中能级下(e,2e)三重微分散射截面的计算(英文)

入射能量为150eV时,电子入射离化氢原子.出射的2个电子共面但速度不同.引入一个实参数将总的动能算符分成两部分:结构因子和相关因子,讨论相关因子和入射角对recoil峰的影响.

正交投影对三重微分散射截面(TDCS)的影响

从跃迁矩阵元的后滞形式出发,计算了在入射能量为150 eV,敲出能量分别为3 eV和5 eV,散射角1θ=16°的TDCS.取末态波函数为库仑波函数和平面波函数的乘积;初态波函数为平面波、类氢离子基态波和库仑因子C12的乘积;通过正交投影使跃迁矩阵元的后滞形式第一项为零,另外还考虑了屏蔽效应,这样所得出的理论计算结果与实验数值符合的更好了.

氢原子三重微分散射截面与能量分配的关联

氢原子单离化是原子物理中最简单的三体相互作用问题,但是由于长程的库仑作用的影响,带电粒子与原子碰撞的单离化过程仍有许多难以克服和未能解决的困难.利用跃迁矩阵元的后滞形式,同时,取末态波函数为库仑波函数和平面波函数的乘积,在初态里 ,波函数被分成两部分,一部分是库仑波和氢原子基态的乘积,另一部分是两电子的相对运动的库仑波和质心运动的平面波.对于快电子仍然取为平面波,如果在忽略了质心运动和两电子相对库仑波的指数因子的情况下,所得出的理论计算结果与一些实验在数值上符合得较好.

电子离化氢原子基态三重微分散射截面的研究

在共面非对称几何条件下,解出氢原子(e-2e)反应中基态的三重微分散射截面的解析表达式,分析了散射截面大小与入射能量的关系及有效电荷对binary peak和recoil peak的影响,其结论与实验结果相吻合.

氢原子(e-2e)反应中激发态的三重微分散射截面的计算

引进产生函数,解出氢原子(e-2e)反映中激发态的TDCS的解析表达式,分析了散射截面大小与入射能量的关系及有效电荷对binarypeak和recoilpeak的影响。

理论计算电子碰撞氢分子(e,2e)反应的三重微分截面

通过发展的分子畸变波玻恩近似(MDWBA)方法,把坐标空间的分子多中心问题转化为动量空间的单中心问题,入射电子、散射电子以及被电离电子的波函数都使用了畸变波表象,经过求解动量空间Lippmann-Schwinger方程获得电子的畸变波函数.应用MDWBA方法计算了共面非对称动力学条件下入射能量为100 eV的电子碰撞氢分子(e,2e)反应的三重散射微分截面,并与其它理论和实验结果进行了比较.MDWBA方法的计算结果与实验结果符合的很好.

激光场中量子散射三重微分散射截面的研究

在量子散射框架下,对真实激光场引进多光子相互作用准静态过程模型,考虑束缚-自由跃迁中电磁场的规范一致性及电子与激光场长程相互作用的极限,研究激光场对量子散射过程中三重微分散射截面的影响.多数共面非对称情况下激光场对三重微分散射截面有提升作用,此外靶原子处于激发态时binary峰出现分裂,激光场对三重微分散射截面也有放大作用.

1KeV电子入射单电离氦原子三重微分散射截面的理论研究

用3C模型、DS3C模型对1KeV电子入射氦原子(e,2e)反应中的三重微分散射截面进行了计算,并将理论计算结果与实验数据进行了比较,研究了各种屏蔽效应对散射平面内以及垂直平面内三重微分散射截面的影响,并对三重微分散射截面变化规律进行了探讨.结果表明:各种屏蔽效应对散射平面内三重微分散射截面的贡献可以忽略;而在垂直平面内,这些效应对三重微分散射截面结构存在较强影响;另外,末态出射电子与靶核的相互作用直接影响散射平面内和垂直平面内截面的结构及其变化规律.

150eV入射电子单离化氢原子反应的三重微分散射截面计算

在忽略相对运动影响和质心运动影响的条件下,我们理论地计算了共面非对称条件入射能量为150eV氢原子单离化(e,2e)过程的三重微分散射截面并与实验值进行对比,以验证我们的理论是否能解释实验。

C^(6+)单离化He原子的微分散射截面研究

在电子离化氢原子的碰撞过程即(e,2e)反应的基础上,采用不同于已有的波恩近似、BBK(MBrauner J S Briggs and HKlar)、收敛密偶近似(CCC)等方法,从双势公式的后滞形式出发采用解析方法来计算重离子C6+离化He原子在不同动量转移和出射电子能量时的三重微分散射截面(TDCS),并分析讨论了有效电荷的影响,通过选择不同的有效电荷使理论计算和实验数据有较好的符合.

激光场背景下离子离化氢原子散射截面研究

在非共面非对称实验几何条件下,将C6+单离化基态H原子碰撞体系放入弱激光场下,理论推导体系的无修正和有修正的跃迁矩阵元,同时计算无激光场时体系的跃迁矩阵元,分别计算相应的三重微分散射截面,并用计算机数值模拟相应三维图像,观测分析弱激光场的存在对TDCS的影响.

电子碰撞下氢原子单离化反应三重微分散射截面的计算

在共面非对称几何条件下 ,利用能壳上跃迁矩阵元的后滞形式和双势公式 ,对快电子碰撞下氢原子的单离化 ,提出了一个新的计算方法 .通过分解动能算符 ,并且略去两电子的质心运动和相对运动的指数因子 ,对快电子采用平面波的近似形式 ,得到了库仑三体问题的近似解 .散射振幅可以表示成两个因子乘积的形式 ,即结构散射因子T2 和关联因子T1 2 .采用渐近级数展开和最佳截断的方法讨论了T2 和T1 2 对三重微分散射截面的影响 .

H原子(e,2e)反应散射角对电子角分布的影响

在 (e,2e)反应的过程中 ,利用双势公式[3] ,将散射振幅写成微扰矩阵的形式。在略去相对运动和质心运动的影响的条件下 ,在中能区Ei=15 0eV ,Ef=3eV时 ,对于不同散射角 ,利用最佳截段思想 ,我们在入射道引进库仑波函数对其加以修正 ,理论上计算了共面非对称条件下三重微分截面大小 。

氢原子碰撞截面的研究

略去质心运动的影响,在理论上计算了Ehrhard条件下的三重微分散射截面,通过级数收敛项的选择发现T12项主要影响recoil峰,找到了recoil峰的变化规律。

氢原子(e,2e)反应离化振幅的分析(英文)

利用双势公式的后滞形式并且在入射的快电子近似的取为平面波的基础上,在共面非对称几何条件下计算了电子离化氢原子的三重微分散射截面.变换矩阵元可以解析的表示为结构散射因子和关联因子的乘积形式(关联因子和结构散射因子分别对应于recoil peak和binary peak)解决了由于大量的数值计算而带来的麻烦.本文引入一个有效电荷,通过对它进行调整考虑了变换矩阵元中的第一项的影响.最后把计算结果与实验结果及他人的结果进行了比较,与实验结果符合的很好.

C^(6+)单离化氦原子反应TDCS的研究

在共面非对称几何条件下,分析了C6+离化He原子在出射电子能量为E2=1eV,动量转移分别为0.45a.u.、0.65a.u.和1.0a.u.时的三重微分散射截面,讨论了不同动量转移下的三重微分散射截面随散射角的曲线变化,得到了与实验结果比较相似的结果.