B介子三体衰变过程相空间中局域CP破缺的理论解释

研究了一种能使底介子三体衰变产生很大的局域CP破缺的机制.该机制通过不同自旋中间共振态振幅之间的干涉效应使底介子三体衰变相空间的局部区域产生很大的CP破缺.将此机制用于B±→K±π+π-可以用于解释实验上观测到的CP破缺.

微扰QCD因子化方案下的B介子三体衰变

运用微扰QCD因子化方案,考虑Sudakov因子对长程部分的压低作用,引入双强子分布振幅等非微扰参数,利用Flatte和Briet-Wigner模型对类时形状因子进行参数化处理,加入顶角修正,微扰计算经共振态f0(500,980,1500,1790)的B^+→π^+π^-π^+三体衰变分支比,结果分别为6.41×10^-9,1.25×10^-7,1.92×10^-8,5.66×10^-9.目前实验上给出分支比Br(B^+→π^+f0(980)[π^+π^-])的上限数据是1.5×10^-6.对比实验结果表明,在考虑ss的贡献和顶角修正项后,该文计算较前期结果更加合理,其中ss的贡献是差别的主要来源,不容忽略.

微扰QCD方法计算B介子三体衰变

微扰QCD因子化方法已经成功地应用于计算B介子两体非轻衰变和三体非轻衰变。对于B介子两体非轻衰变在领头阶近似水平下已经有不少系统的研究,但是三体非轻衰变的研究还相对较少。近年来,三体衰变引起了许多学者的关注。文章中主要以B_s^0→ψ(3770)π+π-衰变为例,用微扰QCD因子化方法计算相应的衰变分支比。

氢硼聚变三体级联衰变连续能谱的Monte-Carlo模拟与分析

11 B(p ,α1 ) 8Be (1 ) ( 2α)三体级联衰变中居间核8Be(1 ) 衰变成两个α粒子的连续能谱呈马鞍形分布 .编写了模拟三体级联衰变连续能谱的Monte Carlo程序 ,计算结果表明 :沿居间核8Be(1 ) 运动方向α发射强度增强的各向异性分布 ,能较好地解释实验结果 ,揭示p + 1 1 B核反应中8Be(1 ) 核α衰变各向异性发射 .