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高速太阳风中α粒子分布的形成
被引量:
3
1
作者
汪学毅
吴京生
+1 位作者
周国成
曹晋滨
《空间科学学报》
CAS
CSCD
北大核心
1998年第4期301-307,共7页
以多级波粒相互作用模型和1维电磁混合模拟方法研究了高速太阳风中α粒子分布的形成机制.认为α粒子从其产生区到1AU,经历4个特征区域:在冕洞下方的小尺度磁重联区,α粒子产生并得到加速:在约十几个太阳半径日冕区,α粒子形成球...
以多级波粒相互作用模型和1维电磁混合模拟方法研究了高速太阳风中α粒子分布的形成机制.认为α粒子从其产生区到1AU,经历4个特征区域:在冕洞下方的小尺度磁重联区,α粒子产生并得到加速:在约十几个太阳半径日冕区,α粒子形成球壳分布函数:在几十个太阳半径处,在Alfven波和温度各向异性不稳定性的作用下,α粒子分布函数演化为漂移Maxwell分布:当α粒子进入0.3-1AU时,Alfven波的作用使α粒子速度超过太阳风速度约1个局域Alfven速度.
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关键词
ALFVEN波
混合模拟
α粒子分布
太阳风
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职称材料
TFTR快约束α粒子的测量
2
作者
Fish.,RK
辛文
《国外核聚变与等离子体应用》
1996年第6期43-46,共4页
本文报道聚变等离体中快约束α粒子能量分布的首批测量结果,弹丸电荷交换技术证明,在TFTR等离子体芯部聚变产生的α粒子经典慢化,而且好象是充分约束的,初步迹象是:随机波纹效应是造成等离子体芯部外的能量分布变陡的原因,在...
本文报道聚变等离体中快约束α粒子能量分布的首批测量结果,弹丸电荷交换技术证明,在TFTR等离子体芯部聚变产生的α粒子经典慢化,而且好象是充分约束的,初步迹象是:随机波纹效应是造成等离子体芯部外的能量分布变陡的原因,在束加热后等离子体衰减期间数据表明快α粒子的锯齿混合。
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关键词
α粒子
能量
分布
热核实验堆
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职称材料
题名
高速太阳风中α粒子分布的形成
被引量:
3
1
作者
汪学毅
吴京生
周国成
曹晋滨
机构
中国科学院空间科学与应用研究中心
美国马里兰大学物理科学技术研究所
出处
《空间科学学报》
CAS
CSCD
北大核心
1998年第4期301-307,共7页
基金
国家自然科学基金!资助课题49404055
文摘
以多级波粒相互作用模型和1维电磁混合模拟方法研究了高速太阳风中α粒子分布的形成机制.认为α粒子从其产生区到1AU,经历4个特征区域:在冕洞下方的小尺度磁重联区,α粒子产生并得到加速:在约十几个太阳半径日冕区,α粒子形成球壳分布函数:在几十个太阳半径处,在Alfven波和温度各向异性不稳定性的作用下,α粒子分布函数演化为漂移Maxwell分布:当α粒子进入0.3-1AU时,Alfven波的作用使α粒子速度超过太阳风速度约1个局域Alfven速度.
关键词
ALFVEN波
混合模拟
α粒子分布
太阳风
Keywords
Alfven wave, Hybrid-code simulation, Distribution of α particles
分类号
P353.8 [天文地球—空间物理学]
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职称材料
题名
TFTR快约束α粒子的测量
2
作者
Fish.,RK
辛文
出处
《国外核聚变与等离子体应用》
1996年第6期43-46,共4页
文摘
本文报道聚变等离体中快约束α粒子能量分布的首批测量结果,弹丸电荷交换技术证明,在TFTR等离子体芯部聚变产生的α粒子经典慢化,而且好象是充分约束的,初步迹象是:随机波纹效应是造成等离子体芯部外的能量分布变陡的原因,在束加热后等离子体衰减期间数据表明快α粒子的锯齿混合。
关键词
α粒子
能量
分布
热核实验堆
分类号
TL64 [核科学技术—核技术及应用]
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职称材料
题名
作者
出处
发文年
被引量
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1
高速太阳风中α粒子分布的形成
汪学毅
吴京生
周国成
曹晋滨
《空间科学学报》
CAS
CSCD
北大核心
1998
3
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职称材料
2
TFTR快约束α粒子的测量
Fish.,RK
辛文
《国外核聚变与等离子体应用》
1996
0
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职称材料
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