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Generation and Distribution of Fast Atomic Species(N^+,N_f)in Nitrogen Glow Discharge 被引量:1
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作者 张连珠 于威 +2 位作者 韩理 赵占强 傅广生 《Plasma Science and Technology》 SCIE EI CAS CSCD 2006年第6期670-674,共5页
Using a combination of the Monte Carlo models of fast electrons, of molecular ions (N+) and of atomic species (N^+, Nf), the influence of the discharge pressure (P) and voltage (Vc) on the energy distributio... Using a combination of the Monte Carlo models of fast electrons, of molecular ions (N+) and of atomic species (N^+, Nf), the influence of the discharge pressure (P) and voltage (Vc) on the energy distributions of fast atomic species (N^+, Nf) produced by e^--N2s and N2^+- N2s dissociation reactions at the cathode in a nitrogen dc glow discharge was investigated. Both the angular distributions and the density distributions along the radius of the species (N^+, Nf) produced by the two dissociations at the cathode were calculated. The results show that: (1) there is an optimum discharge condition for P and Vc in order to obtain the species (N^+, Nf) at the cathode with high a density and energy, (2) when the voltage is above 800 V, the species (N^+, Nf) bombarding the cathode are mainly produced by the N^+-N2s dissociation, whereas when the voltage is below 300 V, they are mainly produced by the e-N2s dissociation, and (3) at high Voltages the incident angles of a considerable number of Nf into the cathode are quite small. The density of the species (N^+ Nf) at the cathode increases with the voltage, and when the pressure goes up to about 133 Pa, it decreases with the increasing pressure. 展开更多
关键词 nitrogen dc glow discharge Monte Carlo simulation fast nitrogen atomic species
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氮气空心阴极辉光放电等离子体离子的蒙特卡罗模拟研究 被引量:8
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作者 张连珠 傅凤清 +1 位作者 王增波 刘俊红 《核聚变与等离子体物理》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第2期135-139,共5页
采用蒙特卡罗模型对氮空心阴极放电等离子体鞘层离子(N2+、N+)的输运过程进行了模拟研究,计算了阴极鞘层中氮离子(N2+、N+)的能量及角分布的空间变化和粒子密度及平均能量随放电参数的变化规律。研究结果表明:空心阴极放电产生的氮离子... 采用蒙特卡罗模型对氮空心阴极放电等离子体鞘层离子(N2+、N+)的输运过程进行了模拟研究,计算了阴极鞘层中氮离子(N2+、N+)的能量及角分布的空间变化和粒子密度及平均能量随放电参数的变化规律。研究结果表明:空心阴极放电产生的氮离子,在鞘层输运过程中,N2+是密度几乎不变的低能粒子;N+是密度逐渐减少的高能粒子。随着电压增加,N+密度减小,平均能量增加;N2+密度和平均能量变化不明显。能量及入射角的相对分布规律与平板电极氮直流辉光放电基本类似,但圆筒空心阴极放电更有利于氮离子的产生。 展开更多
