两类非对称多模量子叠加态的不等幂次Nj次方H压缩

利用多模压缩态理论，研究了由多模复共轭相干态｜{zj^（α）^＊｜〉q=｜{Rj^（a）exp（-iψj）｜〉q和多模虚共轭相干态｜{±izj^（b）^＊｜〉q=1｜{±iRj^（b）exp（-iψj）｜〉q的叠加所组成的两类多模叠加态｜ψ±^（2）〉q在各个模的压缩阶数之和为偶数即∑j=1^qNj=2p（j=1,2,3,…q,p=1,2,3,^ 的条件下的不等幂次Nj次方H压缩效应，

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性——广义电场分量的不等幂次差压缩

利用多模辐射场广义非线性不等幂次差压缩的一般理论，研究了任意两态叠加多模泛函叠加态光场的广义电场分量的非线性不等幂次差压缩特性。得到了一般理论结果，讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性．结果表明：1）当前q模压缩次数和与后q模压缩次数和都为偶数时，第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义电场分量的非线性差压缩效应；2）当前q模压缩次数和与后q模压缩次数和都为奇数时，在一定条件下，任意两态叠加多模泛函叠加态光场中，广义电场分量呈现出周期性变化的广义非线性Nj次方差压缩效应；3）没有发现“奇怪压缩现象”。

第类多模叠加态光场的不等幂次差压缩特性

利用多模不等幂次压缩态的一般理论,详细研究了第 类两态叠加多模叠加态光场的场幅幂次不等的差压缩特性(即Nj次方X压缩特性),结果发现:第 类多模叠加态在一定的条件下存在周期性变化的广义非线性二阶不等幂次Nj次方X压缩效应;发现了"奇异压缩"现象;说明这个多模叠加态光场是一种典型的多模非经典光场。

MSCS光场广义非线性不等幂次差压缩特性研究

利用多模辐射场的广义非线性不等幂次差压缩的一般理论 ,研究了具有普遍意义的两态叠加多模薛定谔猫态 (MSCS)光场的广义非线性不等幂次差压缩特性 (即Nj 次方X压缩特性 ) .通过计算 ,求得了MSCS的Nj 次方X压缩的一般理论结果 ,为寻找压缩条件提供了理论依据 .

态|Ψ^((3))〉_q中广义电场分量的不等幂次N_j次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭虚相干态 |{iZ j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态 |{ -iZ j}〉q 和多模复共轭相干态 |{Z j}〉q 的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj 次方Y压缩特性 .结果发现 :在各模的压缩次数Nj=2 pj 且 pj=2m′j+1(m′j=0 ,1,2 ,3,… ,… )和Nj′=2 pj′且 pj′=2m′j′+1(m′j′=0 ,1,2 ,3,… ,… )的条件下 ,当各模的初始相位 φj 与 φj′、态间的初始相位差 (θ1-θ3 )与 (θ2 -θ3 ) ,以及各单模相干态光场总的平均光子数之和 qj=1R2 j 等分别满足一定的取值条件时 ,态 |Ψ( 3 ) 〉q 的广义电场分量(即第二正交相位分量 )总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj

叠加多模薛定谔猫态纠缠光场的不等幂次高次差压缩(英文)

利用多模压缩态理论研究了由多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态和多模真空态的线性叠加所组成的三态叠 加多模薛定谔猫态纠缠光场的广义非线性不等幂次高次差压缩特性。结果发现:①真空场对此猫态光场的不等幂次高次差压缩效应没有影响;②在一定条件下,此猫态光场的两个正交相位分量可分别呈现出不等幂次高次差压缩效应;③而在另外的条件下,此猫态光场的两个正交相位分量则可同时出现上述的不等幂次高次差压缩效应,这是一种与测不准关系相悖的现象,称此种现象为"双边差压缩"效应。

三态叠加多模Schrdinger-cat态纠缠光场的不等幂次高次差压缩

引入了由多模复共轭相干态、多模复共轭虚相干态和多模真空态的线性叠加所组成的三态叠加多模Schr dinger-cat态纠缠光场,利用多模压缩态理论研究了这种光场的广义非线性不等幂次高次差压缩特性。结果发现:①真空场对此猫态光场的不等幂次高次差压缩效应没有影响;②在一定条件下,此猫态光场的两个正交相位分量可分别呈现出不等幂次高次差压缩效应;而在另外的条件下,此猫态光场的两个正交相位分量则可同时出现上述的不等幂次高次差压缩效应。

