用放射性核束进行弹性散射实验的一种角分布归一化方法

介绍了放射性核束弹性散射实验中测量的角分布进行归一化的方法。由于有限的测量角区及放射性核束有较大的发散度 ,采用了逐个事件计算的方法 ,在探测器空间分布区域用事先产生的一系列点构成的数据库模拟探测器边界 ,对这些点进行坐标转换 ,再进行选择判断 ,得到每个事件的几何探测效率。通过每个事件的几何探测效率推算到整个空间 ,得到实际的角分布。

一种新的角分布测量方法

介绍了一种用靶子的剩余放射性对各探测器进行相对探测效率归一，把六套ＢＧＯ（ＡＣ）ＨＰＧｅ探测器置于与束流方向成不同角度的位置上同时进行单谱测量，以完成γ射线角分布测量的新方法。

伽利略探测器中γ射线角分布及其稳定性研究

用串联式加速器系统将~6Li束流加速到34 MeV后,轰击厚度为550μg/cm~2的Y靶核上,该反应中γ射线的角分布可以通过伽利略高纯锗探测器阵列进行简单的研究。在该反应的剩余核Mo中选择不同跃迁阶的γ射线329 keV、110 keV、1 097 keV、2 064 keV,比较它们随探测器摆放角度增大而变化的强度。研究发现在四极跃迁(ΔI=2)时γ射线的相对强度随探测器摆放角度的增大而增大,在偶极跃迁(ΔI=1)时γ射线的相对强度随探测器摆放角度的增大而减小,且在误差允许范围内,同一跃迁阶(ΔI=1或ΔI=2)的γ射线强度比也较稳定。结果表明,当ΔI=2时,γ射线沿90°方向的强度较小;当ΔI=1时,γ射线沿90°方向的强度较大。这说明在不同极性下的γ射线强度与角分布有相当的关联性。之后在不同的运行数据下选择773 keV、1 509 keV 2条γ射线,比较其强度比可以看出,在不同的运行数据下它们之间的强度比基本保持不变,这也表明伽利略探测器阵列具有良好的效率稳定性。

e^+e^-→ωπ~0过程中初态辐射修正的计算和模拟

计算了e+e- →ωπ0 微分截面的具体形式以及ω→π+π- π0 衰变几率的微分公式 ,并根据G .Bonneau和F .Martin引入的初态辐射修正计算方案编写了e+e- →ωπ0 产生子 .通过分析模拟产生的末态粒子的相应角分布 ,发现结果与理论预期的分布相一致 。