沙尘暴对Q/V高通量卫星通信系统的影响研究

为缓解通信卫星频谱资源紧张程度,高通量卫星通信系统正向Q/V频段发展,毫米波在空间传播过程中容易受到沙尘粒子的散射和吸收作用而产生衰减,论述了电磁波在沙尘天气中传播的衰减模型,通过MATLAB编程利用电磁波在沙质媒介中传播的衰减模型进行仿真计算,得到不同仰角、不同频率下电磁波衰减量对能见度的依赖关系,量化了高频电磁波在沙尘天气中的传输损耗,为未来国内Q/V高频段卫星通信系统建设提供理论依据。

Q/V频段电磁波在等离子体鞘套下的传输特性

高超声速飞行器再入地面时,由于飞行器表面等离子体电子密度分布不均匀,因此从背风面向天基中继卫星传输,可避开迎风面的高电子密度,并以Q/V频段为测控频段,经中继卫星转发至地面测控站。本文以波阻抗方法为基础,分析了Q/V频段在不同等离子体参数下的传输特性,并仿真了等离子体对Q/V频段天线波束指向的影响。结果表明:Q/V频段在等离子体中穿透性更好,可在更高的等离子体电子密度和碰撞频率下保持较低的衰减值。但Q/V频段下的天线波束指向偏差较大,随着频段的提高和入射角度的减小,偏差值逐渐减小。因此,应用Q/V频段,通过中继卫星转发实现实时通信,有利于缓解再入飞行器“黑障”现象。

基于Q-V Lissajous图形法的介质阻挡放电试验研究

为了解介质阻挡放电(DBD)在不同激励电压峰值VP-P和介质厚度ld下的放电特性,通过建立介质阻挡放电试验系统,采用Q-V Lissajous图形法研究了激励电压峰值VP-P、介质厚度ld对DBD主要放电参量的影响。研究表明:增大激励电压峰值VP-P、减小介质厚度ld可提高放电功率P、单周期电荷传输量Q、气隙有效电场强度Eg和气隙折合电场强度E/n。固定介质厚度ld,增大激励电压峰值VP-P,介质等效电容Cd增大,气隙等效电容Cg减小,但放电熄灭阶段总电容C变化不明显。固定激励电压峰值VP-P,增大介质厚度ld,放电熄灭阶段总电容C和介质等效电容Cd减小,气隙等效电容Cg增大。

应变率、射血分数及校正的Q-V峰值间期评价不同构型高血压患者左室收缩功能的比较

目的探讨收缩期应变率与校正的Q-V峰值间期及射血分数的关系及其临床应用价值。方法55例高血压患者(LVN组25例,LVR组30例)和30例健康人,分别测量每例患者各室壁中间段和基底段的平均收缩期应变率,射血分数及校正的Q-V峰值间期。结果收缩期应变率的平均值与校正的Q-V峰值间期及射血分数相关性良好(相关系数分别为r=-0.70和r=-0.86,P<0.001)。收缩期应变率在3组之间均有显著性差异(P值均<0.05)。校正的Q-V峰值间期和射血分数仅在高血压LVR组与其他二组之间有显著性差异(P值均<0.05)。结论应变率成像为临床提供了一个敏感、简便而可靠的评价高血压患者心肌收缩功能的指标。

肺栓塞动物模型(猪)V/Q SPECT显像与平面显像的对比

目的应用201Tl标记栓子制作肺栓塞动物模型(猪),比较肺V/QSPECT显像和平面显像的灵敏度、特异性和准确性,探讨肺通气显像在肺栓塞诊断中的意义及V/Q显像在亚肺段肺动脉栓塞(PE)诊断中的作用。方法16头试验用小型猪,栓塞前应用不同技术参数行99Tcm窗肺灌注平面及断层显像,每头猪分别置入0～3个栓子,栓塞后行99Tcm窗及201Tl窗双窗肺通气平面、断层显像及99Tcm窗肺灌注平面、断层显像。最后行X线平片或CT显像并进行肺脏解剖确定栓子位置。结果共可见栓子28个,其中17个位于左肺,11个位于右肺。平面显像的敏感性、特异性和准确性分别为75%、75%和75%,而断层显像的敏感性、特异性、准确性分别为100%、75%和96.9%。结论肺通气/灌注断层显像的灵敏度及准确性均较平面显像高,而特异性两者相同。同时行V/Q显像可提高肺栓塞的诊断率。V/QSPECT断层显像可提高亚肺段性PE的诊断率。选用低能通用准直器、平面显像矩阵128×128、断层影像Zoom1.46可较好的满足临床诊断需要。