第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的不等偶次幂N_j次方Y压缩

本文在文献 7的基础上 ,利用多模压缩态理论研究了第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场|ΨI(ab) >q的不等偶次幂Nj 次方Y压缩特性。结果发现 :当压缩幂次数Nj 为偶数时 ,态 |ΨI(ab) >q在一定条件下总可呈现出不等次幂Nj 次方Y压缩效应 :态 |ΨI(ab) >

两类多模量子叠加态的偶数次不等幂次N_j次方Y压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态z(a)*j!"〉q=R(a)!jexp(-iφj)"〉q和多模虚相干态±iz(b)*j!"〉q=±iR(b)!jexp(-iφj)"〉q的线性叠加所组成的两类非对称多模量子叠加态ψ(2)±〉q在各个模的压缩阶数全为偶数即Nj=2pj(j=1,2,3,……q,pj=1,2,3,……)的条件下的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应。结果发现:如果各个模初始位相φj以及态z(a)*j!"〉q和±iz(b)*j!"〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(I)nq与各个对应模的振幅R(a)j和R(b)j的乘积的总和qj=1#R(a)jR(b)j所组成的混合初始相位(θ[R]pq-θ(I)nq)+q!!j=1#R(a)jR(b)j$%分别满足一定的条件时,态ψ(2)±〉q总可呈现出周期变化的偶数次不等幂次Nj次方Y压缩效应。当pj均为奇数时可获得较大的压缩深度。

第Ⅲ及第Ⅳ类多模叠加态的不等价N_j次方H压缩

研究了两类多模叠加态光场 |Ψ( 2 )+,3〉q 和 |Ψ( 2 )-,4〉q 的不等阶Nj 次方H压缩特性 .计算表明 ,两类叠加态均可呈现出周期性变化的任意不等阶广义非线性Nj 次方H压缩效应 ;两类叠加态间存在“相似压缩”及“压缩简并”

态|Ψ^((3))〉_q中广义磁场的不等幂次高次振幅压缩

利用多模压缩态理论 ,研究了一种新型的三态叠加多模叠加态光场 |Ψ(3) 〉q 中广义磁场分量 (即第一正交相位分量 )的不等幂次高次振幅压缩特性 结果表明 :态 |Ψ(3) 〉q 是一种典型的三态叠加多模非经典光场 ,其广义磁场分量在一定条件下可呈现出周期性变化的。

一种多模叠加态光场的不等幂次H压缩特性

目的对强度相等的对称两态叠加多模叠加态光场的不等幂次N_j次方H压缩特性进行详细研究。方法根据量子力学中的态叠加原理,并运用多模辐射场的广义非线性不等幂次高次压缩的一般理论,寻求适当的压缩条件。结果在一定的压缩条件下,上述对称两态叠加多模叠加态光场总可呈现出周期性变化的广义非线性不等幂次N_j次方H压缩效应。结论在一定的压缩条件下其压缩特性总是呈现出周期性的对称互补关系。

任意多态多模叠加态光场的等幂次差压缩

目的研究任意多态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次差压缩特性,从理论上导出该光场呈现高次差压缩的条件。方法根据量子力学中的态叠加原理并利用多模压缩态理论,推出广义电场和广义磁场分量的量子涨落情况。结果给出了任意多态叠加多模叠加态光场的广义非线性等幂次高次差压缩的一般表达式。结论现有的研究报道是所得普遍性结果在各种不同条件下的特例。

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的等幂次差压缩

构造了任意两态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(f2)〉q,利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论,研究了态|ψ(f2)〉q的广义磁场分量的非线性等幂次N次方差压缩特性.得到了一般理论结果,讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性.结果表明:1)当qN为偶数时,第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义磁场分量的非线性差压缩效应,也不处于N-j最小测不准态;2)当qN为奇数时,在一定条件下,任意两态叠加多模泛函叠加态光场中,广义磁场分量呈现出周期性变化的广义非线性N次方差压缩效应.