关键词 氮圆筒空心阴极放电 氮离子 蒙特卡罗模型 直流辉光放电
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直流放电等离子体中氮分子C^3Ⅱ_u 态的光谱研究 被引量:1
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作者 赵晓辉 张贵银 +1 位作者 杨晓冬 张连水 《华北电力大学学报(自然科学版)》 CAS 北大核心 2004年第5期108-109,112,共3页
以直流辉光放电激发氮分子,采集了氮分子 C^3Ⅱ_u →B^3Ⅱ_g跃迁的荧光发射谱,在此基础上计算了氮分子C^3Ⅱ_u 态的振动基频,得到上能级C^3Ⅱ_u 态的振动基频为 2 040.03 cm 。
关键词 氮分子 光谱研究 能级 直流辉光放电 跃迁 荧光发射谱 振动 基频 放电等离子体 采集
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等离子体辅助的金属表面氮化的Monte-Carlo模拟 被引量:1
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作者 张连珠 孔令宜 何琪 《河北师范大学学报(自然科学版)》 CAS 2003年第6期589-592,共4页
采用快电子和重粒子(N2+,N+,Nf)混合的Monte Carlo模型,计算了氮直流辉光放电等离子体辅助的金属表面氮化过程中,原子态粒子(N+,N)的产生率及氮化粒子(N+,Nf)轰击靶表面的粒子数密度及入射角随气体温度的变化规律.结果表明,粒子(N+,N)... 采用快电子和重粒子(N2+,N+,Nf)混合的Monte Carlo模型,计算了氮直流辉光放电等离子体辅助的金属表面氮化过程中,原子态粒子(N+,N)的产生率及氮化粒子(N+,Nf)轰击靶表面的粒子数密度及入射角随气体温度的变化规律.结果表明,粒子(N+,N)的产生率及在靶表面的密度分布都随着放电气体温度的升高而减少;粒子(N+,Nf)在工件表面的分布均匀且主要表现为小角入射,入射角的分布受温度的影响较小.模拟结果与实验结果符合得较好. 展开更多
关键词 金属表面氮化 氮直流辉光放电等离子体 Monte—Carlo模拟 离解碰撞 金属表面处理
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氮直流辉光放电活性粒子(N^+,N)的产生率 被引量:3
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作者 张连珠 《核聚变与等离子体物理》 CAS CSCD 北大核心 2003年第2期113-118,共6页
在氮直流辉光放电等离子体中采用快电子和离子(N+2,N+)混合的蒙特卡罗模型,模拟研究了e+N2→N+ N+N+2e e和N+2+N2→N++N+N2过程中粒子(N+,N)产生率的轴向分布随放电参数(工作气压、放电电压和温度)的变化规律。结果表明:两种离解过程中... 在氮直流辉光放电等离子体中采用快电子和离子(N+2,N+)混合的蒙特卡罗模型,模拟研究了e+N2→N+ N+N+2e e和N+2+N2→N++N+N2过程中粒子(N+,N)产生率的轴向分布随放电参数(工作气压、放电电压和温度)的变化规律。结果表明:两种离解过程中氮活性粒子(N+,N)的产生率都随气压和电压的增加而增大,随放电气体温度的升高而降低;但N+2-N2离解碰撞主要发生在阴极附近。电压较高时,阴极处的离子N+主要由N+2-N2离解过程产生;电压较低时,N+2-N2离解过程可忽略。中性原子N主要由电子碰撞离解过程产生。 展开更多
关键词 氮直流辉光放电 活性粒子 产生率 蒙特卡罗模拟 轴向分布 放电参数 氮化物薄膜 等离子体
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宏观放电参数对快原子态氮(N^+,N_f)的影响 被引量:1
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作者 张连珠 《计算物理》 CSCD 北大核心 2003年第5期403-407,共5页
 采用氮直流辉光放电等离子体中快电子和重粒子(N+2,N+,Nf)混合的蒙特卡罗方法,模拟研究了快原子态粒子(N+,Nf)的产生率及轰击阴极的能量分布随宏观放电参数(P,Vc)的变化规律.结果表明,存在一最佳放电条件,使阴极壁处粒子(N+,Nf)的粒...  采用氮直流辉光放电等离子体中快电子和重粒子(N+2,N+,Nf)混合的蒙特卡罗方法,模拟研究了快原子态粒子(N+,Nf)的产生率及轰击阴极的能量分布随宏观放电参数(P,Vc)的变化规律.结果表明,存在一最佳放电条件,使阴极壁处粒子(N+,Nf)的粒子数密度大且能量高;当电压大于800V时,轰击阴极的活性粒子(N+,Nf),主要由N+2-N2离解过程产生,电压小于300V时,主要由e--N2离解过程产生,模拟结果与实验结果相符合. 展开更多