LD泵浦Nd∶YVO_4/V∶YAG被动调Q1.34μm激光器

利用新型实用的晶体材料V∶YAG作为被动调Q元件,实现了激光二极管泵浦Nd∶YVO4的1.34μm激光谱线调Q运转.研究了饱和吸收体小信号透过率对激光稳定性的影响,得出使用小信号透过率T0小的V∶YAG可使激光脉冲能量和重复频率稳定的结论.在1.6W的泵浦条件下,T0为96%、89%和85%时,4h脉冲能量和重复频率稳定性分别为15%、10%和5%.使用T0为85%的V∶YAG,获得了平均功率输出功率96mW,脉宽8.8ns,重复频率25kHz,峰值功率436W,脉冲能量3.84μJ的实验结果.

Q/V波段空间行波管及应用

Q/V波段空间行波管具有工作频率高、带宽宽、传输速率快等优点。本文介绍了国内外Q/V波段螺旋线行波管的研究状况以及在未来空间应用情况。

SPECT V/Q断层显像半定量分析联合测定血浆D-二聚体诊断肺栓塞的价值

研究V/Q断层显像半定量分析联合测定血浆D-二聚体早期、准确诊断肺栓塞的价值,尤其在小面积肺栓塞诊断中的应用优势。疑诊肺栓塞来核医学科行V/Q断层显像患者共156例,以CT肺血管造影(computed tomographic pulmonary angiography,CTPA)检查及临床诊断为分组标准,肺栓塞组患者101例,非肺栓塞组患者55例。比较SPECT V/Q断层显像、血浆D-二聚体测定以及SPECT V/Q断层显像联合血浆D-二聚体测定三种方法对肺栓塞的诊断效能。应用Philips公司Oasis图像后处理软件对栓塞面积进行半定量分析,进一步评估对于肺栓塞面积占双肺容积≤15%的小面积肺栓塞的诊断价值。结果显示,血浆D-二聚体测定对于肺栓塞的诊断有较高的灵敏度(70.3%),但是特异性(61.8%)差;SPECT V/Q断层显像半定量分析对于肺栓塞的诊断具有较高的灵敏度和特异性,分别为85.1%、90.9%;而二者联合应用,诊断肺栓塞效能最高,灵敏度和特异性分别为91.1%、98.2%。其中SPECT V/Q断层显像半定量分析对于肺栓塞面积小于15%的小面积肺栓塞诊断有优势。放射性核素SPECT V/Q断层显像联合测定血浆D-二聚体能显著提高肺栓塞的诊断效能,是临床实用、安全有效的肺栓塞疑诊患者诊断策略。

肺V/Q平面及断层显像对创伤及术后肺栓塞的诊断价值

目的探讨肺通气/灌注显像(肺V/Q显像)对创伤及术后患者肺栓塞(PE)诊断的应用价值。方法对73例创伤及术后患者进行肺V/Q显像,其中36例患者在平面显像基础上进行了肺V/Q断层显像;34例患者同时行核素下肢深静脉显像。结果肺V/Q显像结合临床综合评估共诊断PE患者31例(42.5%),其中肺段性PE 19例,亚肺段及以下PE 12例。4例患者在平面显像上未发现肺段性灌注缺损,经断层显像诊断为亚肺段PE,且断层显像较平面显像发现更多亚肺段缺损。超声及核素下肢深静脉显像诊断16例患者发生下肢深静脉血栓(21.9%)。PE组与非PE组患者在年龄、性别、卧床时间、是否以骨折为基础病以及D-二聚体升高方面均无统计学差异,但PE组下肢深静脉血栓形成的患者比率明显高于非PE组,差异有统计学意义(P=0.003)。结论肺V/Q显像可作为创伤及术后患者进行PE筛查的常规手段,肺V/Q断层显像可降低不确定的PE的比率,提高亚肺段PE的检出率,从而提高诊断准确性。

