a simulation and an experimental study are carried out to check the validity of the proposed model.

格兰-泰勒棱镜和格兰-付科棱镜透射比的比较研究

为了验证空气隙的厚度是否对偏光棱镜的透射比产生影响,对格兰-泰勒棱镜和格兰-付科棱镜的透射比进行了详细的理论分析,并利用UV-3101分光光度计分别对两只格兰-泰勒棱镜和两只格兰-付科棱镜的透射比进行了实验测试,发现格兰-泰勒棱镜的透射比(85%左右)明显高于格兰-付科棱镜(50%左右)。理论分析表明,对于严格的准直光束,两种棱镜的透射比均随波长的变化而振荡,且这种振荡对格兰-付科棱镜强于格兰-泰勒棱镜;但在分光光度计上的测试并未出现振荡,这说明对于非严格准直的光束,空气隙的厚度并不影响棱镜的透射比。

三元结构的o光超高透偏光棱镜

为了节省稀有昂贵的冰洲石晶体材料,尽量提高偏光棱镜的透射率,提出了一种采用冰洲石晶体与光学玻璃组合的方法,给出了以布儒斯特角入射来提高o光透射率的偏光棱镜设计。样品是一种在ZBaF3玻璃中间夹冰洲石晶体薄片的三元结构,由高折射率液态胶合剂溴代萘胶合而成。实验测试表明,该偏光棱镜的透射率在95%以上,消光比优于10-3,在一定情况下可以取代纯冰洲石晶体偏光棱镜。

窄带薄膜偏光分束镜的研制及其性能测试

本文采用非MacNeille形式的薄膜偏光分束镜的设计,在K9基体上交替镀制了ZrO2和SiO2薄膜,从而在690nm处实现了P光和S光的偏振分光搭建了三个偏光测试系统对样品的偏光性能进程了测试,测试结果表明透射率曲线和理论设计曲线吻合得很好;透射P光的消光比优于1.3×10-3,可以作为优良的起偏镜;

冰洲石一玻璃组合超高透偏光棱镜

为了既节省稀有昂贵的冰洲石晶体材料,又尽量提高偏光棱镜的透射比,本文采用冰洲石晶体与光学玻璃组合的方法,给出一种以布儒斯特角入射来提高o光透射比的偏光棱镜的设计。样品由ZBaF3玻璃与冰洲石晶体通过大折射率液态胶合剂溴代萘胶合而成;通过实验测试,该形式棱镜的透射比均在95%以上,消光比优于10。由该棱镜的理论设计和性能测试两方面都证明:冰洲石晶体与光学玻璃组合形式的偏光棱镜在一般情况下完全可以取代纯冰洲石晶体材料的偏光棱镜。

格兰-泰勒棱镜消光比分析

利用折射定律和菲涅耳公式,采用光线追迹的方法,推导了格兰-泰勒棱镜的透过率与发散光束入射的方位角、入射角及棱镜结构角之间的计算公式,并指出与棱镜消光比的关系。通过Matlab仿真,分析了全方位角范围内,棱镜的消光比特性以及消光比随入射角和结构角的变化关系。仿真结果发现,在垂直棱镜光轴的方位上,消光比不受入射角大小的影响,且消光比随棱镜结构角的增大而变差。理论计算结果与实际系统出现的问题相符,验证了理论公式的正确性,解释了工程项目出现的问题,对格兰-泰勒棱镜的设计与应用具有一定的指导意义。

冰洲石-玻璃组合e光超高透偏光棱镜

为了既节省稀有昂贵的冰洲石晶体材料,又尽量提高偏光棱镜的透射比,设计了一种冰洲石晶体与光学玻璃组合的方法。叙述以布儒斯特角入射来提高偏光棱镜e光透射比的设计方案。该棱镜可用甘油或有机硅胶将FK-2玻璃与冰洲石晶体胶合而成。理论分析和实验测试表明,该棱镜的透射比高于96%,消光比优于1-0 5,在一定情况下可以取代纯冰洲石晶体材料的偏光棱镜。

用于儿童斜视矫正的压贴三棱镜设计与制作(英文)

