RHIC能区J/Ψ粒子横动量谱的研究

粒子横动量谱能反映强相互作用介质中强子化过程中的诸多信息.通过考虑末态随动者对J/Ψ粒子产额的影响和初态核子-核子碰撞几何分布对J/Ψ粒子分布的影响,利用传统爆炸波模型,对RHIC能区Au-Au、Cu-Cu的中心快度区间和向前快度区间的J/Ψ粒子横动量谱进行了讨论.

ρπ产生过程中矢量胶球与J/Ψ粒子的干涉作用

基于 Brodsky等人提出的假设 ,分析ρπ产生过程中矢量胶球与 J/Ψ粒子的干涉作用。通过简单推导 ,我们得到 ,矢量胶球与 J/Ψ粒子的振幅大小遵循一定的比例关系 。

J/ψ粒子夸克势的解析计算

利用一种带相位因子的场方程,给出了J/ψ粒子夸克势的解析表达式,并与文献中给出的KM S和erf两种夸克势作了比较.

强子碰撞过程中J/ψ粒子的产生

本文在对J/ψ粒子的物理性质进行分析的基础上,得到了描写J/ψ状态的波函数。然后考虑J/ψ是色单态及自旋、宇称、电荷共轭宇称对J/ψ强生过程的制约作用,运用QCD微扰论方法计算了J/ψ强生过程的横动量分布。与费米实验室提供的实验进行比较后,我们认为gg→J/ψg是一个重要的J/ψ粒子的强生机制,但是为了使理论预言与实验更好地符合,还需要进一步考虑其它可能的J/ψ粒子的强生机制。

多重发现与发表策略——以J/Ψ粒子的发现过程为例

在竞争激烈的大科学时代,多重发现引起的优先权纷争时常发生。为保障科学家自身的合理权益和科学的健康发展,成果发表通常采取三种方式。一是当新发现的真实性得到充分确认时,应及时公开发表。对发现的确认包括仪器运行的稳定性、实验的可重复性、分析计算的准确性等。二是在新发现存在不确定性的情况下,应当寻求同行重复验证,包括用相同方法与不同方法的检验,成果可联合发表。三是选择适当时机发表阶段性成果。在研究过程比较复杂而漫长的情况下,有阶段性成果应及时发表,以确保阶段性的优先权。最后,在获得学术同行评议认可之后,在公众媒体报导。

重复发现的内在关联性分析——以J/Ψ粒子的发现为例

大科学时代的重复发现已经不是偶然的巧合,而是在共同的文化资源基础上做出的。这些文化资源包括科学共同体共同关注的实验现象、预期的解释理论,以及拥有的技术设备和操作技能等。当代科学上的重复发现实际上只在少数有相互联系,有相似的设备条件的实验室和有操作技能的团队能做出来。

J/ψ粒子的发现

本文回顾了Ｊ／ψ粒子的发现过程，分析了这项发现对粒子物理学发展的重大意义，并对发现Ｊ粒子的产生实验、发现ψ粒子的形成实验及发现γ粒子的实验进行了简要的评述．

在J/Ψ粒子辐射衰变中寻找J^(PC)等于偶^(++)胶球

对于质量介于 1 .2和 2 .9GeV之间的I =0 ,JPC等于偶+ + 无味强子 ,基于粒子衰变到两个赝标介子的衰变宽度和各衰变道的分支比的普遍分析 ,给出判别这粒子是介子还是胶球的两组判别式 .判断已知的I=0 ,JPC=2 + + ,f2 (1 5 2 5 )是一个典型的介子 .讨论了判断新的I=0 ,JPC等于偶+ +

粲夸克与J/Ψ粒子——兼评高中试验课本《物理》之近代物理讲座

参与强相互作用的粒子称为强子(如:中子n、质子p、π介子、奇异粒子Ω^-和Λ等等,分为介子和重子两大类)。到了20世纪50年代末、60年代初,由于实验上已发现的强子数目比化学元素还多,物理学家开始怀疑:难道这么多的强子都是基本的吗?它们有没有内部结构呢? 1961年,盖尔曼(M.Gell-Mann)等人对大量强子进行了分类。

正反粲夸克(■)束缚态夸克势的解析计算

利用一种带相位因子的场方程,给出了J/ψ粒子(正反粲夸克束缚态)夸克势的解析表达式,并与文献中给出的KMS和erf两种夸克势作了比较.

J/ψ三级二体强衰变过程的自旋-宇称分析

本文给出了级联衰变过程e^++e^-→J/φ→V+X,X→P_1+Y,Y→P_2+P_3(V代表矢量介子,P_i代表赝标介子)的角分布螺旋度形式,为通过J/φ三级二体强衰变过程对中间态X粒子进行自旋-宇称分析提供理论公式。

BEPC上的J/φ物理和推广的矩分析

北京正负电子对撞机(BEPC)和北京谱仪(BES)至1990年8月份已获取3×10~6J/φ事例并作了初步分析,预计1991年将可得到1—2×10~7J/φ事例。本文评述了J/φ衰变中可能出现的新强子态,以及用推广的矩分析讨论了如何确定这些新强子态的自旋-宇称。

J／ψ共振参数的测定

利用北京正负电子对撞机（ＢＥＰＣ）和北京谱仪（ＢＥＳ），测量了ｅ＋ｅ-对撞束在Ｊ／ψ共振峰附近能区内末态为强子、ｅ＋ｅ-和μ＋μ-的实验观测截面，对这些截面的拟合得到Ｊ／ψ衰变宽度和分支比的新的实验测定值：Γ＝８４．４±８．９ｋｅＶ，Γｈ ＝７４．１±８．１ｋｅＶ，Γｅ＝５．１４±０．３９ｋｅＶ，Γμ＝５．１３±０．５２ｋｅＶ， ／＝（８７．８±０．５）％，Γｅ／Γ＝（６．０９±０．３３）％，Γｈ／Γ＝（６．０８±０．３３）％．

量子力学偶极求和规则和ψ(3770)的电偶极跃迁

本文对量子力学偶极求和规则进行了一些普遍的讨论。利用这些求和规则估算了φ(3770)的电偶极跃迁宽度的上限和下限。结果表明,Mark Ⅲ组给出的实验值明显偏大。

J／ψ衰变中的∧∧,∧∧γ和∧∧π产生

利用北京正负电子对撞机（ＢＥＰＣ）上的北京谱仪（ＢＥＳ）收集的７．８×１０６个Ｊ／事例，测量得到Ｊ／－Ａ，ＡＡｖ和八八三个衰变道的分支比分别为Ｂｒ（Ｊ／一Ａ八）：（ｌ．０８：：０．０６：：０．２４）ｘ１０－ａ，（ＶＡＡＮ＜ｌ．６ｘｌ０－‘（９０％Ｃｕ，和＆（Ｕ’）＝（２３ｌ０．７ｌｌ０．８）ｌ１０－ｔ：第一个衰变道的角分布为：（１、ａｃｏｓ‘０），ａ＝０．５２０．３３０．１３。

J/ψ→Σ~0 “非汉字符号”~0 衰变研究(英文)

利用北京正负电子对撞机 (BEPC)上的北京谱仪 (BES)收集的 7 8× 1 0 6 个J ψ事例 ,研究了J ψ→Σ0 Σ0 衰变 .其衰变分支比为BR(J ψ→Σ0 Σ0 ) =( 0 97±0 0 4± 0 2 4 )× 1 0 - 3,角分布具有 dNdcosθ=N0 ( 1 +αcos2 θ)的形式 ,α值等于 -0 2 1± 0 2 7± 0 1 3 .