Q/V频段通信载荷初步分析

随着商用通信卫星对通信容量和带宽的需求大幅增加,Q/V频段通信载荷成为通信卫星发展的一个重要方向。该文主要对Q/V频段载荷的需求进行了分析,调研了该频段部件的发展现状,并对Q/V频段通信载荷系统进行了链路分析。本研究可为Q/V通信载荷的工程化设计提供参考。

应用多普勒技术测定左心室射血力及校正的Q-V峰值间期评价左心室收缩功能

目的 :探讨应用多普勒技术测定左心室射血力 (LVF)及校正的Q V峰值间期 (QVc)两种新方法评价左心室收缩功能。 方法 :运用上述两种方法对 78例冠心病患者 (冠心病组 )及 5 0例正常人 (对照组 )进行测定 ,并与他们的二维超声法获取的左心室射血分数 (LVEF)相比较。 结果 :LVF、Q V峰值间期、LVEF值在对照组与冠心病组间均存在着显著差异 (P均 <0 0 5 )。在对照组及冠心病组 ,LVF与LVEF均相关良好 (r分别为 0 8415 ,0 82 5 1,P均 <0 0 5 ) ,Q V峰值间期与LVEF也均相关良好 (r分别为-0 7844 ,-0 80 13 ,P均 <0 0 5 )。 结论 :LVF、Q V峰值间期是评价左心室收缩功能较好的指标。

Q/V频段卫星通信发展现状与关键技术分析

随着航天技术的发展与用户对大通信容量、高传输带宽的迫切需求,GEO-HTS、NGSO-HTS快速发展,全球各大卫星运营商纷纷申请使用Q/V频段进行馈电链路传输。针对Q/V高频段在抗雨衰损耗和射频器件成熟度方面存在的短板,对国外搭建的Q/V频段卫星通信试验系统以及所采用的抗雨衰技术、射频器件技术进行了简要介绍,综合提出了上行功率控制、自适应编码调制和智能网关分集等抗雨衰技术以及固态功放、空间功率合成和预失真线性化等高频段射频技术,旨在提升通信系统的建设和运行效率,从而为国内Q/V频段卫星通信系统的建设提供了一定的建设思路。

Fuzzy环上的(∈,∈Vq)—Fuzzy模

本文提出了(∈,∈V_q)—Fuzzy模的概念,给出了一个Fuzzy集是(∈,∈V_q)—Fuzzy模在模同态下的象及逆象。

“V+Q+O”离析结构的语义分析

"V+Q+O"结构是动宾离合词嵌入Q成分形成的离析结构。对该结构进行语义分析,并据此对动宾离合词进行分类,我们可以看出,述宾离合词形成该离析格式合格程度与其所带宾语有关,语义上应具有"指向性",且Q和O的领属关系具有层级性。

Q/V频段高通量卫星通信系统抗雨衰设计

分析了高通量通信卫星系统的发展趋势,下一代高通量卫星的容量将达到1Tb/s,而其面临的挑战是现有的Ka频段频谱资源有限,因此需要将馈电链路从Ka频段迁移到频谱资源更多的Q/V频段。针对Q/V频段卫星通信系统可能遇到的问题--雨衰问题,详细分析现有的三种空间分集模式,从卫星载荷实现复杂程度、地面段投资成本分析每种模式优缺点。针对最为可行的N+P模式,展开其馈电链路可用度计算,并给出实现的关键技术--信关站切换策略。

基于V-Q曲线的天津电网电压稳定分析及改进措施

随着外受电容量日益增大,受端地区机组增加速度放缓,负荷中心地区日益缺乏动态无功支撑,电压稳定性脆弱,因此电压稳定问题引起研究人员的密切关注。文章首先采用V-Q曲线法和灵敏度法对天津电网各500 kV母线无功需求敏感度进行分析,寻找到天津电网电压最低区域即电压稳定性薄弱区域,然后为了提高薄弱区域的电压稳定性,提出提高电压稳定性措施,并重点对采取配置无功补偿方法进行研究,针对无功补偿装置不同安装地点、补偿装置类型及容量大小进行了仿真计算,最后提出合理无功配置方案。