为了填补我国学术界和产业界在压贴三棱镜的国产化设计、制作以及测试等方面工作的空白,研究了压贴三棱镜镜片结构设计理论,并推导了压贴三棱镜镜片透过率以及畸变的计算公式,数值模拟了不同材料、不同棱镜度数的压贴三棱镜的透过率以及压贴三棱镜的畸变情况.数值模拟结果表明:与现有PVC材料相比,PMMA材料具有更大的阿贝系数和更小的材料吸收率,是一种制作低成本压贴三棱镜的理想材料.利用金刚石切割工艺制作出精密的压贴三棱镜模版,模版的表面光洁度达到14级,并采用热压工艺,在温度为180℃压力为130kg/cm2的工艺参数下制作出不同棱镜度数的压贴三棱镜样片,验证了以PMMA材料为基材、采用热压工艺制作压贴三棱镜的可行性.为了测试压贴三棱镜样片的实际棱镜度(Δ),自主设计并搭建了压贴三棱镜棱镜度测量系统.实验结果表明:对低(10Δ)、中(20Δ)、高(30Δ)三组压贴三棱镜样片的棱镜度测试结果与理论值的偏差分别为0.01Δ、0.04Δ和0.02Δ.所有样品的棱镜度偏差均符合国家医用棱镜的标准.因此,所制作的压贴三棱镜样片具有较高的光线偏折精度,为治疗儿童斜视疾病提供了一种高质量、低成本的产品方案.

晶体偏光分束棱镜的光强透射特性理论研究

wollaston是一种重要的偏光分束器件,充分考虑了wollaston棱镜的,胶合层上下两种介质的折射率不同对光强透射比的影响,精确的分析了两束光的光强透射比随入射角,结构角和波长的变化关系曲线,结果表明:当胶合层是空气层时,平行于主截面的分量和垂直于主截面的分量都随参量的变化作周期性的变化,一般垂直分量的光强透射比比平行分量的光强透射比要大,而且垂直分量的光强透射比比平行分量的变化幅度要小得多。对特定的棱镜,可以通过调节入射角,在一定程度上可以调节两束光的光强透射比。

一种新型平行可调对称分束器的设计

为了获得对称且平行分束的偏振光,对双Wollaston棱镜进行了修正,在获得大分束角的对称偏振光后,配合普通玻璃三棱镜,使对称分束光变成平行分束光,通过改变三棱镜与双Wollaston棱镜间的距离来改变平行光的剪切距离。通过测量其透射比得到新设计的分束器的透射在85%左右,测量误差在0.91%左右。结果表明,该设计方案既节省了材料又节省了测量时间,能够满足较精密的测量需要。

Wollaston棱镜晶体光轴的垂直偏差对分束特性影响分析

为了了解晶体光轴精度对Wollaston棱镜性能的影响,给出了光晶体轴存在纵向垂直偏差时Wollaston棱镜分束角的精确表达式,与常规Wollaston棱镜分束角进行分析表明:o光的分束角变小,e光的分束角不受影响:当Wollaston棱镜两部分的晶体光轴存在横向偏差时,棱镜的分束角及消光比均不受影响,但棱镜的透射比受到了少许影响。当Wollaston棱镜晶体光轴的垂直偏差不大时(如小于3°),棱镜的分束角和透射比所受的影响可以忽略。

分束格兰·汤普逊棱镜o光出射端面对棱镜性能影响的分析

为了更好地设计和应用分束格兰.汤普逊棱镜,根据该棱镜的设计结构分析研究了其o光出射端面对棱镜的分束角Ψ、o光及同端面出射的少量e′光的夹角φ和棱镜的光强分束比的影响。结果表明:分束结构角S′越大,分束角越大;S′等于起偏结构角S时,e′光和o光分不开,将影响o光的消光比,但此种情况下Ψ不受入射光波长的影响,具有消色差性;S′对棱镜光强分束比的影响不大,Ie/Io在1±0.03之间变化。

晶体光轴的不平行对Glan-Thompson棱镜性能影响分析

为了分析Glan-Thompson棱镜两部分光轴不平行对棱镜性能的影响,利用冰洲石晶体的双折射特性,得到了两类晶体光轴不平行时Glan-Thompson棱镜出射光束偏离角、消光比和透射比的理论计算公式。结果表明,晶体光轴的不平行不会对棱镜的消光比造成影响;而晶体光轴的横向不平行会对出射光束透射比产生一定影响;晶体光轴的纵向不平行会对出射光束的偏离角产生影响。对于高精度的Glan-Thompson棱镜,由晶体光轴产生的对棱镜透射比和出射光束偏离角的影响是必须要避免的。

