量子盘中的三阶非线性光学极化率

利用密度矩阵方法讨论了量子盘中的三阶非线性光学极化率 ,导出了近共振条件下的三次谐波的解析表达式 ,并以GaAs量子盘为例进行了具体的计算。结果表明 ,GaAs量子盘中的三阶非线性光学极化率要比GaAs量子阱的大几十倍。而且 ,选取适当的参量 ,可在吸收系数相对较小的情况下获得较大的折射率。

花菁染料聚乙烯醇延伸膜的三阶非线性光学极化率的各向异性

采用飞秒共振简并四波混频技术,检测了花菁染料的聚乙烯醇延伸膜平行和垂直于延伸方向的三阶非线性光学极化率.结果表明:单向延伸的花菁染料的聚乙烯醇膜具有较高的三阶非线性光学极化率的各向异性.

玻璃光学碱度与三阶非线性光学极化率

介绍了玻璃光学碱度的概念,讨论了玻璃光学碱度与三阶非线性光学极化率之间的变化规律,分析了二元硼酸盐、硅酸盐、锗酸盐、碲酸盐、钛酸盐玻璃系统中光学碱度与三阶非线性光学极化率之间变化的定性趋势和定量方程,总结了玻璃光学碱度的本质及其影响,对进一步研究不同玻璃系统中光学碱度与三阶非线性光学极化率之间定量关系的趋势进行了展望。

离子注入对聚对苯乙炔衍生物三阶非线性光学极化率的影响

利用能量为25keV，剂量为3．8×10^15-9．6×10^16ions／cm^2的氮正离子（N^＋）对聚（2，5-二己氧基）对苯乙炔（PDHOPV）薄膜进行注入改性研究。紫外-可见吸收光谱显示，注入离子在PDHOPV薄膜内部引入杂质能级，破坏分子的共轭结构，随着注入剂量增加，吸收边逐渐向长波方向移动，且分子激发态和基态间的光学禁带宽度由2．07eV减小至1．65eV。采用简并四波混频（DFWM）技术研究了离子注入对PDHOPV薄膜三阶非线性光学极化率的性能。结果表明，未注入薄膜的三阶非线性光学极化率（X^（3））为9．61×10^-10esu，随着注入剂量增加，X^（3）逐渐增大，当注入剂量达到3．8×10^16ions／cm^2。时，X^（3）值增加到最大值为8.44×10^-9esu。

对人工合成金刚石的三阶非线性光学极化率的研究

金刚石是一种有着许多优异的物理、化学性质的宽禁带半导体材料,因而它被视作适宜制作光电子器件的材料。基于克尔效应理论,我们设计了一种简便易行的测量合成金刚石的三阶非线性光学极化率的方法。在实验中,我们搭建了横向电光调制系统,以人工合成的Ⅰ型金刚石为样品,测量出在光波长为650nm时合成金刚石单晶的三阶非线性光学极化率张量中的元素χ1212(2)=2.17×10-23m2V2。

基于螺旋单电子模型的手性分子的三阶非线性极化率

本文从螺旋手性分子单电子模型出发，推导手性分子的三阶光学非线性，给出螺旋手性分子三阶极化率张量元的解析表达式。

Ab Initio/有限场方法计算尿素分子的非线性光学极化率

用有限场（ＦＦ）方法在４－３１Ｇ＋２ｐ２ｄ水平上研究了外加电场强度对尿素分子的偶极矩，极化率，一阶超极化率，二阶超极化率的影响。计算发现，要获得上述性质的稳定计算结果，电场强度需确定在０．００１—０．００４ａ．ｕ．范围内。在此电场强度范围内，与耦合微扰ＨａｒｔｒｅｅＦｏｒｋ（ＣＰＨＦ）法的计算结果符合较好，且可有效地利用二级微扰方法（ＭＰ２）进行电子相关计算。

非线性光学极化率密度泛函理论计算的基组效应

由于分子的非线性光学性质与分子外层电子行为及激发性质密切相关 ,扩散函数对分子的非线性光学极化率计算非常重要 .在ADF程序中的DZP基组基础上缀加扩散函数 ,构造出我们称之为DZP +df的新基组 .通过对 5个模型分子的含频二阶非线性光学极化率的密度泛函理论计算 ,表明新基组可以得出较DZP基组更为准确可靠的结果 ,同时比较ADF程序内置带有扩散函数的大基组 ,计算量大为减少 .

非对称量子阱中的二阶非线性光学极化率(英文)

本文主要研究了一个特殊非对称量子阱中的二阶非线性光学极化率 ,并且利用量子力学中的密度矩阵算符理论和迭代方法导出了二次谐波极化率的解析表达式 .最后 ,以典型的 Ga As/ Al Ga As非对称量子阱为例作了数值计算 .数值结果表明 ,较大的二次谐波极化率与系统的非对称性有关 ,系统的非对称性越大 。

施加电场的半抛物量子阱中的二阶非线性光学极化率(英文)

利用量子力学中的紧致密度矩阵方法 ,研究了施加电场的半抛物量子阱中的二阶非线性光学极化率 (光整流系数 ) ,得到了此系统的光整流系数的解析表达式 数值计算的结果表明 ,随着电场强度的增加 ,光整流系数几乎线性随之增加 ,而且在同样的电场强度及抛物束缚势频率作用下 ,半抛物量子阱模型中的光整流系数比抛物量子阱模型中的值大一个数量级 。

