抛物量子点中强耦合束缚极化子的光学声子平均数

采用线性组合算符和幺正变换方法研究了在库仑场束缚下抛物量子点中强耦合束缚极化子的振动频率和光学声子平均数,并对其进行了数值计算。结果表明:强耦合束缚极化子的振动频率和光学声子平均数随量子点的有效受限长度的增加而减小,随电子-LO声子耦合强度的增强而增加,束缚极化子的振动频率随库仑势的增加而减小。

抛物量子点中强耦合束缚磁极化子的声子平均数

采用线性组合算符和幺正变换方法导出了强耦合束缚磁极化子的振动频率和声子平均数。讨论了量子点的有效受限长度、磁场、库仑场和电子 LO声子耦合强度对抛物量子点中强耦合束缚磁极化子振动频率和声子平均数的影响。数值计算结果表明:强耦合束缚磁极化子的振动频率和声子平均数均随量子点的有效受限长度、回旋共振频率的增加而减小,随库仑束缚势的增加而增加,声子平均数随电子 LO声子耦合强度增加而减小。

抛物量子线中强耦合极化子的有效质量

采用改进的线性组合算符法、Lagrange乘子和变分法,在考虑电子与LO声子相互作用情况下,研究了抛物量子线中强耦合极化子的有效质量和光学声子平均数。通过数值计算,讨论了约束强度ω0 和拉格朗日乘子u对极化子的有效质量m*和光学声子平均数N及极化子振动频率λ的影响。计算结果表明:有效质量m*和光学声子平均数N及极化子振动频率λ都随着约束强度ω0 和拉格朗日乘子u的增加而增大。

表面极化子光学声子平均数的磁场和温度依赖性

采用变分法、幺正变换和拉格朗日乘子法 ,研究了有限温度下纯二维晶体中表面磁极化子的性质。讨论了表面光学声子平均数、磁极化子振动频率λ与磁场B、温度T及Lagrange乘子u之间的关系。对KCl晶体进行了数值计算 ,结果表明 :磁极化子振动频率、表面光学声子平均数均随磁场B的增强而增加 ,且随温度T升高而增加。当Lagrange乘子u超出慢电子范围时磁极化子振动频率、表面光学声子平均数均随u增加而增大且变化越来越显著。

抛物量子线中弱耦合极化子的有效质量和光学声子平均数

讨论电子与体纵光学(LO)声子弱耦合时对抛物量子线中极化子性质的影响。采用Tokuda改进的线性组合算符法、Lagrange乘子和变分法,导出了抛物量子线中弱耦合极化子的有效质量和光学声子平均数随拉格朗日乘子变化的规律及极化子振动频率随量子线约束强度的变化规律。并以ZnS量子线为例进行了数值计算,结果表明:抛物量子线中弱耦合极化子的有效质量m*和光学声子平均数N随着拉格朗日乘子u的增加而增大;该结论与体材料中结论基本一致,但量子线中的效应比体材料更明显,表明量子线对电子约束的增强,使极化子效应更明显。同时,极化子振动频率λ随约束强度ω0的增强而增大。

表面磁极化子的光学声子平均数

采用Tokuda改进的线性组合算符、Lagrange乘子和变分法,讨论了强、弱耦合表面磁极化子的性质。计 算了极化子的基态能量和光学声子平均数。以AgCl和ZnS晶体为例进行了数值计算。讨论了表面磁极化子振 动频率、基态能量和光学声子平均数与磁场B和拉格朗日乘子u的关系。

抛物量子点中弱耦合杂质束缚磁极化子的光学声子平均数

采用线性组合算符和幺正变换方法研究库仑场对抛物量子点中弱耦合杂质束缚磁极化子的振动频率和光学声子平均数的影响。导出量子点中弱耦合杂质束缚磁极化子的振动频率和光学声子平均数随量子点的有效受限长度、库仑束缚势和磁场的回旋共振频率的变化关系。数值计算结果表明:弱耦合杂质束缚磁极化子的振动频率和光学声子平均数随量子点的有效受限长度的减小而迅速增大,随磁场的回旋共振频率和库仑束缚势的增加而增加,表现出奇特的量子尺寸效应。

抛物量子点中弱耦合激子的光学声子平均数(英文)

研究了电子-体纵光学声子弱耦合情况下,抛物量子点中激子的性质。在有效质量近似下,采用线性组合算符和幺正变换方法研究了抛物量子点中弱耦合激子的基态能量和光学声子平均数。以GaAs半导体为例进行了数值计算,结果表明:弱耦合情况下,激子的光学声子平均数基态的能量和量子点受限强度的增大而减小,随量子点半径的增大而增大。

量子点中极化子的速率对光学声子平均数的影响

研究了量子点中极化子的性质。采用Tokuda改进的线性组合算符法、拉格朗日乘子法和变分法,导出了量子点中极化子的振动频率和声子平均数,讨论了在强弱耦合情况下极化子的速率对光学声子平均数的影响。研究结果表明,光学声子平均数随极化子的速率增加而增大。

量子线中强耦合极化子的温度效应

采用Tokuda改进的线性组合算符法和有效质量下的变分法,研究在抛物势作用下,同时考虑电子与LO声子相互作用时,温度对量子线中强耦合极化子特性的影响。对RbCl晶体所作的数值计算结果表明,量子线中强耦合极化子的基态能量、平均数和光学声子平均数均随温度的升高而增加。