胶合剂折射率对格兰-汤普逊棱镜性能影响的分析

为了分析胶合剂折射率对Glan—Thompson棱镜性能的影响，采用理论分析的方法，得出棱镜视场角以及光正入射和斜入射时棱镜的透射比与胶合剂折射率的关系式。在此基础上，针对几种确定长度孔径比的Glan—Thompson棱镜，利用计算机拟合，取得棱镜视场角及透射比随胶合剂折射率变化的关系曲线，并进行了实验验证。结果表明，对于不同长度孔径比的棱镜，最大视场角不同，且对应不同的胶合剂折射率值；胶合剂折射率等于e光的主折射率时，棱镜有最大透射比；由于棱镜的长度孔径比、最大视场角、透射比以及胶合剂折射率之间有相互制约的关系，采用长度孔径比为2．5的棱镜设计和折射率为1．45—1．46的胶合剂是一种较佳的方案。这一结果对优化Glan—Thompson棱镜的视场角和透射比是有帮助的。

多光束干涉对钒酸钇棱镜透射比的影响

为了系统地研究多光束干涉对钒酸钇棱镜透射比的影响,对棱镜的透射比进行了详细的理论分析,得到了不考虑多光束干涉和考虑多光束干涉情况下,800nm～2400nm波段棱镜透射比的理论曲线,并利用UV-3101PC分光光度计进行了实验测试,发现钒酸钇棱镜的透射比在近红外区随波长的增大呈上升趋势,且曲线有波动。结果表明,多光束干涉对棱镜的透射比产生扰动。这为钒酸钇棱镜在偏光器件中的应用提供了重要的参考价值。

直角棱镜腔偏振耦合输出特性研究

激光器采用直角棱镜腔具有较好的稳定性,在军用激光器中应用广泛,由于直角棱镜内发生全反射产生相移,耦合输出透过率与耦合波片的相移量、光轴方位角,以及直角棱镜材料和棱线方向有关,直角棱镜与波片的不同组合能够达到的最高耦合透过率不同;对直角棱镜偏振耦合特性进行了理论分析,并采用MATLAB软件计算不同相移波片的方位角与偏振透过率的关系,并对光波耦合过程中偏振状态变化进行了模拟,对不同材料直角棱镜的耦合特性进行了对比,并根据理论分析进行实验验证,这些研究对直角棱镜谐振腔的设计、调试以及直角棱镜材料的选择具有实际意义。

Wollaston式多光束分束棱镜光学特性分析

基于方解石晶体光学特性和Wollaston式多光束分束棱镜结构的特点,以两晶体光轴夹角45°为例,利用折射定律和菲涅尔公式,通过Matlab软件系统的研究了Wollaston式多光束分束棱镜的光强透过率、分束角和平行分束距离随结构角的变化关系,通过结合玻璃棱镜,实现四束偏振光的平行出射。研究成果为Wollaston式多光束分束棱镜的设计提供了科学依据。

格兰-付科棱镜光强透射比曲线波动成因的研究

随空间入射角的连续变化,格兰-付科棱镜的光强透射比曲线会产生较大的波动。为了抑制这种波动,利用偏振光实验系统对格兰-付科棱镜的光强透射比进行了实验,并在假设棱镜空气隙间存在多光束干涉的条件下,对棱镜的光强透射比实验的过程进行了数值模拟。模拟结果和实验结果吻合的非常好。首次相对定量地给出了格兰-付科棱镜的光强透射比曲线随入射角变化而波动的根本原因。并提出了两种抑制格兰-付科棱镜光强透射比曲线波动的方法。结果表明,产生波动的原因是由于棱镜在充当检偏器的过程中,随着步进电机的转动,光束在空气隙上的入射角不断变化,引起空气隙间干涉光束光程差的变化,进而影响多光束干涉加强或减弱而产生的。曲线上的波动较大的原因来自于格兰-付科棱镜的透射光束在切割面上是入射面的s分量,其光强反射比较大的缘故。这一结果对研究具有光强透射比曲线波动抑制功能的格兰-付科棱镜是有帮助的。