用THG法测量液体三阶非线性极化率X^(3)

本文首次提出了一种测量液体三阶极化率的实验方法．它克服了以往测量方法中实验装置复杂的缺点，消除了空气和容器的三次谐波信号对测量结果的影响，从而排除了实验中的系统误差．在实验上对推拉到偶氛有机材料的三阶极化率X（3）进行了测量．

推拉型偶氮化合物三阶非线性电极化率测量

本工作报道了由皮秒激光和 Z-扫描技术在两种推拉型偶氮化合物 ,对硝基苯偶氮 - N,N—二甲基苯胺 ( NPADMPA)和对硝基苯偶氮— N—甲基苯胺( NPAMPA)的非共振吸收区测量与三阶非线性电极化率 χ[3 ] 有关的非线性折射率 n2 。测得的 n2 值分别为2 .2× 10 -8esu和 1.81× 10 -8esu。根据分子结构特征对这两种三阶非线性光学材料的结构与性能的关系作了讨论。

磁性颗粒材料的有效非线性三阶极化率分析

应用有效非线性电导理论,讨论了随机分布的复合磁性颗粒材料的非线性行为,得到金属颗粒复合体系的有效非线性电导率与平方电导的关系式(χe/σe2);在此基础上,导出了小颗粒在无涡流情况下系统的有效光学非线性极化率χ′e的表示式,并对结果进行了分析讨论.结果表明:在有限频率,磁性颗粒(金属)-绝缘合成系统和理想金属合成系统在逾渗极限附近χe/σe2为发散.复合介质系统非线性极化率χ′e的增强机制是:系统内粒子间相互作用对局域场增强效应的影响.该理论分析的结果与Hamanaka等的实验结果相吻合,也与Olbright的数字讨论的结论一致.

有机分子三阶非线性极化率研究进展

综述了有机分子三阶非线性极化率的计算方法和实验测量原理与技术。三阶非线性极化率的计算方法主要有求导法、态叠加法、耦合振子法。常用的非线性测量方法主要有四波混频法、三次谐波法、光克尔效应、Z-扫描法等。依据三能级模型探讨了有机分子的结构与三阶非线性极化率之间的构效关系。研究表明,优化分子结构,产生有效的离域电子共轭结构和高效分子内电荷转移,可以增大有机分子三阶非线性极化率。引用文献32篇。

尿素分子团簇线性和一阶非线性光学极化率的理论计算

检验分子晶体非线性光学极化率的可加性，对于确认有向气体模型(Oriented-Gas Model) 具有重要的科学意义，对探索新型实用的分子非线性光学材料也有实际的意义。本文对尿素晶体中分子簇非线性光学极化率的可加性做了详尽的理论研究。首次做到了尿素分子最近邻排布团簇的非线性光学极化率的从头算，从而扩展了前人的工作。研究结果有效地确认了有向气体模型。同时，我们还提出了壳层结构模型 (Shell-Structure Model)，用以解决有向气体模型中的缺陷，可实现更为有效可靠地计算晶体宏观非线性光学系数。

用计算机化的快速测量装置探测LB膜的分子二阶非线性光学极化率

ＬＢ膜上有机分子材料的分子二阶非线性光学极化率的测量，属于微弱信号探测，接收装置要求严格。本文利用二次谐波方法，测量单层ＬＢ膜上分子的分子二阶非线性光学极化率。装置中利用滤光片和暗盒，成功的解决了非倍频光对倍频光的干扰。使用计算机技术改进了接收装置，用软件对倍频信号进行处理，压低了随机误差。同时利用计算机计算出分子二阶非线性光学极化率，解决了测量后再计算的问题。这样可在测量时直接得知样品的详细信息，随时改变测量参数。从而提高了测量速度。经过对盐ＬＢ膜的实际测量，证明了装置的可靠性和快速性。

非线性光学材料中五阶极化率的测量

非线性光学材料中五阶极化率的测量贾振红（新疆大学电子信息科学系乌鲁木齐８３００４６）吴树荣（新疆大学物理系乌鲁木齐８３００４６）目前非线性光学材料已成为最重要的光电子学材料。在通常情况下，非线性光学材料中高阶非线性效应比低阶效应要小几个数量级，因而三...

非线性光学极化率的非简谐振子模型

构造介质的非简谐振子的非线性方程 ,利用组合因子代替非线性项进行多次迭代 。

核壳柱型ZnS/CdSe量子点的三阶非线性光学极化的参量相关特征

从理论上计算了在导带子带间跃迁时ZnS/CdSe柱型核壳结构量子点的三阶极化率。在有效质量近似下,利用量子力学的密度矩阵理论,采用无限深势阱模型,导出了柱型量子点的三阶非线性光学极化率的解析表达式,解三维薛定谔方程可得到电子的本征能量和波函数。通过数值计算,分析了ZnS/CdSe柱型核壳结构量子点的三阶极化率与量子点尺寸和入射光频率之间的关系。

一种测定介质三阶非线性极化率的方法

从理论和实验两方面论述了通过分波前简并四波混频测定介质三阶非线性极化率的方法，给出了实验方案、理论推导和计算公式．