非对称两态叠加多模量子叠加态的不等阶N_j次方H压缩

利用多模压缩态理论,研究了由多模复共轭相干态｜{z(a) j}〉q和多模复共轭相干态｜{z(b) j}〉q的相反态｜{-z(b) j}〉q这两个非对称的量子态的线性叠加所组成的多模量子叠加态｜ψ〉q的高阶不等阶Nj次方H压缩效应,结果表明,如果各个模的压缩阶数Nj与各个模的初始位相φj之积Njφj的总和以及态｜{z(a) j}〉q和态｜{-z(b) j}〉q之间的初始相位差θ(R)pq-θ(R)nq分别满足一定的条件时,多模量子叠加态｜ψ〉q的两个正交相位分量可分别呈现出周期变化的高阶不等阶Nj次方H压缩效应.当各个模的压缩阶数的和为奇数时可获得较大的压缩深度.

任意两态叠加多模泛函叠加态光场的广义电场分量等幂次差压缩

利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论,研究了任意两态叠加多模泛函叠加态光场|ψ(f2)〉q的广义电场分量的非线性等幂次N次方差压缩特性。得到了一般理论结果,讨论了两种特殊两态叠加多模泛函叠加态光场的差压缩特性。结果表明:1)当qN为偶数时,第一类两态叠加多模泛函叠加态光场和虚相干两态叠加多模泛函叠加态光场都不出现广义电场分量的非线性差压缩效应,也不处于N-j最小测不准态;2)当qN为奇数时,在一定条件下,任意两态叠加多模泛函叠加态光场中,广义电场分量呈现出周期性变化的广义非线性N次方差压缩效应。

两不同多模泛函相干态的叠加态的高次H压缩-广义电场分量的不等幂高次H压缩效应

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模泛函相干态 |{fj(x ,y ,z) }>q 及其相反态 |{-fj(x ,y ,z) }>q 的线性叠加所组成两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )(f) >q ,的广义电场分量的不等幂次Nj 次方H压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数Nj 之和为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )(f) >q在一定条件下可呈现出周期性变化的、广义非线性不等幂次Nj

一种新型的多模叠加态光场的N_j次方Y压缩

利用多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的两态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 2 )msc〉q的广义非线性不等幂次 Nj次方 Y压缩特性。结果发现 :当各模的压缩次数 Nj=2 p且 p =2 m +1 (m =0 ,1 ,2 ,… )时 ,如果各模的初始相位φj(j=1 ,2 ,3… ,q)、态间的初始相位差与多模相干态光场的总的平均光子数这两者之差 ,即 [(θ( R)np -θ( I)nq ) - ∑qj=1R2j]满足一定的取值条件 ,则态 |Ψ ( 2 )msc〉q 的第一和第二两个正交相位分量均可分别呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次 Nj次方 Y压缩效应。

第I种非对称两态叠加多模叠加态光场的任意不等阶Y压缩

利用多模压缩态理论研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨIab〉q 的任意不等阶 Nj次方 Y压缩特性 .结果发现 :对于任意压缩阶数 Nj,态 |ΨI(ab)〉q 在一定条件下总可呈现出任意不等阶 Nj次方 Y混合压缩效应 ,但在某一压缩阶数区域内并不一定呈现压缩效应 ;压缩阶数 Nj满足特定条件 ( Nj=4mj;4mj+1 ;4mj+2 ;4mj+3 ,其中 j=1 ,2 ,3 ,… ,…q)时的不等阶 Nj次方 Y压缩效应仅仅是本文的理论结果在 Nj在某一特定条件下的特例 .

多模叠加态光场的不等阶N_j次H压缩

非对称多模叠加态光场 :｜Ψ(ab) >q =C(aI)pq ｜ {iZ(a) j } . >q+C(bI)nq ｜ { -iZ(b) j } . >q,利用多模辐射场的不等阶压缩一般理论 ,首次对态｜Ψ(ab) >q 的广义非线性不等阶Nj次方H压缩特性进行了详细地研究 ,结果表明 :在不同的条件下 ,态｜Ψ(ab) >q 的两个正交分量分别呈现周期性变化的、任意不等阶Nj 次方H压缩效应、Nj—H最小测不准态 ,说明态｜Ψ(ab) >q