介质中多模泛函叠加态光场广义电场的不等幂次H压缩

利用多模压缩态理论,研究了介质中任意非对称四态叠加多模泛函叠加态光场广义电场分量的不等幂次H压缩特性。结果表明:介质中四态叠加多模泛函叠加态光场的广义电场分量在一些特定的条件下可呈现出不等幂次Nj次方H压缩效应,并且随着多模叠加态光场在介质中传播距离的增加,其广义电场分量的Nj次方H压缩现象将周期性地出现。

一种多模叠加态光场的不等幂次H压缩特性

目的对强度相等的对称两态叠加多模叠加态光场的不等幂次N_j次方H压缩特性进行详细研究。方法根据量子力学中的态叠加原理,并运用多模辐射场的广义非线性不等幂次高次压缩的一般理论,寻求适当的压缩条件。结果在一定的压缩条件下,上述对称两态叠加多模叠加态光场总可呈现出周期性变化的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩效应。结论在一定的压缩条件下其压缩特性总是呈现出周期性的对称互补关系。

两类非对称多模量子叠加态的不等幂次Nj次方H压缩

利用多模压缩态理论，研究了由多模复共轭相干态｜{zj^（α）^＊｜〉q=｜{Rj^（a）exp（-iψj）｜〉q和多模虚共轭相干态｜{±izj^（b）^＊｜〉q=1｜{±iRj^（b）exp（-iψj）｜〉q的叠加所组成的两类多模叠加态｜ψ±^（2）〉q在各个模的压缩阶数之和为偶数即∑j=1^qNj=2p（j=1,2,3,…q,p=1,2,3,^ 的条件下的不等幂次Nj次方H压缩效应，

两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj

非对称三态叠加多模泛函叠加态光场的高次压缩——广义电场分量的不等幂次和压缩效应研究

多模真空态|{0j}〉q与两个空间强度分布特征不同的多模复共轭泛函相干态|{f(j a)*(x,y,z)}〉q和|{f(j b)*(x,y,z)}〉q的线性叠加组成的三态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(f3)〉q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ(f3)〉q中广义电场分量的不等幂次高次和(H)压缩特性.结果表明:在一定的条件下,态|ψ(f3)〉q的广义电场分量可呈现出周期性变化的任意奇数次和任意偶数次的不等幂次高次H压缩效应;光场的经典振幅和经典初始相位的任意非对称空间分布特征对其压缩程度和压缩深度等压缩特性将产生直接的影响.

多模泛函叠加态光场的不等幂次和压缩效应

利用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(f3)>q中广义磁场分量的不等幂次高次和(H)压缩特性。结果表明:在一定的条件下,态|Ψ(f3)>q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的不等幂次高次H压缩效应;光场的经典振幅和经典初始相位的任意非对称空间分布特征对其压缩程度和压缩深度等压缩特性将产生直接的影响。

第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场的高次H压缩特性研究

本文在文献[3]的基础上,利用多模不等幂次压缩理论[7]研究了第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场 的不等幂次Nj次方H压缩效应。结果发现:当各模的压缩幂次数之和为偶数时,态 恒处于不等幂次Nj-H最小测不准态;而当各模的压缩幂次数之和为奇数时,态 在一定条件下总可呈现出周期性变化的Nj次方H压缩效应;文献[3]的研究结果,仅仅只是本文的普遍性结果在Nj=N（j=1,2,3,……,q）这一条件下的特例。

第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场的广义非线性N_j次方H压缩

根据量子力学中态的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭相干态｜ {Z j} >q 、多模复共轭虚相干态｜{iZ j} >q及多模真空态｜ { 0 j} >q 线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场｜ψ( 3 )3 >q。利用多模压缩态理论 ,研究了态的广义非线性不等幂次 Nj次方 H 压缩效应。结果表明 ,仅当各模的压缩次数之和为偶数时 ,各模初始位相 φj(j=1,2 ,… ,q) 与各模压缩次数Nj 的乘积Njφj之和及态｜ψ( 3 )3 >q 中任意两态间初始位相差 (θi-θj) (i,j =1,2 ,3) 满足一定的条件下 ,态｜ψ( 3 )3 >q 的第一和第二正交相位分量分别可呈现周期性变化的、任意次的广义非线性不等幂次Nj 次方H压缩效应。