有限温度下磁极化子中的平均光学声子数

采用线性组合算符方法 ,导出了有限温度下磁极化子中的平均光学声子数 ,讨论了平均声子数与温度T。

晶体中磁极化子的声子平均数

研究晶体磁极化子光学声子平均数的性质,采用Tokuda改进的线性组合算符、Lagrange乘子和变分法讨论了晶体中强、弱耦合磁极化子的振动频率、基态能量和光学声子平均数与磁场B和拉格朗日乘子u的关系。以RbCl和GaAs晶体为例进行了数值计算,结果表明:磁极化子的振动频率随磁场B和拉格朗日乘子u的增加而增大;基态能量随拉格朗日乘子u的增加而增大,随磁场B的增加而减小;光学声子平均数随拉格朗日乘子u的增加而增大。

C57BL/6J小鼠海马神经元数目及体积的无偏估计

目的观察4月龄C57BL/6 J小鼠海马CA1区、CA3区锥体细胞层及齿状回颗粒细胞层细胞数目及体积。方法雄性4月龄C57BL/6 J小鼠12只。应用Optical D isector方法观察海马CA1区、CA3区锥体细胞层及齿状回颗粒细胞层细胞数目;Nucleator方法观察细胞平均体积;应用Cava-lieri方法计算CA1区、CA3区锥体细胞层及齿状回颗粒细胞层体积。结果4月龄雄性C57/6 J小鼠海马CA1区锥体层体积为(577.6±45.15)×106μm3;锥体细胞数目为(179.0±9.64)×103;锥体细胞平均体积为((1344.4±175.69)μm3。海马CA3区锥体层体积为(471.1±29.01)×106μm3;锥体细胞数目为(139.8±5.91)×103;锥体细胞平均体积为(1458.5±138.94)μm3;海马DG区颗粒细胞层体积为(467.4±18.74)×106μm3;颗粒细胞数目为(316.5±14.4)×103;颗粒细胞平均体积为(449.0±36.43)μm3。结论本实验应用体视学技术及国际先进的体视学系统对C57BL/6 J小鼠海马神经元数目与体积进行了无偏估计,为相关研究提供参考与借鉴。

强耦合束缚极化子的速率对量子点中声子平均数的影响

采用改进的线性组合算符和幺正变换方法,研究量子点中强耦合束缚极化子的速率对声子平均数的影响,导出了强耦合情况下束缚极化子的声子平均数.结果表明,声子平均数随极化子的速率、库仑束缚势和电子-LO声子耦合常数的增加而增大.

柱形量子线中体纵光学声子平均数

考虑电子与体纵光学声子相互作用时,采用LLP变分方法,研究柱形量子线中极化子性质,导出了柱形量子线中极化子光学声子平均数随量子线截面半径和电子-LO声子耦合强度的变化关系。结果表明柱形量子线中极化子的光学声子平均数随量子线截面半径减小而减小,随电子-LO声子耦合强度增强而增加。

多信道光纤环形网络结构分析

本文对多信道光纤环形网络结构进行了详细分析，推导出环网内平均路经长度和最大直径计算公式，并分析了最佳多信道光纤环网结构。

库仑场中束缚光学极化子的温度效应

采用线性组合算符和么正变换方法研究强弱耦合情形下,库仑场中束缚光学极化子的基态能量、振动频率和平均声子数与温度的关系。对RbCl晶体进行数值计算,结果表明:在强耦合情形下,库仑场中束缚光学极化子的基态能量的绝对值随温度的升高而增大,振动频率、平均声子数随温度升高也增大。

二维强耦合磁双极化子的自旋极化基态性质

基于Lee-Low-Pines变分法研究了抛物量子点中二维强耦合磁双极化子的自旋极化基态性质,推导出磁双极化子的基态能量E0和声子平均数珡N随量子点受限强度ω0、介电常数比η、电子-声子耦合强度α和磁场的回旋频率ωc的变化规律。结果表明,磁双极化子的声子平均数珡N随α、ω0和ωc的增加而增大;磁双极化子的基态能量由两电子的单粒子能量Ee、两电子间库伦相互作用能Ec、电子自旋与磁场相互作用能ES、电子-声子相互作用能Ee-ph四部分组成;电子-声子相互作用能Ee-ph总是小于零,其绝对值随α、ω0和ωc的增加而增大,它是束缚态磁双极化子形成的有力因素;限定势和电子之间的库伦排斥能的存在不利于束缚态磁双极化子的形成;电子自旋-磁场相互作用的效应ES导致基态能级的"精细结构"。

量子棒中磁极化子的回旋共振特性和光学声子平均数

基于Huybrechts线性组合算符法,采用Lee-Low-Pines幺正变换和变分技术研究了磁场中量子棒内抛物限制势下电子-体纵光学声子强耦合磁极化子基态的回旋共振特性,推导出磁极化子回旋共振频率和光学声子平均数与磁场的回旋频率、电子-声子耦合强度、量子棒的纵横比和受限强度的变化规律。数值结果表明:磁极化子的光学声子平均数和回旋共振频率随磁场的回旋频率、电子-声子耦合强度和量子棒的受限强度的增加而增大,随量子棒纵横比的增加而减小。

抛物量子线中极化子的光学声子平均数

采用线性组合算符法和变分法,在考虑电子-LO声子相互作用情况下,分别计算了抛物量子线中强、弱耦合情形下极化子的振动频率和光学声子平均数.数值计算结果表明,两种情况下,光学声子平均数都随耦合强度的增大而增大.强耦合极化子的振动频率和声子平均数随有效受限长度的减小而迅速增大.