The Microscopic Approach of sdgIBM-1 and Its Application to Nucleus^(154) Gd

Based on the Dyson expansion theory, a microscopic approach of sdgIBM\|1 is presented and applied to nucleus 154 Gd in this paper. The energy spectra and E 2 transition have been calculated. Good agreement is obtained in comparison with experimental results.

^128Ce核yrast带中U(5)-SU(3)相变的一种微观理解

γ射线能量-自旋曲线分析指认:128Ce核的yrast带结构很复杂,存在从U(5)振动到SU(3)转动的结构相变;借助微观sdIBM-2方案和经验单粒子能量值,在最普遍的哈密顿量下,用了两组差别不大的等效相互作用参数,分别成功地再现了它们相应的能谱及其演化过程.计算结果揭示:从微观角度看,这种转动驱动相变,是由于相变过渡区中价核子间耦合强弱变化引发的基态重组而产生,因而改变不会很剧烈.这样,从基态重组角度对这类相变给出了一种新的理解.

微观sdIBM-2+2q.p中核^(138)Ce正宇称能谱结构

基于微观相互作用玻色子 -费米子形式体系 ,构造出唯象IBM - 1+ 2q .p模型的微观实现 ,微观sdIBM - 2 + 2q .p方案。应用它成功地再现了13 8Ce核的基态带 ,β带 ,γ带和部分高自旋态能谱。给出了近来实验上观察到该核有与单粒子态共存的集体性结构的一种解释。模型给出了一个玻色子从退耦 ,拆散 ,占据闯入轨道到参加顺排所需要的最小能量值。计算出的微观信息表明 :一个d玻色子的突然拆对不会引起核状态突变 ;核子顺排释放的能量有利于其它玻色子再拆对 ;13 8Ce核的高自旋态属于两准质子转动带。

微观sdgIBM-2下^(64)Ge和^(100)Pd核的研究(英文)

首次用ｓｄｇＩＢＭ－２的一种微观方案研究６４Ｇｅ和１００Ｐｄ核，计算了能谱、Ｅ２及Ｅ４跃迁几率．对能谱的理论值和实验值进行了比较。

g玻色子对^(100)Pd核高自旋态能谱的影响

以新近的实验单粒子能量为输入,应用唯象sdgIBM理论的两种微观实现——微观sdgIBM-2方案和sdgIBM-Fmax方案,仔细研究100Pd的核能谱和B(E2)跃迁。计算结果表明:sdgIBM-2方案成功地再现了100Pd核的较复杂的基态带和γ带的高角动量态能谱以及已知的B(E2)跃迁,其再现角动量达Jπ=16+、Ex≈7.00 MeV,比通常IBM理论再现的Jπ=6+~8+、Ex≈2.00 MeV高出很多;指认直到16+的yrast态都是基态,很可能目前观测到的yrast带中根本就不存在玻色子破对后的准粒子态。理论分析和数值计算进一步表明,为了能在IBM理论框架下描述好核的高角动量基态,需要平权地引入g玻色子,以便提供较强的十六极对相互作用,抵抗住高速转动下玻色子的破对趋势。用g玻色子数为0~3的弱耦合sdgIBM-Fmax方案的计算结果对此作了进一步说明。按照微观sdgIBM-2方案,解释了实验上3个14+态的异常:141+态是由于1个中子g玻色子在转变为中子d玻色子的量子相变中辐射出1对光子的结果,142+是161+态退耦的中间态,而143+是真正的基态。

^(80)Kr核谱中4个8^+态的微观研究

应用微观sdIBM-2+2q.p.方案,计算了80Kr核的基态带、γ带和部分高自旋态能谱,计算值与最新实验结果符合得较好。方案指认8+3态很可能分属基态带、两中子和两质子准粒子态,而2和8+1、8+8+4态则属于γ带,并都获得最新实验结果支持。计算表明:核的一个玻色子突然拆对不会明显改变前后状态。讨论了两准粒子顺排态能量及其指认问题。

102^Ru核振动到转动演化的微观研究

基于微观sdIBM-2方案和实验单粒子能量值,在最普遍的哈密顿量下,用两组不同的核子-核子等效相互作用参数,分别很好地再现了102Ru核的振动带能谱和转动带能谱及其演化过程.微观和唯象的研究指认:1)这两种激发模式的共存区是能态81+—121+(即Ex=2.500—4.000MeV);态81+是振动模式占据优势的能态,态121+是转动模式占据优势的能态,而状态101+则是两种模式的中立能态;2)态121+是141+态退耦到态101+辐射光子相变后的中间能态;3)从基态起直到201+态的yrast态全都是集体态,而以后出现的第一个拆对顺排态很可能就是中子h11/2的两准粒子态;4)这种结构的过渡不是很剧烈的,而是通过玻色子结构常数在过渡区中不大的改变来实现的.