关键词 宏观放电参数 氮直流辉光放电 等离子体 快原子态氮粒子 蒙特卡罗方法 离解 薄膜制备
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等离子体金属表面氮化中放电温度对氮原子态粒子的影响
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作者 张连珠 于富强 +1 位作者 孔令宜 何琪 《计算物理》 CSCD 北大核心 2004年第2期173-178,共6页
 采用快电子和重粒子(N+2,N+,Nf)混合的Monte Carlo模型,研究了氮直流辉光放电等离子体金属表面氮化过程中.e N2s及N+2 N2s两种碰撞离解过程产生的原子态粒子(N+,N)的产生率和氮化粒子(N+,Nf)轰击靶表面的能量、粒子数密度及入射角分...  采用快电子和重粒子(N+2,N+,Nf)混合的Monte Carlo模型,研究了氮直流辉光放电等离子体金属表面氮化过程中.e N2s及N+2 N2s两种碰撞离解过程产生的原子态粒子(N+,N)的产生率和氮化粒子(N+,Nf)轰击靶表面的能量、粒子数密度及入射角分布随气体温度的变化规律.结果表明,使阴极靶处活性粒子(N+,Nf)的能量高且粒子数密度大,存在一个最佳放电温度;粒子(N+,N)的产生率及在靶表面的密度数都随着放电气体温度的升高而减少;有大量中性快原子Nf在工件表面小角入射,且粒子(N+,Nf)角分布受温度的影响很小. 展开更多
关键词 金属表面氮化 氮直流辉光放电 蒙特卡罗模拟 氮化粒子 离解碰撞 粒子数密度
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温度对氮活性粒子(N^+,N_f)轰击阴极壁的影响
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作者 何琪 张连珠 孔令宜 《河北师范大学学报(自然科学版)》 CAS 2003年第2期144-146,151,共4页
采用蒙特卡罗方法 ,模拟研究了氮直流辉光放电电子碰撞、离解和N+2 电荷交换离解过程 ,产生的活性粒子 (N+,Nf)轰击阴极壁的能量分布随放电气体温度的变化规律 .结果表明 :阴极壁处活性粒子 (N+,Nf)的能量最高且粒子数密度最大 ,最佳放... 采用蒙特卡罗方法 ,模拟研究了氮直流辉光放电电子碰撞、离解和N+2 电荷交换离解过程 ,产生的活性粒子 (N+,Nf)轰击阴极壁的能量分布随放电气体温度的变化规律 .结果表明 :阴极壁处活性粒子 (N+,Nf)的能量最高且粒子数密度最大 ,最佳放电温度与参数 (P ,Vc)相关联 .模拟结果为等离子体与材料表面的相互作用过程的认识提供了依据 . 展开更多
关键词 阴极壁 氮直流辉光放电 MONTE-CARLO模拟 活性氮粒子 N2^+-N2s离解反应 能量分布 气体温度
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氮原子离子束源的设计研制与应用
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作者 王培元 沈宏 +2 位作者 秦宗益 应萱同 王培南 《真空科学与技术》 CSCD 北大核心 2003年第1期47-49,共3页
本文介绍了一种采用直流辉光放电的氮原子离子束源的设计 ,对放电参数进行了分析 ,根据离子束流的质谱测量可知 ,氮离子束中N+ 与N+ 2 之比可高达 5∶1,大大优于其他的一些离子束源。
关键词 氮原子离子束源 设计 应用 直流辉光放电 质谱 氮化物 制备
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N_2^+离子在氮直流辉光放电中碰撞离解的作用 被引量:8
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作者 张连珠 《物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2003年第4期920-924,共5页
采用氮辉光放电等离子体快电子和各种重粒子 (N+2 ,N+ ,Nf)的混合MonteCarlo模型 ,从不同放电条件的离解碰撞率 ,快原子态粒子 (N+ ,Nf)在阴极鞘层区的输运过程及轰击阴极的能量及角分布三个方面研究了N+2 +N2 →N+ +N +N2f反应在氮气... 采用氮辉光放电等离子体快电子和各种重粒子 (N+2 ,N+ ,Nf)的混合MonteCarlo模型 ,从不同放电条件的离解碰撞率 ,快原子态粒子 (N+ ,Nf)在阴极鞘层区的输运过程及轰击阴极的能量及角分布三个方面研究了N+2 +N2 →N+ +N +N2f反应在氮气直流辉光放电中的作用 .该过程在电压较高时为阴极鞘层区的重要离解过程 ,且主要发生在阴极附近 ,其碰撞率随电压和气压增加而增加 ;阴极表面附近的活性粒子 (N+ ,Nf)主要由该离解过程产生 (而不是e- N2 离解电离过程 ) ,而且这些粒子具有中等的平均能量且小角入射 ,是阴极表面氮化反应中主要原子态粒子 . 展开更多
关键词 氮直流辉光放电 碰撞离解 离解碰撞率 等离子体 MONTE CARLO模拟
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