高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的不等阶Y压缩效应

本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ,第二正交分量 (Sy2ij)的时间演化曲线 .结果表明 :1 )不等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的三阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n1,n2 ;当 x<1 ,n1=n2 <1时 ,不存在不等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5 ,5 ,1 0以及 n1=n2 =5 ,1 0时 ,光场和系统开始作用后的很短一段时间内呈现不等阶 Y压缩效应 .2 )在 x以及 n1,n2 不变的条件下 ,不等阶 Y压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数 ,特别是两模幂次差的升高而迅速下降 .3 )在平均光子不变 (即 n1=n2 恒定 ) ,但 Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,不等阶 Y压缩度曲线崩坍时间随 Kerr介质的三阶非线性极化系数 x的增加而缩短 ,幅度则不受 Kerr介质的三阶非线性极化系数变化的影响 .4)不等阶 Y压缩效应的持续时间等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度 ,x越大不等阶 Y压缩效应持续时间就越短 .不等阶 Y压缩度演化曲线正向幅度随平均光子数的增大而增大 ,负向幅度 (?

基于RTDS两级式光伏并网V/Q控制策略仿真研究

采用实时数字仿真系统(RTDS——Real Time Digital Simulation)对太阳能进行并网控制仿真,主电路采用直流-直流(DC-DC)、直流-交流(DC-AC)与LCL滤波电路组成的两级式光伏并网发电结构。通过调节DC-DC电路的占空比来实现光伏电池阵列的最大功率点跟踪(MPPT——Maximum Power Point Tracking)控制。提出了定电压/定无功(V/Q)控制策略,无需采用复杂的锁相控制技术,成功实现了逆变器的并网控制,保证了输出正弦波形的质量与电网同频、同相的控制要求。

一种Q/V频段天线馈源组件差模耦合器加工工艺方法

Q/V频段天线馈源组件差模耦合器结构较复杂,呈现集成化、小型化、多端口特点,对加工及装配精度要求较高,受现有工艺设备精度限制问题,加工难度较大。为利用现有工艺设备实现该产品封闭结构、多级小间隙配合、四通道精密对接加工及装配,介绍了一种Q/V频段天线馈源组件差模耦合器加工工艺方法。该方法基于工艺尺寸链理论,通过创新优化工艺尺寸链设计、修配法装配、交互式工艺流程设计等措施相结合,适当降低加工难度,利用现有设备可达精度进行加工,达到设计要求。该方法为类似具有多级装配且精度要求较高的产品工艺设计及结构设计提供新的思路。

高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的等阶Y压缩效应

本文利用多模压缩态理论 ,详细研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的一次和二次等阶 Y压缩效应 ,结果表明 :1 )等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的三阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n- 1、n- 2 ;当 x<1 ,n- 1=n- 2 <1时 ,不产生等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5、5、1 0以及n- 1=n- 2 =2、5时 ,光场可呈现出强烈的一次及二次等阶 Y压缩效应 ;2 )在 x以及 n- 1、n- 2 相同的条件下 ,不同压缩阶次的等阶 Y压缩效应的时间演化曲线的压缩周期与压缩阶次成反比 ,压缩度的幅度则随压缩阶数的升高而迅速下降 ;3)在平均光子不变 (即 n- 1=n- 2 恒定 ) ,但Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,相同压缩阶数的等阶 Y压缩效应的 Y压缩度曲线的时间演化周期与 Kerr介质的三阶非线性化系数 x成反比 ,压缩度的幅度则随 Kerr介质的三阶非线性极化系数 x的增大而增强 ;4)等阶 Y压缩效应的持续时间以及等阶 Y压缩度的大小等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度和光场强度 ;一般而言 ,Kerr介质的非线性程度越高 (即 x越大 ) ,并且光场越强 (即 n- 1=n- 2 取值越大 ) ,等阶 Y压缩效应持续时间就越短 ,等阶