^(124)Te核1^+态和高自旋态能谱特征的微观研究

利用微观sdIBM 2 +2q .p .方案 ,成功地计算出1 2 4 Te核的低自旋态和部分高自旋态 ,特别是较成功地再现了 1+1 ,1+2 ,3+1 ,3+2 和 5 +1 态 .基于该方案推出的能量关系指认 :6 +1 ,8+1 和 10 +1 态是两质子的顺排态 ,解释了在实验上观察到的集体态与单粒子态共存的集体性结构 ,使该方案成为能从微观角度较好地描述没有明显对称性的一般核和过渡区核能谱的有力工具 .

^(80)Sr核yrast带形状相变的微观sdIBM-2研究

γ射线能量-自旋曲线分析方法指认:^(80)Sr 核的 yrast 带存在从 U(5)振动基态到 O(6)γ-软转子基态的结构相变;借助微观 sdIBM-2方案和实验单粒子能量值,用了除 K(np)外,完全相同的一组参数成功地再现了它们相应的形状相变.计算结果揭示:^(80)Sr 的 yrast 带从基态起直到24^+态都是集体态,还没有出现回弯.理论分析和计算结果表明:对于有相互作用的中子-质子玻色子两流体,在给定的 g(σ),G(σ),K(σ)下,增大 K(np)意味着增强了核子对反抗Coriolis 力拆对-顺排的能力,势必促成"顺排滞后"现象;并从有序性的角度对形状相变给予理解.

转动诱发原子核量子相变的一种可能途径

基于微观IBM理论,提出转动诱导出玻色子量子相变的一种可能途径:一旦原子核在受到高能激发或作快速旋转时,假如外界提供的能量足以使玻色子完成拆对顺排,则核处于集体相与单粒子态的共存相,其特征是出现较密集的能谱;假如能量不足以完成拆对或顺排,可能发生两种情况之一,当核旋转达到某个临界转动频率ωc时,或者一个高角动量的玻色子脱离“集体”而“游离”出来,或者发生一个高角动量的玻色子转变为一个低角动量的玻色子,核仍旧处于集体相;均会伴随出现光辐射,产生基态带的一条能级———相变信号.正是这类玻色子相变导致了原子核的量子相变.本物理图像统一了玻色子拆对顺排相变和退耦释放光子相变的描述.以100Pd核的141+,142+和143+态的产生机理为例,对模型作了仔细说明.

^76Sr核yrast带结构演化的微观研究

对于发生在同一个原子核中的、从一种高有序激发模式向着另一种低有序激发模式演化的机理和物理图像,提出了一种新的理解:被布居到高角动量态的高有序激发核,以E2跃迁方式先行退耦到yrast带,再退耦到共存区时释放了结构能,诱发价核子对耦合强度改变,重新组合出低有序的激发模式基准态,实现了基准态结构的过渡.从微观上看,这是一种既温和而又平稳的转变.并以76Sr核为例作了深入阐述.

偶^(96～106)Ru中U(5)-O(6)激发演化的微观识别

在借助费米子的玻色子化、增强费米对有序性和截断近似构造出微观sdIBM-2方案时,引起了核子能级的交叉和玻色子能级的扭曲,相应的核子组态被赋予不同的有序性(结合能)并具有某种对称性;用"基准态重组"方法统一描述了发生在真实的有限核中的量子相变,这与朗道经典热相变理论之间有了一些相似的术语和物理内涵.通过对偶Ru同位素能谱的再现,几何化了从低自旋态振动激发的发端、发育、完善至溃散的演化,指认^(106)Ru很可能更接近U(5)-O(6)相变的临界点,给出了对原子核形状相变微观机制的进一步理解.